introduccion fo.ppt [modo de compatibilidad]
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11
FIBRAS OPTICAS
INTRODUCCIÓN
Introducción
22
IntroducciónMétodos de análisis
“Teoría de Rayos”Óptica Geométrica
Válida sólo si longitud de onda << Dimensiones de la estructura de guiado.
Uso de las leyes de la Reflexión y Refracción + Óptica de Fresnel
Óptica Física (ondulatoria) Ecuaciones de Maxwell +Condiciones de contorno
Concepto de onda plana.
Condiciones de contorno.
Válida para toda estructura, condiciones de propagación y frecuencia.
Concepto de Modo de Propagación.
Óptica Cuántica
Introducción
NormalRayoRefractado(Transmitido)
Leyes de Snell
n1
n2InterfaceFronteraDioptrío
RayoIncidente
RayoReflejado
αi αr
αt
1ª Ley: Reflexión 2ª Ley: Refracción
-Rayo incidente y reflejado están en el mismo plano
-Rayo incidente y refractado están en el mismo plano
)(21 ti sennsenn ri
33
Introducción
1 2 ( / 2)icn sen n sen
Ángulo Crítico
1 2
1ic
nsen
n
Ejemplos numéricos:j
Interfase Aire / AsGa: 1 12
1
0,317, 45º
1c
nsen sen
n
Interfase Aire / Si:1 12
1
0,744,42º
1c
nsen sen
n
Introducción
Pi
Normal
Polarización TE
2 2 21 2 1
TE 2 2 2
cos
cos
i in n n sen
n n n sen
Pi
Pr
Pt
Frente de Fase Ht
Hr
1 2 1
1 2
1 2
cos
cos cos
cos cos
i i
i t
i t
n n n sen
n n
n n
- Para ángulos de incidencia superiores al crítico (Reflexión Total):
1 j TETE 1. je
-La onda reflejada tiene la misma amplitud que la incidente pero ha sufrido un cierto desfasaje:
2 2 21 2
TE1
2arctancos
i
i
n sen n
n
222 1
TM 2
2 1
2arctancos
i
i
sen n n
n n
44
Guía Dieléctrica Plana (Slab)
Cubierta Slab Simétrica Slab Asimétrica
Capa de Guiado(Guía)
Substrato
n
x
n1
n0 n0
ns
n
y
n1
n0 n0ns ns
Slab. Teoría de Rayos0n
k
xk1k z
x2 1n
2d
Cubierta
1n
0n
Reflexión Total
Capa de guiado (Nucleo)zk
Cubierta0n
1 0sen2
n n 1sen senn
Ángulo de incidencia máximo o apertura numérica (NA)
1 2 2 2 2 1 2 2 2 2max 1 0 max 1 0sen n n n n
Índice relativo de refracción
2 21 0 1 0
21 12
n n n n
n n
max 1NA 2n 1
max max0
1.471%; NA=0.21; 12º ; 8.3º
1.455
n
n
55
SlabCubierta
2d
R
P
Q
RQ
22 tan
tan
dd d
Cubierta
no puede ser arbitrario. Se debe cumplir que todos los rayos tengan la misma fase en los frente de onda
S
PQ RQ
1cos 2 2send d d
Q tan Q Q sen
1 RS 1 PQ2 2k d k d m Misma fase en frente de onda
RS
2
sen
dd
Desfasaje por reflexión; número enterom
Slab2 2 2 2 2 21 2 1 0
TE1 1
sen cos2arctan 2arctan
cos seni
i
n n n n
n n
TE 2
22arctan 1
sen
Condición de propagación 1 2
2tan sen 1
2 sen
mk d
Solo hay un conjunto discreto de direcciones que permiten la iópropagación
A cada solución de la ecuación se le denomina modo y el correspondiente valor de se le llama autovalor
Al modo que se propaga con el mínimo ángulo se le denomina modo fundamental y corresponde con
0m
66
SlabSolución grafica. Modos TE 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
7
8Slab Modos TE
m=0
m=1
2
3
4
5
6
7m=2
Solución numérica 1 2 315.4776º ; 31.8463º ; 50.2103º
0 10 20 30 40 50 600
1
2
(º)
Slab
2
2 22 22 1 0 1
TM 2 2
2 1 0 1
sen cos2arctan 2arctan
cos sen
i
i
n n n n
n n n n
21
TM 2 20
22arctan 1
sen
n
n
Condición de propagación21
1 2 20
2tan sen 1
2 sen
nmk d
n
Solo hay un conjunto discreto de direcciones que permiten la iópropagación
A cada solución de la ecuación se le denomina modo y el correspondiente valor de se le llama autovalor
Al modo que se propaga con el mínimo ángulo se le denomina modo fundamental y corresponde con
0m
77
SlabSolución grafica. Modos TM 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
14
16Slab Modos TM
m=0
m=1
4
6
8
10
12
14m=2
Solución numérica 1 2 318.2308º ; 37.9051º ; 56.9228º
0 10 20 30 40 50 600
2
4
(º)
Slab- Sólo se propaga un conjunto discreto de trayectorias estables dentro de la guía slab.
- Cuanto mayor es el cociente entre d y λ menor es el ángulo de- Cuanto mayor es el cociente entre d y λ menor es el ángulo de despegue respecto al eje longitudinal.
-Siempre existe un punto de corte, por tanto no existe situación de corte en el modo fundamental.
- Cada trayectoria permitida se identifica con un MODO de propagación.
88
Slab. Ecuación de ondaModos TE
2 22
2 20i
ci zk hx y
22 0ik h
x y 2
2 2 2 2
0ci z
ci i
k hx
k k n
0
y
Solución general
Nucleocos Modo Impar
( )sen Modo Par
noz
ne
A uxh x
A ux
2 2 2 2 21 1
2 2 2 2 20 0
c
c
u k k n
w k k n
Cubierta
eModo Impar
e( )
Modo Par
wxco
wxco
z wxce
wxce
A x d
A x dh x
A e x d
A e x d
SlabPara que las soluciones representen ondas físicas reales:
21
0 120
0
0
u k nk n k n
w k n
Modo TE impar Condiciones de contorno
( ) ( ); ( ) ( )z z z zh d h d h d h d
cos( ) wdno coA u d A e
( ) ( ); ( ) ( )y y y ye d e d e d e d
;z z z zh h h hj j j j
Modo TE impar. Condiciones de contorno
Ecuación de dispersión
2 2 2 21 0 1 0
;x d x d x d x dc c c ck x k x k x k x
2 2
sen(sen( )
) wdwd
noco
conouA u
wA ud wA e
ud u e
wA
tan( )w u d u
99
Slab
( ) ( ); ( ) ( )z z z zh d h d h d h d
sen( ) wdA u d A e
Modo TE par. Condiciones de contorno
sen( )ne ceA u d A e
( ) ( ); ( ) ( )y y y ye d e d e d e d
2 2 2 21 0 1 0
;z z z z
x d x d x d x dc c c c
h h h hj j j j
k x k x k x k x
cos( ) wdduA u d wA e
Ecuación de dispersión
2 2
coss )
(co
)( wd
nn
e cee ceuA u d
wA u dw
uA e
u wA e
tan( )u u d w
SlabSe define la FRECUENCIA NORMALIZADA de la guía (o Anchura Normalizada) V:
2 2V u d wd
1/22 2
1/22 2 2 2 2 21 2
1/22 21 2
V u d wd
u w d
k n k n d
k n n d
1010
SlabCampos transversales. Modos TE
2 2z z
x xc c
h hj jh e
k x k y
H hj j
Slab
2 2z z
y yc c
H hj jh e
k y k x
0 0y xh e
Modo Impar
cosnoA ux x d
nowx
z cowx
co
h A e x d
A e x d
( )
( )
cos
cos
cos
now x d
z now x d
no
A ux x d
h A ud e x d
A ud e x d
cos wdco noA A ud e
SlabCampos transversales. Modo TE impar
( )
senno
w x d
jA ux x d
uj
A d d
( )
( )
cos
cos
w x dy no
w x dno
je A ud e x d
wj
A ud e x dw
cos( )
sen( )
udu w
ud
senno
jA ux x d
( )
( )
sen
sen
no
w x dy no
w x dno
uj
e A ud e x du
jA ud e x d
u
1111
SlabCampos transversales. Modo TE impar
( )
senno
w x d
jA ux x d
uj
h A d d
( )
( )
cos
cos
w x dx no
w x dno
jh A ud e x d
wj
A ud e x dw
cos( )
sen( )
udu w
ud
senno
jA ux x d
( )
( )
sen
sen
no
w x dx no
w x dno
uj
h A ud e x duj
A ud e x du
SlabModo Par
sennewx
z ce
A ux x d
h A e x d
( )
senned
A ux x d
wxceA e x d
( )
( )
sen
sen
w x dz ne
w x dne
h A ud e x d
A ud e x d
sen wdce neA A ud e
cosj
A ux x d
cosj
A ux x d
( )
( )
cos
cos
cos
ne
w x dy ne
w x dne
jA ux x d
uj
e A ud e x duj
A ud e x du
( )
( )
cos
cos
cos
ne
w x dx ne
w x dne
A ux x du
jh A ud e x d
uj
A ud e x du
1212
SlabCapa de guiado: - d < x < d
cos ; 0, 2,...( )
sen ; 1,3,...
e m
y
o m
E u x mE x x d
E u x m
Capas de confinamiento: x < d ; x > d
Número de Modos propagados:
Si V < π/2 → sólo un punto de corte → sólo se propaga el modo TE0
Si π/2 < V < π →se propagan los modos:TE0 (par), yTE1 (impar)
Capas de confinamiento: x < - d ; x > d
( ) ; 0,1, 2,3...;mw xy sE x E e m x d
Si π < V < 3 π/2 → se propagan los modos:TE0, TE1 y TE2
En general: Número de modos TE que soporta el slab es :
2 VM E
SlabDistribución de campo eléctrico
Capa de guiado
1313
SlabConstante de propagación
β 1kn No hay frecuencia de
Zonaprohibida
Zona de guiado
0
1
20k n
Ángulos de incidenciainferiores al crítico
corte para el modo fundamental (M=0).
Zona de modos no confinados
0
ω
inferiores al crítico (Modos Evanescentes)
SlabDistribución de potencia
21 1Re (20)
2 2z x y yP H E dx E dx
1414
SlabFactor de confinamiento
2
1
21 0
( )
( )
d
y
in d
in out
E x dxII
I I I IE x dx
Para los modos TE
( )yE x dx
2
1
cos ( )1
1( ) cos( )
m
m m m
u d
w d sen u d u d
( ) ( )m m m
mu
Para los modos TE0
2
2
2
1 2
V
V
SlabFactor de confinamiento
Datos de la guía: n1 = 3,590 ; n2 = 3,385 ; λ = 0, 9 μ m
1515
Slab. Ecuación de ondaModos TM
2 22
2 20i
ci zk ex y
22 0ik e
x y 2
2 2 2 2
0ci z
ci i
k ex
k k n
0
y
Solución general
Nucleocos Modo Impar
( )sen Modo Par
noz
ne
A uxe x
A ux
2 2 2 2 21 1
2 2 2 2 20 0
c
c
u k k n
w k k n
Cubierta
eModo Impar
e( )
Modo Par
wxco
wxco
z wxce
wxce
A x d
A x de x
A e x d
A e x d
SlabPara que las soluciones representen ondas físicas reales:
21
0 120
0
0
u k nk n k n
w k n
Modo TM impar Condiciones de contorno
( ) ( ); ( ) ( )z z z ze d e d e d e d
cos( ) wdno coA u d A e
( ) ( ); ( ) ( )y y y yh d h d h d h d
0 01 1;z z z zj jj e e j e e
Modo TM impar. Condiciones de contorno
Ecuación de dispersión
2 2 2 21 0 1 0
;x d x d x d x dc c c ck x k x k x k x
00
12 2 1
sesen
n( )( )
wdwd
noco
conou A u
w A ud w A e
u wd u A e
1 0tan( )w u d u
1616
Slab
( ) ( ); ( ) ( )z z z ze d e d e d e d
sen( ) wdA u d A e
Modo TM par. Condiciones de contorno
sen( )ne ceA u d A e
( ) ( ); ( ) ( )y y y yh d h d h d h d
0 01 12 2 2 21 0 1 0
;z z z z
x d x d x d x dc c c c
j jj e e j e e
k x k x k x k x
01 cos( ) wddu A u d w A e
Ecuación de dispersión
00
12 2 1
cos(co
)s( ) wd
nn
e cee ceu A u d
w A u dw
u eA e
u wA
0 1tan( )u u d w
SlabCampos transversales. Modos TM
2 2z z
x xc c
e ej je h
k x k y
e ej j
Slab 0 0y xe h
Modo Impar
cosnoA ux x d
2 2z z
y yc c
e ej je h
k y k x
nowx
z cowx
co
e A e x d
A e x d
( )
( )
cos
cos
cos
now x d
z now x d
no
A ux x d
e A ud e x d
A ud e x d
cos wdco noA A ud e
1717
SlabCampos transversales. Modo TM impar
1
( )0
senno
w x d
jA ux x d
uj
h A d d
( )0
( )0
cos
cos
w x dy no
w x dno
jh A ud e x d
wj
A ud e x dw
1 0
cos( )
sen( )
u ud w
ud
1 senno
jA ux x d
( )1
( )1
sen
sen
no
w x dy no
w x dno
uj
h A ud e x duj
A ud e x du
SlabCampos transversales. Modo TM impar
( )
senno
w x d
jA ux x d
uj
A d d
( )
( )
cos
cos
w x dx no
w x dno
je A ud e x d
wj
A ud e x dw
1 0
cos( )
sen( )
u ud w
ud
senno
jA ux x d
( )1
0
( )1
0
sen
sen
no
w x dx no
w x dno
uj
e A ud e x du
jA ud e x d
u
1818
SlabModo Par
sennewx
z ce
A ux x d
e A e x d
( )
senned
A ux x d
wxceA e x d
( )
( )
sen
sen
w x dz ne
w x dne
e A ud e x d
A ud e x d
sen wdce neA A ud e
1 cosj
A ux x d
cosj
A ux x d
1
( )1
( )1
cos
cos
cos
ne
w x dy ne
w x dne
jA ux x d
uj
h A ud e x du
jA ud e x d
u
( )1
0
( )1
0
cos
cos
cos
ne
w x dx ne
w x dne
A ux x du
je A ud e x d
u
jA ud e x d
u
SlabModo TM Par. Energía
ˆˆsen cos j zne
jA uxz ux x e x d
u
j
( ) 1
0
( ) 1
0
ˆˆsen cos
ˆˆsen cos
w x d j zne
w x d j zne
jE A e ud z ud x e x d
u
jA e ud z ud x e x d
u
*1 ˆcos j zjA uxe y x d
* * ( )1
* ( )1
cos
ˆcos
ˆcos
ne
w x d j zne
w x d j zne
A uxe y x du
jH A ud e e y x d
uj
A ud e e y x du
1919
SlabModo TM Par. Energía
2
212
2 2
ˆ cos2
1
neAz ux x d
u
A
2
* 2 2 ( )12
0
2 22 2 ( )1
20
1ˆRe cos
2 2
ˆ cos2
ne w x d
ne w x d
AE H z ud e x d
u
Az ud e x d
u
2
211 2
cosdneA
I ux dx
1 2
2 2* 2 2 ( )1
1 2 3 2 20
2 22 2 ( )1
3 20
2
1ˆRe cos
2 2
cos2
d
ne w x dT d
dne w x d
u
AP E H z dx I I I I ud e dx
u
AI ud e dx
u
SlabModo TM Par. Energía
2
11 2
sen 2
2 2neA ud
I du u
2
2
2 11 1sen 2cos WmneA ud
P d ud
2 221
2 20
1cos
2 2neA
I udu w
2 221
3 2 20
1cos
2 2neA
I I udu w
20
cos Wm2 2TP d ud
u u w
2020
SlabModo TM Par. Energía
2
11 2
sen 2
2 2neA ud
I du u
2
2
2 11 1sen 2cos WmneA ud
P d ud
2 221
2 20
1cos
2 2neA
I udu w
2 221
3 2 20
1cos
2 2neA
I I udu w
20
cos Wm2 2TP d ud
u u w
SlabSolución grafica. Modos TE 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
6
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5GHz
m=0
m=1
2
3
4
5
wd
m=2m=3
v
Solución numérica 1 2 315.4776º ; 31.8463º ; 50.2103º
0 1 2 3 4 5 60
1
ud
2121
SlabSolución grafica. Modos TM 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
6
Slab. Modo TM. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5GHz
m=0
m=1
2
3
4
5w
d
m=2m=3
v
Solución numérica 1 2 318.2308º ; 37.9051º ; 56.9228º
0 1 2 3 4 5 60
1
ud
SlabModos TE 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
400
450
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm
m=0
m=1
150
200
250
300
350
(r
ad/m
)
m=2
m=3
m=4
m=5
=k1
=k0
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 100
50
100
frec(GHz)
Constante de propagación
2222
SlabModos TE 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
400
450
Slab. Modo TM. 1=4,0
=1, d=25mm
m=0
m=1
150
200
250
300
350
400
(r
ad/m
)
m=1m=2
m=3
m=4
m=5
=k1
=k0
Constante de propagación
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 100
50
100
frec(GHz)
SlabModos TE y TM 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
400
450
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm
m=0
m=1
150
200
250
300
350
(r
ad/m
)
m=2
m=3
m=4
m=5
=k1
=k0
Constante de propagación
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 100
50
100
frec(GHz)
2323
SlabModosTE y TM 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
0.95
1
Slab. Modo TM. 1=4,0
=1, d=25mm
m=0m=1
0.65
0.7
0.75
0.8
0.85
0.9
/k
1
m=2
m=3
m=4m=5
Constante de propagación
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 100.5
0.55
0.6
frec(GHz)
SlabModos TE 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
0.8
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5Ghz
m=0
m=1
-0.4
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
Ey
m=2
Campo
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-1
-0.8
-0.6
x/d
yE
2424
SlabModos TE 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
6x 10
-3 Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5Ghz
m=0
m=1
-2
0
2
4
Hx
m=2
Campo xH
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-6
-4
x/d
SlabModos TE 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
0.8
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5Ghz
m=0
m=1
-0.4
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
Hz
m=2
Campo zH
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-1
-0.8
-0.6
x/d
2525
SlabModos TE 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
0.9
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5Ghz
m=0
m=1
0.3
0.4
0.5
0.6
0.7
0.8
0.9In
t. P
oten
cia
m=1m=2
Intensidad de Energía
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 20
0.1
0.2
x/d
SlabModos TM 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
0.5
1
Slab. Modo TM. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5Ghz
m=0
m=1
-2
-1.5
-1
-0.5
0
Ex
m=2
Campo xE
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-3
-2.5
2
x/d
2626
SlabModos TM 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
0.008
0.01
Slab. Modo TM. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5Ghz
m=0
m=1
-0.004
-0.002
0
0.002
0.004
0.006
Hy
m=1m=2
Campo yH
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-0.01
-0.008
-0.006
x/d
SlabModos TM 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
0 8
1
Slab. Modo TM. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5Ghz
m=0
1
-0.4
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
0.8
Ez
m=1m=2
Campo zE
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-1
-0.8
-0.6
x/d
2727
SlabModos TM 1 02; 1; 4.5GHz; 25mmn n f d
0.018
0.02
Slab. Modo TM. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5Ghz
m=0
m=1
0.006
0.008
0.01
0.012
0.014
0.016
Int.
Pot
enci
a
m=2
Intensidad de Energía
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 20
0.002
0.004
x/d
SlabModos TE. Campo
1 02; 1; 25mmn n d yE
0.4
0.6
0.8
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=2.25Ghz
m=0
m=1
0.8
0.9
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=0.9Ghz
m=0
0.8
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5Ghz
m=0
m=1
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-1
-0.8
-0.6
-0.4
-0.2
0
0.2
x/d
Ey
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2
0.4
0.5
0.6
0.7
x/d
Ey
0.8
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=9Ghz
m=0
m=1
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-1
-0.8
-0.6
-0.4
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
x/d
Ey
m=2
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-1
-0.8
-0.6
-0.4
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
x/d
Ey
m=2
m=3
2828
SlabModos TE. Campo
1 02; 1; 25mmn n d xH
2
3
4
5x 10
-3 Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=2.25Ghz
m=0
m=1
3
3.5
4x 10
-3 Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=0.9Ghz
m=0
4
6x 10
-3 Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5Ghz
m=0
m=1m=2
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-4
-3
-2
-1
0
1
x/d
Hx
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2
1.5
2
2.5
x/d
Hx
4
6x 10
-3 Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=9Ghz
m=0
m=1m=2
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-6
-4
-2
0
2
x/d
Hx
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2
-6
-4
-2
0
2
x/d
Hx
m=3
SlabModos TE. Campo
1 02; 1; 25mmn n d zH
0.4
0.6
0.8
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=2.25Ghz
m=0
m=1
0 2
0.4
0.6
0.8
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=0.9Ghz
m=0
0.8
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5Ghz
m=0
m=1m=2
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-1
-0.8
-0.6
-0.4
-0.2
0
0.2
x/d
Hz
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2
-0.8
-0.6
-0.4
-0.2
0
0.2
x/d
Hz
0.8
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=9Ghz
m=0
m=1m=2
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-1
-0.8
-0.6
-0.4
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
x/d
Hz
m 2
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2-1
-0.8
-0.6
-0.4
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
x/d
Hz
m 2
m=3
2929
SlabModos TE. Intensidad de Potentcia 1 02; 1; 25mmn n d
0 6
0.7
0.8
0.9
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=2.25Ghz
m=0
m=1
0.7
0.8
0.9
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=0.9Ghz
m=0
0 9
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=4.5Ghz
m=0
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 20
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
x/d
Int.
Pot
enci
a
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
x/d
Int.
Pot
enci
a
0 9
1
Slab. Modo TE. 1=4,0
=1, d=25mm, f=9Ghz
m=0
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 20
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
0.7
0.8
0.9
x/d
Int.
Pot
enci
a
m=1m=2
-2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 20
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
0.7
0.8
0.9
x/d
Int.
Pot
enci
a
m=1m=2
m=3
SlabConclusiones
Existen campos tanto en la capa de guiado como en las de confinamiento (aparente contradicción con la Teoría de Rayos).
El espesor de las capas de confinamiento debe ser suficiente-mente grande como para que los campos se extingan práctica-mente en ellas.
La energía transportada (“intensidad de luz”) es proporcional al cuadrado del E