cap3-vibracion libre amortiguada
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Capítulo IiI.Capítulo IiI.Vibraciones libres amortiguadas de Vibraciones libres amortiguadas de un sistema de un grado de libertad.un sistema de un grado de libertad.
Capítulo IiI.Capítulo IiI.Vibraciones libres amortiguadas de Vibraciones libres amortiguadas de un sistema de un grado de libertad.un sistema de un grado de libertad.
† † Péndulo de FocaultPéndulo de Focault
UANL-FIME-DIM-DSM, UANL-FIME-DIM-DSM, Academia de Análisis MecánicoAcademia de Análisis Mecánico, , Vibraciones MecánicasVibraciones Mecánicas
II.1.- VIBRACIÓN LIBREII.1.- VIBRACIÓN LIBRE AMORTIGUADAAMORTIGUADA
II.1.- VIBRACIÓN LIBREII.1.- VIBRACIÓN LIBRE AMORTIGUADAAMORTIGUADA
UANL-FIME-DIM-DSM, Academia de Análisis Mecánico, Vibraciones Mecánicas
Según el tipo de Según el tipo de movimiento del movimiento del
sistemasistema
PeriódicoPeriódico
No PeriódicoNo Periódico
SinusoidalSinusoidal
ComplejoComplejo
TransitorioTransitorio
CuasiperiódicaCuasiperiódica
LibreLibre
ForzadoForzado
Sin AmortiguamientoSin Amortiguamiento
AmortiguadoAmortiguado
Sin AmortiguamientoSin Amortiguamiento
AmortiguadoAmortiguado
Ubicación de las Ubicación de las Vibraciones Libres Vibraciones Libres con amortiguamientocon amortiguamiento
Amortiguamiento.-Amortiguamiento.- Capacidad de disipar energía de un sistema.Capacidad de disipar energía de un sistema.
Tipos de Tipos de amortiguamientoamortiguamiento
Fricción seca (Coulomb)
Fluido
Histéresis
Viscoso
Turbulento
II.6.- VIBRACIONES LIBRES DE UN SISTEMA DE UN II.6.- VIBRACIONES LIBRES DE UN SISTEMA DE UN GRADO DE LIBERTAD CON AMORTIGUAMIENTO.GRADO DE LIBERTAD CON AMORTIGUAMIENTO.II.6.- VIBRACIONES LIBRES DE UN SISTEMA DE UN II.6.- VIBRACIONES LIBRES DE UN SISTEMA DE UN GRADO DE LIBERTAD CON AMORTIGUAMIENTO.GRADO DE LIBERTAD CON AMORTIGUAMIENTO.
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cvFc
Dónde:Fc = Fuerza de reacción del amortiguador.v = velocidad de aplicación de la carga.c = constante de amortiguamiento real.
Si la velocidad de aplicación de la carga es alta, el amortiguador reacciona con fuerza alta, y si es baja, reacciona con fuerza baja.
Figura 2.18. Amortiguadores de uso automotriz.
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hvyyu
Densidad (Densidad ())Viscosidad SAE (Viscosidad SAE ())
yy
Fluido viscosoFluido viscoso
Cuerpo de Cuerpo de área A A
El esfuerzo de corte desarrollado en el cuerpo deslizante esta determinado por la Ley de la Viscosidad de Newton:
La Fuerza viscosa que está actuando en el cuerpo es:
Usando: tendremos que:
vhA
AF
cvF
hv
dydu
hA
c
dtdx
v
F, Fuerza de amortiguamiento
Figura 2.19. Placas paralelas con fluido viscoso entre ellas.†
† Imagen cortesía de Pearson Education, Inc., Pearson Prentice Hall, 2004, Mechanical Vibrations, Singiresu S. Rao, Fourth Edition.
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Figura 2.20. Amortiguamientos equivalentes viscosos.†
Movimiento entre superficies paralelas.
hA
ceq
Dd
dlD
ceq
21
43
3
3
h
Dd
hDceq 322
1 22
Movimiento axial de un pistón y un cilindro.
Amortiguador torsional.
Amortiguamiento por fricción seca. x
Fc N
eq 4
μ = viscosidad SAE.A = área de la placa.
ω = Frecuencia.Fn = Fuerza de fricción.X = Amplitud.
† Imagen cortesía de Pearson Education, Inc., Pearson Prentice Hall, 2004, Mechanical Vibrations, Singiresu S. Rao, Fourth Edition.
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m
k c
0
kxxcxm
xmkxxc
xmWckxckx
xmxcxkW
xmFFW
FF
cR
IEXT
II.7.- VIBRACIÓN LIBRE AMORTIGUADA.II.7.- VIBRACIÓN LIBRE AMORTIGUADA.II.7.- VIBRACIÓN LIBRE AMORTIGUADA.II.7.- VIBRACIÓN LIBRE AMORTIGUADA.
Figura 2.22. Representación Gráfica delPrincipio de D´Alembert por medio del
Diagrama de Cuerpo Libre.
m m
W
FR
xm
Fc
Figura 2.21. Sistema Masa-Resorte-Amortiguador
Análisis de Fuerzas por el Método de Newton.
Ecuación diferencial característica de un sistema
masa-resorte de un grado de libertad con
amortiguamieto.
+
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SOLUCIÓN DE LA ECUACIÓN DIFERENCIAL.SOLUCIÓN DE LA ECUACIÓN DIFERENCIAL.SOLUCIÓN DE LA ECUACIÓN DIFERENCIAL.SOLUCIÓN DE LA ECUACIÓN DIFERENCIAL.
nc
n
n
tSts
mc
mc
m
c
m
k
m
c
m
k
m
c
m
k
m
c
m
cs
m
kmccs
BeAex
kcDmD
kxdt
dxc
dt
xdm
2
4
4
04
04
42
2
4
:Donde
:esecuación la de general massolución la
0
0
22
22
2
2
2
2
2
2
2
12
2
12
2
2
2
21
Coeficiente de amortiguamiento crítico.
La relación entre el amortiguamiento real y La relación entre el amortiguamiento real y el coeficiente de amortiguamiento crítico, se el coeficiente de amortiguamiento crítico, se conoce como relación de amortiguamiento y conoce como relación de amortiguamiento y se representa como sigue:se representa como sigue:
ccc
Dependiendo de los valores que tomen c y Dependiendo de los valores que tomen c y cccc, podemos encontrar los siguientes , podemos encontrar los siguientes
casos:casos:
•Si Si c<cSi Si c<ccc, , ζζ<1, el sistema es <1, el sistema es Sub-amortiguado.Sub-amortiguado.
•Si Si c=cSi Si c=ccc, , ζζ=1, el sistema es =1, el sistema es Crítico- amortiguado.Crítico- amortiguado.
•Si Si c>cSi Si c>ccc, , ζζ>1, el sistema es >1, el sistema es Sobre- amortiguado.Sobre- amortiguado.
Continuación…Continuación…
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n
n
n
nn
nnn
n
nc
c
s
s
s
s
s
mk
mc
mc
s
mc
mc
cc
mc
cc
1
1
1
1
22
ecuación la de raíces las
en valor este ssustituimo ,2
Si
22
22
21
212
212
2212
2
12
tSts BeAex 21
Si sustituimos en ella los valores de las raíces, tenemos lo siguiente:
tt nn BeAex 11 22
Recordando la solución mas general de los sistemas amortiguados:
Raíces de la ecuación.
Ecuación más general de la amplitud del desplazamiento de vibración libre
amortiguada.
Continuación…Continuación…
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Tipos de Tipos de sistemas sistemas mecánicos mecánicos según el valor según el valor de c con de c con respecto a crespecto a ccc..
Sub-amortiguado†.
Crítico amortiguado†.
Sobre-amortiguado†.
† Imagen cortesía de Pearson Education, Inc., Pearson Prentice Hall, 2004, Mechanical Vibrations, Singiresu S. Rao, Fourth Edition.
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SISTEMAS SOBRE-AMORTIGUADOS.
•Si c>cc, Si c>cc, ζζ>1, el sistema es >1, el sistema es Sobre- amortiguado.Sobre- amortiguado.
tt nn BeAex 11 22
Características de un sistema Características de un sistema sobre-amortiguado.sobre-amortiguado.
•La amplitud disminuye suave La amplitud disminuye suave y lentamente.y lentamente.
•No hay oscilaciones.No hay oscilaciones.
•Si existe frecuencia natural.Si existe frecuencia natural.
•No existe frecuencia natural No existe frecuencia natural amortiguada amortiguada (ωd).
† Imagen cortesía de Pearson Education, Inc., Pearson Prentice Hall, 2004, Mechanical Vibrations, Singiresu S. Rao, Fourth Edition.
Figura 2.23. Gráfica de respuesta en el tiempo del sistema sobre-amortiguado.
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Si c<cSi c<ccc, , ζζ<1, el sistema es <1, el sistema es Sub-amortiguado.Sub-amortiguado.
SISTEMAS SUB-AMORTIGUADOS.SISTEMAS SUB-AMORTIGUADOS.
)( tCosAex dtn
Características de un sistema Características de un sistema sub-amortiguado.sub-amortiguado.
•Cada ciclo disminuye la oscilación Cada ciclo disminuye la oscilación en forma logarítmica.en forma logarítmica.
•Tiene oscilaciones.Tiene oscilaciones.
•Si existe frecuencia natural y Si existe frecuencia natural y
frecuencia natural amortiguada frecuencia natural amortiguada ωωd.d.
•ωωdd y T y Td d dependen de c y dependen de c y ζζ..
† Imagen cortesía de Pearson Education, Inc., Pearson Prentice Hall, 2004, Mechanical Vibrations, Singiresu S. Rao, Fourth Edition.
Figura 2.24. Gráfica de respuesta en el tiempo del sistema sub-amortiguado.
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n
tnAex 21cos
A = Constante calculada por lasA = Constante calculada por las condiciones iniciales.condiciones iniciales.= Relación de amortiguamiento.= Relación de amortiguamiento.ΦΦ = Ángulo de desfase. = Ángulo de desfase.X = Amplitud de vibración amortiguadaX = Amplitud de vibración amortiguada (respuesta del sistema).(respuesta del sistema).
† Imagen cortesía de Pearson Education, Inc., Pearson Prentice Hall, 2004, Mechanical Vibrations, Singiresu S. Rao, Fourth Edition.
Figura 2.25. Gráfica de respuesta en el tiempo del sistema sub-amortiguado por medio ecuación en forma trigonométrica.
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SISTEMAS CRÍTICO-AMORTIGUADOS.
•Si c=cSi c=ccc, , ζζ=1, el sistema es =1, el sistema es Crítico- amortiguado.Crítico- amortiguado.
t
tt
n
nn
eBtAx
BeAex
Características de un sistema Características de un sistema Crítico-amortiguado.Crítico-amortiguado.
•La amplitud disminuye La amplitud disminuye rápidamente.rápidamente.
•No Tiene oscilaciones.No Tiene oscilaciones.
•Si existe frecuencia natural.Si existe frecuencia natural.
•No existe No existe ωωd.d.
† Imagen cortesía de Pearson Education, Inc., Pearson Prentice Hall, 2004, Mechanical Vibrations, Singiresu S. Rao, Fourth Edition.
Figura 2.26. Gráfica de respuesta en el tiempo del sistema crítico amortiguado.
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Figura 2.27. Comparación entre los distintos tipos de sistemas amortiguados.Figura 2.27. Comparación entre los distintos tipos de sistemas amortiguados.
† Imagen cortesía de Pearson Education, Inc., Pearson Prentice Hall, 2004, Mechanical Vibrations, Singiresu S. Rao, Fourth Edition.
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MÉTODO DEL DECREMENTO LOGARÍTMICO PARA EL CÁLCULO DEL AMORTIGUAMIENTO.
Donde:n = Número del ciclo seleccionado.x1 y x2 = Amplitudes de ciclos consecutivos.
xd = Amplitud del primer ciclo.
xn = Amplitud del ciclo seleccionado.
n
D
xx
nxx ln1
; ln2
1
dd
dd
d
dd
TT
Tf
2 ;
2
21
El decremento logarítmico se obtiene con las amplitudes de la señal amortiguada.
El periodo y la frecuencia de trabajo se obtiene también con la ayuda de la señal amortiguada.
† Imagen cortesía de Pearson Education, Inc., Pearson Prentice Hall, 2004, Mechanical Vibrations, Singiresu S. Rao, Fourth Edition.
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22
2222
22222
2222
222
2
4
4
4
41
21
1
2
dd
nd
T
2
1 2
Utilizando el decremento logarítmico Utilizando el decremento logarítmico , se , se obtiene la razón de amortiguamiento obtiene la razón de amortiguamiento ..
Conociendo la frecuencia natural Conociendo la frecuencia natural nn y y
ya habiendo obtenido la razón de ya habiendo obtenido la razón de amortiguamiento amortiguamiento , se puede calcular , se puede calcular la frecuencia natural amortiguada la frecuencia natural amortiguada dd..
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