series de fourier
DESCRIPTION
ApunteTRANSCRIPT
![Page 1: Series de Fourier](https://reader036.vdocumento.com/reader036/viewer/2022082901/56d6bdee1a28ab30168fdfe6/html5/thumbnails/1.jpg)
f ( t )=ao2
+∑n=1
∞
(an cos (nωo t )+bnSen (nωo t ))
f ( t )=funcion periodica
T=tamañode periodo
ω=2πT
a0=2T ∫
−T /2
T /2
f (t )dt
an=2T ∫
−T /2
T /2
f (t ) cos (nωo t )dt
bn=2T ∫
−T /2
T /2
f (t )Sen (nωo t )dt
Funciones par e impar
Si f ( t ) es par:
f (t )=ao2
+∑n=z
∞
an cos (nωot )
a0=4T ∫
0
T / 2
f ( t )dt ; an=4T ∫
0
T /2
f ( t ) cos (nωo t )dt
Si f (t) es impar:
f ( t )=∑n=1
∞
bnSen (nωo t )
bn=4T ∫
0
T /2
f (t )Sen (nωo t )dt
![Page 2: Series de Fourier](https://reader036.vdocumento.com/reader036/viewer/2022082901/56d6bdee1a28ab30168fdfe6/html5/thumbnails/2.jpg)
Forma compleja de la serie de Fourier
f (t )=f ( t )=ao2
+∑n=1
∞
(ancos (nωo t )+bn Sen (nωo t ))
ωo=2πT y además tenemos que
Sen (nωo )= enωo tj−e−nωotj
2 j
cos (nωo t )=enωo tj+e−nωo tj
Sustituyendo:
f ( t )=12ao+∑
n=1
∞
¿¿
Sabiendo que 1J =− j, entonces
f ( t )=ao2
+∑J=1
∞ ( an2 (enωo tj+e−nωo tj )+bn2 j
(enωo tj−e−nωo tj ))¿ao2
+∑n=1
∞ (( an2 −bn2 j )enωo tj+( an2 +
bn2 j )e−nωo tj)
Sea:
Co=ao2
Cn=an2
−bn2 j
C−n=an2
+bn2 j
∴ f (t )=Co+∑n=1
∞
(Cnenωo tj+C−n e−nωo tj )
=Co+∑n=1
∞
(C n enωo tj )+∑n=1
∞
(C−n e−nωo tj )
=Co+∑n=1
∞
(Cn enωo tj )+ ∑n=−1
∞
(C−n enωo tj )
![Page 3: Series de Fourier](https://reader036.vdocumento.com/reader036/viewer/2022082901/56d6bdee1a28ab30168fdfe6/html5/thumbnails/3.jpg)
=∑n=∞
∞
(Cnenωo tj)
Co=12ao=
1T ∫
−T2
T2
f ( t ) dt
Cn=12 (an− j bn )=
12an−
j2bn
¿ 1T ∫
−T2
T2
f (t ) cos (nωo t )dt−JT ∫
−T2
T2
f ( t )Sen (nωo t )dt
1T ∫
−T2
T2
f ( t ) (cos (nωo t )−JSen (nωo t ))
¿ JT ∫
−T /2
T /2
f ( t ) e− jnω0 tdt
Cn=|C n|eJ ∅n
C−n=Cn=¿|Cn|e−J∅n ¿
|Cn|=12 √an2+bn2
Co=12ao
∅=arctg(−bnan )
![Page 4: Series de Fourier](https://reader036.vdocumento.com/reader036/viewer/2022082901/56d6bdee1a28ab30168fdfe6/html5/thumbnails/4.jpg)
Espectros de frecuencia compleja
La grafica de la magnitud de los coeficientes complejos Cn, contra la frecuencia ω (frecuencia angular) se denomina espectro de amplitud de f (t ) .
La grafica del angulo de fase ∅ o de Cn contra ω se denomina espectro de fase de f (t ) .
Dado que el índice n toma sólo valores enteros, los espectros de amplitud y de fase no son curvas contonuas, si no que aparecen en la variable discreta nωo, por lo que se denominan espectros de frecuencia discreta.
La representación de Cn contra nωo, especifica la función periódica f (t ) en el dominio de la frecuencia, asi como f (t ) contra t especifica la función en el dominio del tiempo.
![Page 5: Series de Fourier](https://reader036.vdocumento.com/reader036/viewer/2022082901/56d6bdee1a28ab30168fdfe6/html5/thumbnails/5.jpg)
ωo→ Frecuencia
nωo→ Harmonicos
f ( t )={ t20≤t<28−2 t 2≤ t<4
T=4
ω=2π4
=π2
nωot=n( π2 )t Seria trigonométrica
ao=24∫0
2
t 2dt+ 24∫2
4
(8−2 t )dt
¿ 12 [ t33 | 2¿0+8 t−t2| 4¿2 ]
¿ 12 [( 83−0)+ (32−16−16+4 )]¿ 12 (83 +4 )=12 ( 203 )=103
an=12 [∫0
2
t 2cos (n π2 t)dt+∫24
(8−2 t ) cos (n π2 t )dt ]bn=
12 [∫0
2
t 2Sen(n π2 t )dt+∫24
(8−2 t ) Sen(n π2 t)dt ]|C n|=√¿¿
Co=12ao
∅ o=arctg(−bnan )Cn=|Cn|eJ∅oo
![Page 6: Series de Fourier](https://reader036.vdocumento.com/reader036/viewer/2022082901/56d6bdee1a28ab30168fdfe6/html5/thumbnails/6.jpg)