seminario de grupo tutor: j. jesús hernández-trujillo...
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Espín y relatividad (especial)
Seminario de grupoTutor: J. Jesús Hernández-Trujillo
Ulises Torres HerreraUNAM Facultad de Química
17 de octubre, 2014
Objetivo general
Encontrar una formulación de la mecánica cuántica que incluya al espín.
UNAM-FQ-DFyQT
Objetivos particulares
• Cambiar la ecuación de Schrödinger para expresar la energía relativista en notación de operadores. (Para partícula libre).
• Realizar la formulación de Dirac.
• Estudiar dos casos de interés:– Partícula en una caja relativista.– Partícula libre relativista.
• Verificar que los resultados sean congruentes con la formulación no relativista del espín.
UNAM-FQ-DFyQT
IntroducciónEn la perspectiva no relativista, la ecuación de
Schrödinger para una partícula libre es:
Donde se ha definido a los operadores como:
Definición clásica de Energía:
ψψ 22
2∇−=
∂∂
mti
hh
tiE
∂∂≡ hˆ ∇−≡ hip
m
pp
m
pE
22
2 ⋅== ppm
E ˆˆ21ˆ ⋅=
UNAM-FQ-DFyQT
En relatividad especialLa energía está dada por
Donde
Al aplicar los operadores
Se obtiene la expresión relativista
22422 pccmE +=
ppp ⋅=2 v
c
v
mp
2
2
1−=
tiE
∂∂≡ hˆ ∇−≡ hip
Ψ+Ψ∇=∂
Ψ∂ 422222
22 cmc
thh
UNAM-FQ-DFyQT
• Ecuación de Klein-Gordon
Dificultades:No contiene información del espín.Su interpretación probabilística, admite probabilidades negativas.
Ψ+Ψ∇=∂
Ψ∂ 422222
22 cmc
thh
( )
∂Ψ∂Ψ−
∂Ψ∂Ψ=
ttimctr *
*
22,
hρUNAM-FQ-DFyQT
Dirac propone un tratamiento distinto
• Formulación en términos de primeras derivadas.
Procedimiento: Linealización del radical. Encontrar coeficientes
Tales que
22422 pccmE += 2242 pccmE +=
RR ∈∈ βα ,3
24222 mcpccmpcE βα +⋅=+=2ˆˆˆ mcpcE βα +⋅= UNAM-FQ-DFyQT
• El operador debe recuperar el resultado clásico
• Al efectuar esto, resulta
• Efectuando los productos entre paréntesis
• Al comparar este resultado con el esperado
• Igualando término a término, se obtiene
( )( )222 ˆˆˆˆˆˆˆ mcpcmcpcEEE βαβα +⋅+⋅==
22422 ˆˆ pccmE +=2ˆˆˆ mcpcE βα +⋅=
( )( ) ( )( )
2ˆˆˆˆˆˆ mcpcpcpc βααα ⋅+⋅⋅=2E
( )( ) ( ) ( ) 422222 ˆˆˆˆˆˆˆˆ cmpcmcmcpcppc βαββααα +⋅+⋅+⋅⋅=2E42cm22 pc=2E +
( )( ) 2ˆˆˆˆˆ ppp =⋅⋅ αα ( ) ( ) 0ˆˆˆˆ =⋅+⋅ pp αββα 12 =β
UNAM-FQ-DFyQT
E =
( ) 4222 ˆˆ cmpcmc βαβ +⋅+
2E
+0
( )( ) 2ˆˆˆˆˆ ppp =⋅⋅ αα ( ) ( ) 0ˆˆˆˆ =⋅+⋅ pp αββα 12 =β
0ˆˆ =+ ii αββα
No existen números que anticonmuten.¿Qué estructura algebraica sí puede anticonmutar?
Sean Matrices n x n que sean hermitianas. (Diagonalizables)
Convención: Sea la matriz diagonal (sólo uno de los operadores puede ser diagonal)
• Con ello, surgen dos retos:– Problema 1: Determinar la dimensión de la matriz– Problema 2: Determinar las matrices
1ˆˆ =iiαα
0ˆˆˆˆ =+ ijji αααα zyxji ,,, =
De lo anterior se concluye que
βα ,ˆi
βα ,ˆi
β
UNAM-FQ-DFyQT
βα ,ˆi
Es diagonal y (matriz unitaria de nxn)por tanto los elementos de la matriz sólo pueden ser
Por la anticonmutatividad, se tieneMultiplicando a la derecha por daLa traza de esta matriz, resultaPero la traza de un producto posee la propiedad
Al igualar ambos, Todas estas pistas arrojan que es como sigue
TieneDimen sión par
β nxnI=2β
( ) 1±=iiβii βαβα −=
βααββαα −=−= iiii
( ) ( ) ( )βββαα TrTrTr ii −=−=
( ) ( )( )( ) ( )( )( ) ( ) ( )ββααβαααβαβαα TrTrTrTrTr iiiiiiii ====
( ) ( ) 0=−= ββ TrTr
−=
−−
=I
I
0
0
10...00
01
......00
0...010
0...001
MMM
Oβ
βαα i
β
se escribió en cuatro bloques previamente
Por analogía y para igualar notación
Pero como donde el índice• Al sustituir en esta ecuación, se tiene
• Por tanto,Por simplicidad de notación
−=
I
I
0
0β
=
ii
iii
,22,21
,12,11
ˆˆ
ˆˆˆ αα
ααα
0ˆˆ =+ ii αββα
=
− 00
00
ˆ20
0ˆ2
,22
,11
i
i
αα
0ˆˆ ,22,11 == ii αα
zyxi ,,=
iii σαα ≡= ,21,12 ˆˆ
=
0ˆ
ˆ0ˆ
x
xx σ
σα
=
0ˆ
ˆ0ˆ
y
y
y σσ
α
=
0ˆ
ˆ0ˆ
z
zz σ
σα
UNAM-FQ-DFyQT
β
β
zyxi ,,=
Ahora se buscan que cumplan condicionesCondición 1:Condición 2:¿Cuál es la mínima dimensión m de ?• m=1, NO, porque los números no anticonmutan• m=2, puede ser, por ejemplo, las matrices de Pauli
• Con esas es posible recuperar la matriz
Nota: Matrices de dimensión superior representan partículas de espín ±1, ± 3/2, ± 2, etc.
0ˆˆˆˆ =+ ijji αααα 0ˆˆˆˆ =+ ijji σσσσ
nii I=αα ˆˆ2
ˆˆ nIii =σσ
iσ
=
01
10ˆ xσ
−=
0
0ˆ
i
iyσ
−=
10
01ˆ zσ
−−
=
1000
0100
0010
0001
β
=
0001
0010
0100
1000
xα
−
−
=
000
000
000
000
i
i
i
i
yα
−
−=
0010
0001
1000
0100
yα
−=
I
I
0
0β
UNAM-FQ-DFyQT
iσ
iσ α
Ya conocemos la ecuación de onda
Pero son matrices 4x4Por tanto, la función de onda es una matriz
columna 4x1, llamada espinor
Y el adjunto de la función de onda es
( ) Ψ+Ψ⋅=Ψ 2ˆˆˆ mcpcE βαβα ,ˆi
( )( )( )( )
=Ψ
tr
tr
tr
tr
,
,
,
,
4
3
2
1
ψψψψ
( )),(),(),(),( *4
*3
*2
*1 trtrtrtr ψψψψ=Ψ ŧ
UNAM-FQ-DFyQT
Interpretación probabilística
• Ecuación de onda para
• Multiplico por
• Ecuación de onda para
• Multiplico por
• Al sumar ambas ecuaciones, se tiene
Ψ+Ψ⋅−=∂Ψ∂ 2ˆˆ mcpcit
i βαhh
( ) ΨΨ+Ψ∇⋅Ψ−=∂Ψ∂Ψ− 2ˆ mc
ic
ti βαhh
( ) ΨΨ+Ψ∇⋅Ψ−=∂Ψ∂Ψ 2ˆ mccit
i βαhh
( ) Ψ+Ψ∇⋅−=∂Ψ∂− 2ˆ mccit
i βαhh
( )Ψ∇⋅Ψ+Ψ∇⋅Ψ−=
∂Ψ∂Ψ+
∂Ψ∂Ψ αα ˆˆhh ic
tti
Ψ
Ψ
ŧ ŧ ŧ
ŧ
ŧ
ŧ ŧ
ŧŧ ŧ
ŧ
ŧŧ ŧ
UNAM-FQ-DFyQT
Ψ ŧ
Ψ
• Es análoga a ecuación de continuidad (conservación de masa o de carga).
• Densidad Fluxde probabilidad de probabilidad
( )Ψ∇⋅Ψ+Ψ∇⋅Ψ−=
∂Ψ∂Ψ+
∂Ψ∂Ψ αα ˆˆc
tt
( )ΨΨ⋅∇−=∂
ΨΨ∂ αct
0=⋅∇+∂∂
jt
ρ
ΨΨ=ρ ΨΨ= αj
ŧŧ
ŧ ŧ
ŧ
ŧ
ŧŧ
UNAM-FQ-DFyQT
• Analicemos esta ecuación:
Interpretación probabilística
• En Mecánica Cuántica No relativista, partículas en potencial central cumplen:
Por tanto es const. de mov.- Lo anterior también se cumple en general, para
operadores hermitianos (ver el teorema hipervirialno relativista).
• En mecánica relativista, la partícula libre arroja.
( ) 2
4
2
3
2
2
2
1 ),(),(),(),(, trtrtrtrtr t ψψψψρ +++=ΨΨ=
[ ] 0ˆˆ,ˆ =× prH pr ˆˆ×
[ ] [ ]prmcpcprH ˆˆ,ˆˆˆˆ,ˆ 2 ×+⋅=× βα[ ] [ ]prmcprpc ˆˆ,ˆˆ,ˆˆ 2 ×+×⋅= βα[ ] prpc ˆˆ,ˆˆ ×⋅= α
UNAM-FQ-DFyQT
0
[ ] [ ] prpcLH ˆˆ,ˆˆˆ,ˆ ×⋅= α
[ ] ( )[ ] prpppcLH zzyyxx ˆˆ,ˆˆˆˆˆˆˆ,ˆ ×++= ααα[ ] [ ] [ ] [ ]( ) prpcrpcrpcLH zzyyxx ˆˆ,ˆˆˆ,ˆˆˆ,ˆˆˆ,ˆ ×++= ααα[ ] [ ] [ ] [ ]( ) pkzpcjypcixpcLH zzyyxx ˆ,ˆˆ,ˆˆ,ˆˆˆ,ˆ ×++= ααα
[ ]i
xp jj
h=,ˆ
[ ] pki
cji
cii
cLH zyx ˆˆˆˆˆ,ˆ ×
++= ααα hhh
[ ] ( ) pkjii
cLH zyx ˆˆˆˆˆ,ˆ ×++= αααh
[ ] 0ˆˆˆ,ˆ ≠×= pi
cLH αhUNAM-FQ-DFyQT
Desarrollando las matrices alfa, p se tiene
Al hacer el producto cruz
Por la relación de conmutadoresSe sustitu
Determinar la constante de movimiento asociada al momento
angular
Suponer momento angular “efectivo”donde k es constante
Por determinar k, tales que
∑→
+×= kprJ ˆˆˆ
∑→
[ ] 0ˆ,ˆ =JH
UNAM-FQ-DFyQT
• Es posible construir esto a partir de las matrices de Pauli, porque
[ ] 0,ˆˆ,ˆˆ, =
+×=
+× ∑∑
→→
kHprHkprH
0,ˆˆ =
+×= ∑
→
kHpi
c αh
=
=sucesivas j i, ,
si , I
kji i
ji
σσσ
∑=
+=zyxk
kijkijji iI,,
σεδσσUNAM-FQ-DFyQT
Pero
•Esto se usa para evaluar el conmutador
∑=
+=zyxk
kmnkmnnm iI,,
σεδσσ
∑=
+=zyxk
knmknmmn iI,,
σεδσσ mnnm δδ = mnknmk εε −=
∑=
−=zyxk
kmnkmnmn iI,,
σεδσσ
∑=
=−zyxk
kmnknmnm i,,
2 σεσσσσ
[ ] ( ) ( )ppp jjj ⋅−⋅=⋅ σσσσσσ ,
[ ]
−
=⋅ ∑∑
== zyxrrrjj
zyxrrrj ppp
,,,,
, σσσσσσ
[ ]
−
=⋅ ∑∑
== zyxrrrj
zyxrjrrj ppp
,,,,
, σσσσσσUNAM-FQ-DFyQT
[ ]
−
=⋅ ∑∑
== zyxrrrj
zyxrjrrj ppp
,,,,
, σσσσσσ
( )∑=
−=zyxr
rrjjrr pp,,
σσσσ
( )∑=
−=zyxr
rrjrjr pp,,
σσσσ
( )( )∑=
−=zyxr
irjjr p,,
σσσσ
∑=
=−zyxk
kkmnnmnm i,,
2 σεσσσσRetomando
puesto que
[ ] ∑ ∑∑ ∑= == =
=
=⋅
zyxr zyxkrkkrj
zyxrr
zyxkkkrjj pipip
,, ,,,, ,,
22, σεσεσσ
( ) ∑∑=×m n
nmjmnj baba ε[ ] ( ) jj pip ×=⋅ σσσ 2,UNAM-FQ-DFyQT
• Se construye
=∑
→
σσ0
0
[ ] ( ) jj pip ×=⋅ σσσ 2, pi
ckH ˆˆ, ×−=
∑→
αh
=Σ
→
m
mm
σσ0
0zyxm ,,=
+
⋅=
+⋅=
∑∑∑∑→→→→
kmckpckmcpckH ,,,, 22 βαβα
[ ],,, pkcpkckH ⋅=
⋅=
∑∑→→
αα
⋅⋅
=
⋅
=
⋅ ∑
→
σσ
σσ
σσ
σσ
α0
0,
0
0
0
0,
0
0,
p
pkcpkcpkc
⋅⋅
−
⋅⋅
=
⋅ ∑
→
0
0
0
0
0
0
0
0,
p
p
p
pkcpkc
σσ
σσ
σσ
σσ
α
UNAM-FQ-DFyQT
( )( )
( )( )
⋅⋅
−
⋅⋅
=
⋅ ∑
→
0
0
0
0,
p
p
p
pkcpkc
σσσσ
σσσσ
α
[ ][ ]
⋅⋅
=
⋅ ∑
→
0,
,0,
σσσσ
αp
pkcpkc
• Por determinar [ ] ( )pip ×=⋅ σσσ 2,
[ ] ( ) ( )
−
=⋅−⋅=⋅ ∑∑
== zyxkkkmm
zyxkkkmmm ppppp
,,,,
, σσσσσσσσσσ
( ) ( )mzyxk
kzyxn
nnkmzyxk
kkmmkk pipipp ×=
=−= ∑ ∑∑
= ==
σσεσσσσ 22,, ,,,,
( )pikcpikcp
pikckH ×=×
=
××
=
∑→
ασ
σσ
σ2
0
02
0
02,
UNAM-FQ-DFyQT
Es una constante del sistema
pi
ckH ˆˆ, ×−=
∑→
αh ( )pikckH ×=
∑→
α2,
icikch−=2
2h=k
00
0
2ˆˆ, =
+×
σσh
prH
+×=
σσ0
0
2ˆˆˆ hprJ
Momento angular “clásico”debido
al movimiento
Momento angular intrínseco de la
partícula.Espín UNAM-FQ-DFyQT
Por tanto, el operador
Resultado• De la deducción previa:
Para cada término en el espinorJ asigna un momento angular intrínsecoorientado conforme a y de tamaño
+×=
σσ0
0
2ˆˆˆ hprJ
2h=k
=∑
→
σσ0
0
( )( )( )( )
=Ψ
tr
tr
tr
tr
,
,
,
,
4
3
2
1
ψψψψ
σσ0
0
UNAM-FQ-DFyQT
Propiedades del operador ∑→
2h
=∑
→
x
xx σ
σ0
0
22hh
=∑→
0100
1000
0001
0010
22hh
x
−
−
=∑→
000
000
000
000
22
i
i
i
i
y
hh
−
−=∑
→
1000
0100
0010
0001
22hh
z
=∑
→
y
y
y σσ0
0
22hh
=∑
→
z
zz σ
σ0
0
22hh
=
∑→
3
4
1
2
4
3
2
1
22
φφφφ
φφφφ
hhx
−
−
=
∑→
3
4
1
2
4
3
2
1
22
φφ
φφ
φφφφ
i
i
i
i
y
hh
−
−=
∑→
4
3
2
1
4
3
2
1
22
φφφ
φ
φφφφ
hhz
∑→
z2h Es operador propio con valor
2 ,
2hh −
UNAM-FQ-DFyQT
Partícula libre
• En la representación de moméntum.
• Expresar como onda plana E parámetro
( ) Ψ+Ψ⋅=Ψ 2ˆˆˆ mcpcE βα
( ) Ψ+Ψ⋅=Ψ∂∂ 2ˆˆ mcpct
i βαh
( )Etrpi
Ue−⋅
=Ψ h
( )( )UmcpcE 2ˆˆ βα +⋅=Ψ
( )EpUU ,=
UNAM-FQ-DFyQT
• Separar cuadrivector u en 2 bloques
=
2
1
u
uU
−+
⋅
=
2
12
2
1
0
0ˆ
0
0
u
umc
I
Ipc
u
uE
σσ
−+
⋅⋅
=
2
1
2
2
2
1
0
0
0
0
u
u
Imc
Imc
p
pc
u
uE
σσ
−⋅⋅
=
2
1
2
2
2
1
u
u
Imcpc
pcImc
u
uE
σσ
( )( )
−⋅⋅+
=
22
1
212
2
1
umcupc
upcumc
Eu
Eu
σσ ( )
( ) 22
12
212
1
umcupcEu
upcumcEu
−⋅=
⋅+=
σσ
UNAM-FQ-DFyQT
• Pero• Por tanto
( )( ) 2
212
212
1
umcupcEu
upcumcEu
−⋅=
⋅+=
σσ ( )
( ) 122
221
upmcE
cu
upmcE
cu
⋅+
=
⋅−
=
σ
σ
( ) ( )
( ) ( ) 22
222
1212
1
umcupmcE
cpcEu
upmcE
cpcumcEu
−
⋅−
⋅=
⋅−
⋅+=
σσ
σσ
( )( ) ( )( )( )( ) ( )( ) 2
22
22
12
122
uppcumcEmcE
uppcumcEmcE
⋅⋅=−+
⋅⋅=+−
σσσσ
( )( ) pppp ⋅=⋅⋅ σσ
( )( )( )( ) 2
222
22
122
122
upcumcEmcE
upcumcEmcE
=−+
=+−
UNAM-FQ-DFyQT
Ecuación con dos grados de libertad ya sea u1 o u2
( )( )( )( ) 2
222
22
122
122
upcumcEmcE
upcumcEmcE
=−+
=+−
22422 pccmE =−
4222 cmpcE +=+4222 cmpcE +−=−
+
=
=
1
0
0
121
2
1 ccc
cui
UNAM-FQ-DFyQT
Cuatro soluciones
( )
0
1
u ,)u(en 0 ,
2
212
++
+===
+
++
yx
z
ippEmc
c
pEmc
ccEE
( )
1
0
u ,)u(en 0 ,
2
211
+−
−+===
+
++
z
yx
pEmc
c
ippEmc
ccEE
UNAM-FQ-DFyQT
( )
0
1
u ,)u(en 0 , 2
2
22
++
−+
−
===+
+
+ yx
z
ippEmc
c
pEmc
c
cEE
( )
1
0
u ,)u(en 0 , 2
2
21
+
−+
−
===+
+
+ z
yx
pEmc
c
ippEmc
c
cEE
UNAM-FQ-DFyQT
Partícula en una caja unidimensional de longitud L
En la representación de posiciones.
Separación de variables:
Partícula en el eje x, ecuación indep. de t
( ) Ψ+Ψ⋅=Ψ 2ˆˆˆ mcpcE βα
( ) Ψ+Ψ∇⋅=Ψ∂∂ 2ˆ mcct
i βαh
( )reEt
h
i
φ=Ψ
φβφαφ 2ˆ mcdz
dciE x +
= h
UNAM-FQ-DFyQT
• Sistema de ecuaciones diferenciales
−−
+
=
4
3
2
1
2
4
3
2
1
4
3
2
1
1000
0100
0010
0001
0001
0010
0100
1000
φφφφ
φφφφ
φφφφ
mcdx
dciE h
φβφαφ 2ˆ mcdx
dciE x +
= h
42
14
32
23
22
32
12
41
φφφ
φφφ
φφφ
φφφ
mcdx
dciE
mcdx
dciE
mcdx
dciE
mcdx
dciE
−−=
−−=
+−=
+−=
h
h
h
h
UNAM-FQ-DFyQT
Separable en dos subsistemas
32
23
22
32
φφφ
φφφ
mcdx
dciE
mcdx
dciE
+−=
+−=
h
h
42
14
12
41
φφφ
φφφ
mcdx
dciE
mcdx
dciE
+−=
+−=
h
h
022
42
2
2
=−+ ii
c
cmE
dx
d φφh
22
242
22
242
21hh c
Ecmix
c
Ecmix
i eCeC−−−
+=φ
−+
−= xc
EcmKx
c
EcmsenKi 22
242
222
242
1 coshh
φ
UNAM-FQ-DFyQT
Condiciones a la frontera
( ) ( ) 221 0cos00)0( KKsenKi =+==φ
( )00)( 1senKLi ==φ
0)( 22
242
1 =
−= Lc
EcmsenKLi
hφ NnnL
c
Ecm ∈∀=− 22
242
πh
2
22242
4L
hcncmE −±=
−−±= 2
2
22242
4' mc
L
hcncmE
=L
xnsen
Lxi
πφ 2)(
UNAM-FQ-DFyQT
Límite no relativista-Partícula en una caja L = 1.2, m = 5, 10 niveles
Nivel de energía
Ene
rgía
, har
tree
s
Relativista
No relativista
UNAM-FQ-DFyQT
Límite no relativista-Partícula en una caja L = 1.2, m=5, 17 niveles
Nivel de energía
Ene
rgía
, har
tree
s
Relativista
No relativista
Divergencia
UNAM-FQ-DFyQT
Para profundizar en el tema• Libros introductorios. Base de la presentación:- Apuntes del curso de mecánica cuántica de Marcos Moshinsky.
Elpidio Chacón. Prensas de Ciencias. UNAM.- Principles of Quantum Mechanics. R. Shankar.
Profundizar en simetría y supersimetría de esta formulación.• The Dirac Equation. Bernd Thaller.
“Simplificación” al caso no relativista. • The Foldy-Wouthuysen Transformation. Del libro Relativistic
Quantum Mechanics. J. D. Bjorken.
Primeros pasos más allá de esta formulación.• Quantum Field Theory in a nutshell. A. Zee. Princeton
University PressUNAM-FQ-DFyQT
Muchas gracias
Espín y relatividad (especial)