presentacion tesina "estudio del proceso e+e- to w+w- to enu q q’ en lep" desarrollada...
DESCRIPTION
Análisis de datos reales del año 1999 del detector L3 del acelerador LEP (CERN, Suiza) y comparación con las simulaciones Monte Carlo. Calculo en FORTRAN.TRANSCRIPT
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L3L3
Estudio del Proceso���������
� ����� en LEP
M. Carmen Iglesias Escudero
Noviembre, 2001L3L3L 3L3L3L3L3L3L 3L3L3L3L 3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L 3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L 3L3L3L 3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L 3L 3L3L3L3L3L3L3L3L3L3L3
1 M. Carmen Iglesias Escudero
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IndiceL3L3
INDICE
1. OBJETIVOS.
2. INTRODUCCION TEORICA.
� El proceso ���� ����� en el Modelo Estandar.
� Seccion eficaz del proceso.
� Masa del boson W.
3. DISPOSITIVO EXPERIMENTAL.
� El detector L3.
4. SELECCION DE SUCESOS ���� ����� � �����.
� Definicion de la senal: ���� � �����.
� Seleccion de la muestra e�q��.
5. SECCION EFICAZ DEL PROCESO
���� ����� � ������
6. MEDIDA DE LA MASA DEL W.
� Reconstruccion de la masa invariante.
� Metodo de calibracion Monte Carlo.
� Resultados.
7. CONCLUSIONES.
2 M. Carmen Iglesias Escudero
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Principales objetivos del trabajoL3L3
OBJETIVOS
3 M. Carmen Iglesias Escudero
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Principales objetivos del trabajoL3L3
OBJETIVOS
1. Selecccion de la muestra: ���� � �����.
� alta eficiencia: en torno al 75�.
� alta pureza: mayor del 90�.
��eliminar sucesos ������
� busqueda de nuevos cortes.
��eliminar sucesos �����
2. Medida de la Seccion Eficaz del proceso:���� ����� � �����.
� Comparar datos y con predicciones teoricas:
�� Comprobar Mod. Estandar.
3. Medida de la Masa del Boson W.
� Comparar datos con predicciones teoricas:
�� Comprobar Mod. Estandar.
4 M. Carmen Iglesias Escudero
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Introduccion TeoricaL3L3
INTRODUCCION TEORICA
5 M. Carmen Iglesias Escudero
�
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Introduccion TeoricaL3L3
��������� en el Modelo Estandar
� Proceso de gran importancia en la validacion del M.S. atraves de medida directa de masa del W y sec. eficaz.
� Se pueden distinguir tres niveles de sofisticacion:
a.) Produccion WW on-shell:
Supone W es estable: masa fija y no se desintegra en otraspartıculas.
b.) Produccion WW off-shell:Considera W como resonancia con anchura finita, sedesintegra en 2 fermiones.
c.) Completa evaluacion de todos los diagramas con elmismo estado final.
6 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Introduccion TeoricaL3L3
Seccion Eficaz del Proceso
Seccion Eficaz del proceso de produccion de WW off shell:
���� �� �� ��� ����
� ���������� ��� ���� ���� �� ���
Las densidades Breit-Wigner:
���� � ��
�� �
�����������
���
��� � � �
� Las masas invariantes de los sistemas �� y ��� se dis-tribuyen de acuerdo a una Breit-Wigner de anchura � ycentrada en M�.
7 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Introduccion TeoricaL3L3
Masa del Boson W
� Las masas de W y Z estan relacionadas con las masas deltop y del Higgs a traves de la cte de Fermi.
�� � ������
������
����
��
��� �
� Medidas precisas de las masas de W, Z y del top propor-
cionaran informacion acerca de ������ y constreniran mas
sus valores permitidos.
� Ajustando datos de LEP1 y SLD al Mod. Estandar, se haobtenido una medida indirecta de M�:
�� � ������� ���� ��
� Una medida de M� suficientemente precisa, propor-
cionarıa una comprobacion directa del Mod. Estandar.
8 M. Carmen Iglesias Escudero
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�
�
�
Dispositivo ExperimentalL3L3
DISPOSITIVO EXPERIMENTAL
9 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Dispositivo ExperimentalL3L3
El acelerador LEP
PUNTO 4.
LAGO LEMAN GINEBRA
CERN Prévessin
PUNTO 6.
PUNTO 8.
PUNTO 2.
CERN
SPS
ALEPH
DELPHI
OPAL
L3
LEP
e Electrón -
+e Positrón
R. Lew
i
jan. 1
990
s
LEP2: energıa c.m. supera umbral de produccion WW: 161 GeV.
TOMA DE DATOS DEL ANO 1999Energıas centro de masas:�
� �192, 196, 200 y 202 GeVLuminosidades integradas:� � 29.72, 83.69, 82,72 y 37.04 pb��
10 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Dispositivo ExperimentalL3L3
El detector L3
e-
e+
Detector de Muones
Detector de Microvértice
�
Detector de VérticeCalorímetro Hadrónico
Puerta
Yugo del Imán
Solenoide
Calorímetro Electromagnético
Detector Central Determina momento y carga de las par-ticulas y su trayectoria desde el punto de interaccion.Cal. electromagnetico BGO Determina posicion y en-ergıa de electrones y fotones.Cal. hadronico Mide resto de energıa de hadrones y sudireccion. Ademas actua como filtro, solo m.i.p. llegan aldetector de muones.Detector de muones Tres niveles de camaras de deriva,miden curvatura de trayectoria del � para obtener momto.
11 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Dispositivo ExperimentalL3L3
�
EG mechanical support�
EG�
SPACAL bric
k�
TEC� FTC�
2x2" phototriodes�per brick�
2 light guides per brick�
150�
49�
39�
874�
42,3
75�
EG�
�
EGAP
- Tapa huecos entre barrel y end caps �� Zona muerta conperdida de estadıstica e incremento de contaminacion.
- Determina posicion y energıa de e y � pero con peor re-solucion �� Senal detectada tendra caracterıst diferentes�� Distintos cortes aplicados en la seleccion.
12 M. Carmen Iglesias Escudero
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�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
SELECCION DE SUCESOS
13 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
Seleccion de la Muestra
Datos recogidos durante el ano 1999:�� � 192, 196, 200 y 202 GeV� � 29.72, 83.69, 82,72 y 37.04 ����
�Proceso ����� �� � .Proc. semileptonico: canal limpio.
- No ambiguedad para identificar prod. desintegracion.
- Facil identificacion carga boson.
�Caracterısticas de la senal �����:
a) electron (bump + traza) energetico aislado
b) actividad hadronica �� 2 jets provenientes de W�� masa invariante �80.5 GeV
c) alta energıa perdida perpendicular �� neutrino.
Bump.Deposicion en calorımetros, � 95% en BGO. Fotones y �� de-positan la mayor parte de energ en un solo cristal BGO al contrarioque hadrones.
E
θθφ
hadrón
Cascadas en el BGO
γ,e
14 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
Suceso �� � �
L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3L 3Run # 764803 Event # 3795�
++
2 4
++
2 7
++ 3 3++
3 5
++
3 8
++ 2 6++
3 0
++
3 9
++
9
++
1 4
++
1 6
++
1 5
++
1 3
++
1 1
++
1 8
HCAL jet1
BGO
electron
TEC
jet2
Vista transversal. Energıa en BGO del electron forma unbump. Senal de los dos jets en HCAL. La suma de mo-mentos no es conservada pues no se detecta al neutrino.
15 M. Carmen Iglesias Escudero
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�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
Procesos Contaminantes
- ����� � � �����
El mas importante. Analizando sus caracterısticas sepuede eliminar en una alta proporcion:
– Energıa perdida en direccion perpendicular al haz espequena.
– Para ������ la diferencia entre la energıa del bump y elmomento de la traza debe ser proxima a cero, mientrasque en el caso de � no.
– Sucesos ���� �� momentos de las tres partıculas sobreel mismo plano.Senal �������� los quarks y el �� son acoplanaresAplanaridad: da idea de si las partc estan contenidas enmismo plano:
��� ��
�����
siendo ���� el menor autovalor de la matriz:
��� � �
��
���
��� � �������
donde �� es el momento de la partıcula i y �� y �� serefieren a cada uno de sus componentes j,k=x,y,z.
16 M. Carmen Iglesias Escudero
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�
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�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
Procesos Contaminantes
- ���������� �����
Difıcil de distinguir de la senal pues cuando se desintegra
� � �� tienen caracterısticas muy similares.
Su principal diferencia sera una menor energıa del �� re-
sultante y menor masa invariante del sistema ��.
- ��� ������� y ������ �����
Su diferente topologıa permite eliminarlos mediantecondiciones en la masa invariante, energıa perdida, angulopolar...
17 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
Preseleccion
� ����� � �� alto �o¯ de deposiciones en calorımetro.
� ��� � � al menos un bump.
� ����� � existencia de 2 jets ASJT con energıa � 5 GeV, ��� ���� � ���� y al menos una traza.
� ��� ��� � � ���� cota en ang. polar del momto per-dido.�� desestimar sucesos donde materia escapa portubo del haz.
� ������� � � �
Seleccion
� Cortes a todo angulo.� independiente de ang. polar �.� ���� � ��� � � ����
� 40� �������� � 120 GeV
� ��� � ��� ��������� �
� Division angular. � segun angulo polar �.- Zona Central: !"���� � ����
- Bajo Angulo: ���� � !"���� � ����
- Muy Bajo Angulo: !"���� � ����
- Egap
18 M. Carmen Iglesias Escudero
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�
�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
#$� � ����� � �%&
0
2
4
6
8
10
12
0 25 50 75 100 125 150 175 200
���� � ��� � (GeV)
0
2
4
6
8
10
12
14
0 50 100 150 200
���� � ��� � (GeV)
����= 175, 180, 185, 190 GeV
���� es la energıa visible, ��� � es el momento perdido.Elimina ���, ���� � �� y ���� � ����� con bajo mo-mento perdido.
19 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
40� �'�(�'�( � 120 GeV
0
2.5
5
7.5
10
12.5
15
17.5
20
20 40 60 80 100 120 1400
5
10
15
20
25
30
35
40
20 40 60 80 100 120 140
�������� (GeV) �������� (GeV)
0
5
10
15
20
25
30
35
40
20 40 60 80 100 120 1400
2.5
5
7.5
10
12.5
15
17.5
20 40 60 80 100 120 140
�������� (GeV) �������� (GeV)
Masa invariente �������� en la ventana entorno a �� .
20 M. Carmen Iglesias Escudero
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�
�
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Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
���� � ��� ���� �)���
0
20
40
60
80
100
120
140
0 25 50 75 1000
20
40
60
80
100
120
140
0 25 50 75 100
0
20
40
60
80
100
120
140
0 25 50 75 1000
20
40
60
80
100
120
140
0 25 50 75 100�� �192 GeV
� Elimino ����� utilizando su menor energıa del �� resultantey menor masa invariante en el sistema ��.
� Elimino gran parte de contaminacion �����, ası como������, mientras se conserva la mayorıa de la senal �����.
21 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
���� � ��� ���� �)���
0
20
40
60
80
100
120
140
0 25 50 75 1000
20
40
60
80
100
120
140
0 25 50 75 100
0
20
40
60
80
100
120
140
0 25 50 75 1000
20
40
60
80
100
120
140
0 25 50 75 100�� �200 GeV
� De nuevo elimino gran parte de �����
� Al aumentar la energıa c.m. aumenta la energıa del �. Lossucesos ������ se parecen cada vez mas a los ����� y se hacemas dificil rechazarlos.
22 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
Division angular: Razones
a) ZONA CENTRAL o barrel ��se miden bien las trazas.MUY BAJO ANGULO �� difıcil medida de trazas.
b) EGAP �� Peor resolucion: caract. diferentes de senal.
Variables utilizadas
ZONA CENTRAL y BAJO ANGULO- ��� � �� ��� ��� eng. del bump, �� ��� momto de
traza. Elimina sucesos ����.
- ��������� ����� eng. del bump en un cono de ��Æ. Elim-ina �� procedentes de desint. hadronica imponiendo ais-lamiento del bump.
- * � ���� rad * ang. azimutal de separacion entrebump y traza mas cercana. Desestima bumps sin traza: �.
- ���� � ������� ���� energıa en HCAL. Comprueba queel �� deposita casi toda energıa en BGO.
MUY BAJO ANGULO
- ������� � � ��� � ��� � energ. perdida en la di-reccion perpendicular al haz. Elimina sucesos ����.
- ��+ � 0.015 .Aplanaridad permite distinguir ���� y �����.
23 M. Carmen Iglesias Escudero
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�
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Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
Division angular: Cortes
CARACTERISTICAS CORTES
ZONA CENTRAL Trazas bien medidas ��������� �65 GeV
��������� � � No restriccion cortes �� � ������ � 0.45�� � � rad��� � �����
BAJO ANGULO Peor resolucion ��������� � 70 GeV
�� � ���������� � ���� Relajo cortes �� � ������ � 0.25�� � � rad��� � �����
MUY BAJO ANGULO No condicion en trazas ���������� � �����
��������� � � Mayor contaminac � � ��� � �����
Nuevos cortes ��� � 0.015
EGAP Peor resoluc energıa ����� � � GeVPeor resoluc momento ��� � 57 GeVSolo condicion mınimo �� � � ���
��� � � ���
24 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
Variacion en los cortes respecto��
Solo varıan las condiciones relacionadas con la energıa:
- energıa del bump
- energıa visible
- energıa depositada en HCAL
ZONA CORTE Energıa c.m. (GeV)192 196 200 202
TODO ANGULO ���� � ���� � ��� 175 180 185 190
ZONA CENTRAL ��� � ����� 4.5 5.0 5.5 6.0
BAJO ANGULO ��� � ����� 5.0 6.0 7.0 8.0
MUY BAJO ANGULO ���������� � ����� 590 600 620 630
��� � ����� 5.0 6.0 7.0 8.0
Las cotas aplicadas aumentan segun crece la energıa c.m.
25 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
�)�� � �(�%,% �65 GeV
����� � ��� (GeV)
����� � ��� (GeV)
Diferencia entre energıa del bump y momto de la traza.Elimino ����, pues �� ��� debe coincidir con ��� pero en� su traza se debe a asignacion erronea o conversion ����.
26 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
�� � ���� rad
10-1
1
10
10 2
0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.110
-1
1
10
10 2
0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.1
* (rad) * (rad)
10-1
1
10
10 2
0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.110
-1
1
10
10 2
0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.1
* (rad) * (rad) * ang. azimutal de separacion entre bump y la traza en laTEC mas cercana. Descarto fotones desestimando bumpssin traza asociada.
27 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
Resultados de la seleccion
Energıa centro masas (GeV):192 196 200 202
MONTE CARLO����� esperados 56.20 159.27 160.74 69.27
������ esperados 1.94 7.22 7.77 3.53
����� esperados 1.45 4.08 4.30 2.16
DATOS����� seleccionados 76 169 161 75 481
�� � ������� y ����� � �����: contribucion desprecia-ble (�1�)
28 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Seleccion de sucesos � � �� � � ����L3L3
Resultados de la seleccion
Energıa centro de masas (GeV):192 196 200 202
Eficiencia(�) ����� ��� ����� ��� ����� ��� ����� ���
Pureza(�) ����� ��� ����� ��� ����� ��� ����� ���
Eficiencia �75�. Pureza �90� .
Al aumentar la energıa c.m. disminuye la pureza.
29 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Medida de la Seccion EficazL3L3
MEDIDA DE LA SEC. EFICAZ
30 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Medida de la Seccion EficazL3L3
Medida de la Seccion Eficaz
La muestra es utilizada para medir parametros con el finde comprobar el M.S.
Sec. eficaz del proceso ���� � ������.
��������� ����� � �� � ��������������
��– � es la eficiencia y � es la Luminosidad.
– ������: �o¯ de suc. seleccionados
– �������: �o¯ de suc. esperados contam ����� y ������.
Los valores experimentales obtenidos son:
Energıa centro de masas (GeV):192 196 200 202
�(med)(��) �� � �� ���� �� �� � � ���� ��
Mientras que los valores teoricos:
Energıa centro de masas (GeV):192 196 200 202
�(M.S.)(��) ��� � ���� � ���� � ���� �
31 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Medida de la Seccion EficazL3L3
Medida de la Seccion Eficaz
√s
[GeV]
σ(e
+ e− →W
+ W− (γ
)) [
pb] L3
qqeν
0
2
4
160 170 180 190 200
� Los resultados para 196, 200 y 202 GeV estan en buenacuerdo con las predicciones teoricas.
� Para 192 GeV, el valor de la seccion eficaz medida se en-cuentra desviado en casi dos desviaciones estandar.
32 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Medida de la Seccion EficazL3L3
Discusion de los resultados a 192 GeV
0
2
4
6
8
10
0 20 40 60 80 100
Entries
Mean
8170
50.28
0
1
2
3
4
5
0 20 40 60 80 100
Entries
Mean
1692
54.66
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
1.2
0 20 40 60 80 100
Entries
Mean
336
50.85
0
0.25
0.5
0.75
1
1.25
1.5
1.75
2
20 40 60 80 100
Entries
Mean
236
45.73
Energıa del bump
� Para la energıa del bump el exceso en datos no se concentraen ninguna region.
� Para el angulo * del bump tampoco se vio ningun exceso.
33 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
�
�
Medida de la Seccion EficazL3L3
Discusion de los resultados a 192 GeV
0
2
4
6
8
10
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1
Entries
Mean
8170
.3883
0
1
2
3
4
5
6
7
8
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1
Entries
Mean
1692
.8641
0
1
2
3
4
5
6
7
8
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1
Entries
Mean
336
.9522
0
1
2
3
4
5
6
7
8
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1
Entries
Mean
236
.7713
Distribucion del ��� ���
� Para ��� ���, exceso de datos en zona central �� hacesuponer algun defecto en el detector en dicha zona ��Pero se ha estudiado el detector sin encontrarse ningunruido o mal funcionamiento.
�� Se concluye que este exceso serıa tan solo una fluc-tuacion estadıstica.
34 M. Carmen Iglesias Escudero
�
�
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Medida de la Masa del WL3L3
MEDIDA DE LA MASA DEL W
35 M. Carmen Iglesias Escudero
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Medida de la Masa del WL3L3
Metodologıa
Los metodos que extraen del proceso ���� � ���� unamedida mas precisa de M� son:
1. Medida de la sec. eficaz en el umbral de produccion.
2. Reconstruccion de las masas invariantes de los W,s.
� Calibracion Monte Carlo.��Simple y directo
� Convolucion.
� Interpolacion Monte Carlo.
� Repesado.
Reconstruccion de la masa invariante
La masa invariante de cada W se obtiene a partir de sus pro-ductos de desintegracion.�� El momento del electron se mide con buena precision .
�� Las energıas y direcciones de los jets no son medidascon tan buena resolucion.�� Solucion:1. Se fuerza la reconstruccion de dos jets que se correspon-
derıan con los quarks iniciales.��Algoritmo de Durham
2. Se mejora sustancialmente la resolucion en energıa y seobtiene el momento del neutrino. ��Ajuste cinematico.
- Conservacion de energıa y momento
- Igualdad de las masas invariantes de los bosones W
36 M. Carmen Iglesias Escudero
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Medida de la Masa del WL3L3
Masa invariante a 192, 196, 200 y 202 GeV
Tras Aj Cinematico se obtiene masa invariante ��� y ����.
Se utiliza unica distribucion pues simplifica calculos:
�� �����������
�
0
2.5
5
7.5
10
12.5
15
65 70 75 80 85 90 950
5
10
15
20
25
65 70 75 80 85 90 95
0
5
10
15
20
25
65 70 75 80 85 90 950
2
4
6
8
10
12
65 70 75 80 85 90 95
Para la medida de �� se combinan las 4 distribuciones.
37 M. Carmen Iglesias Escudero
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Medida de la Masa del WL3L3
Medida de la Masa del W
� Calibracion del Monte Carlo.El valor obtenido de la masa tras el ajuste no es el generado,(80.35 GeV) �� se debe calibrar el M.C, calculando � :
� � - ������ ����
��� - � �
� Ajuste a una funcion de Breit-Wigner:
� � �!
��������� �
�
0
20
40
60
80
70 80 90
8.740 / 4P1 80.97 .2040P2 5.776 .6490P3 371.3 26.01
0
500
1000
1500
2000
2500
70 80 90
15.38 / 7P1 80.87 .2755E-01P2 5.261 .8575E-01P3 .1095E+05 111.6
������ � ������ ���� ��� �� � � ���� ���
Realizando mismo ajuste para distribucion de datos, y cor-rigiendo segun calibracion � se obtiene:
� ��" � ������� � �
������� � ���������� ��� �� ���%+ � ������ ���� ��
Error estadıstico: suma cuadratura de errores de ������ y ���
���.
38 M. Carmen Iglesias Escudero
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�
�
�
Medida de la Masa del WL3L3
Resultados
Medida de la masa del W
0
10
20
30
40
50
60
70
80
65 70 75 80 85 90 95
Acuerdo entre datos experimentales y M.C. muy bueno�� Resultado compatible con las predicciones del Mod-elo Estandar.
�� � ������ ������������ ��
39 M. Carmen Iglesias Escudero
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ConclusionesL3L3
CONCLUSIONES
40 M. Carmen Iglesias Escudero
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ConclusionesL3L3
Conclusiones
� Se ha utilizado la muestra de datos recogida por L3 du-rante el ano 1999 para medir diferentes parametros con elfin de comprobar el Modelo Estandar.
1. Se ha realizado la seleccion de sucesos���� ����� � �����
obteniendose una muestra en la que destaca:
� alta eficiencia: entorno al 75�.
� alta pureza: mayor del 90�.
� se ha conseguido eliminar una gran parte de lacontaminacion proveniente de sucesos �����.
� se ha suprimido un alta proporcion de sucesos ������.
2. Se ha medido la seccion eficaz del proceso.
Energıa centro de masas (GeV):192 196 200 202
#���(�) ����� ���� ���� ���� ����� ���� ���� ����
#���(�) ���� ���� ���� ���� ��� ���� ���� ����
salvo en el punto a 192 GeV, el acuerdo con laspredicciones del Modelo Estandar es excelente
41 M. Carmen Iglesias Escudero
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ConclusionesL3L3
3. La masa del boson W ha sido medida:
�� � ������ ������������ ���
Compatible con la medida indirecta (�� ������� � ����� GeV) y, por tanto, con el ModeloEstandar.
4. Las medidas llevadas a cabo en este trabajo estande acuerdo con las predicciones del Modelo Estandardentro de la sensibilidad experimental de este estudio.
42 M. Carmen Iglesias Escudero