bioenergetica
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TERMODINAMICA:TERMODINAMICA:CALOR Y CALOR Y
TEMPERATURATEMPERATURA
Medicina humana
11Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
SISTEMA Es el cuerpo o ensamblaje de materia que para su estudio aislamos mentalmente del resto del universo.
SISTEMA AMBIENTE
UNIVERSO
Todos los cuerpos que no forman parte del sistema constituyen el medio exterior ó ambiente. 22Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Sistema hombre
Masa corporal 60% agua
1014 células IC EC
E(alimentos) → Q(calor) + W(trabajo)
Información codificada en señales
eléctricas químicas mecánicas
Mantiene constantes:pH, T°C, composición iónica etc.
El hombre : sistema integrado
33Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
EL ORGANISMO COMO SISTEMA TERMODINÁMICO.
La termodinámica es la rama de la ciencia que estudia las relaciones entre el calor y las demás formas de energía dentro de un determinado sistema y entre el sistema y su entorno.
Se define como sistema a una parte específica del universo separada del resto por límites reales o imaginarios. El sistema es lo que nos interesa estudiar y el resto del universo, externo a aquel, se denomina entorno. 44Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Se pueden definir tres clases de sistemasSistema abierto: es el que puede intercambiar materia y energía (por lo general en forma de calor) con el entorno. Ej. los organismos vivos.Sistema cerrado: es el que permite la transferencia de energía (por ejemplo calor) pero no de materia. Ej. Agua hirviendo en olla con tapa hermética.Sistema aislado: El que no permite la transferencia de materia ni de energía. Ej. el “termo ideal”, aquel que no permite que su contenido se enfrie.
55Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
H2O vapor
H2O liquido
H2O liquido
H2O vapor
H2O vapor
H2O liquido
Q Q
abierto cerrado aislado
66Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Ene
rgía
quí
mic
a de
lo
s al
imen
tos
Ene
rgía
quí
mic
a
(Com
plej
o m
etab
ólic
o)
Ene
rgía
de
trab
ajo
Energía química (Células)
E. Mecánica
E. Eléctrica
E. térmica
Transformación de la energía química de los alimentos
77Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
cámara espirométrica
----
estilete inscriptor
Cilindro inscriptor
agua
cal sodada paraabsorber el CO2
válvula
Escala graduadaco
ntra
peso
O2
polea
Espirómetro Inscriptor
88Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Inicio fin
6 minutos
70 mm
Papel de registro del quimógrafo
Registro del consumo de Oxígeno
99Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
EQUILIBRIO TERMICO.
Estado final alcanzado por dos o mas sistemas después de haber estado en comunicación a través de una pared conductora de calor. Esto es; al llegar a éste estado cesa toda transferencia de energía
1010Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
EQUILIBRIO TERMICO
Todos los cuerpos tienen la tendencia al equilibrio térmico
60°C 60°C
T i b i o s
100°C 20°C
Caliente Frío
metal sólido
1111Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
TemperaturTemperaturaa
Propiedad que determina si un cuerpo se encuentra o no en equilibrio térmico con otros cuerpos
1212Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
ebullición
fusión
C
0 32 273
100 212 373
F K
- 0 - 0
Escalas termométricasEscalas termométricas
9
5
C 100
F-32 180 =
C = (F–32)59
F = 32 + C95
K = C + 273Cero absoluto Temperatura a la cual cesa toda agitación molecular
C F K
1313Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Termómetro clínico
(a) (b) (c)
20 °C 20 °C
38 °C
------
------
------
En (c) parte del mercurio queda separado del bulbo por efecto de capilaridad
1414Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
DILATACIÓN Muchas de las propiedades de los materiales dependen de la temperatura. La temperatura es una medida de los diferentes estados de movimiento de las moléculas.
1515Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Es el cambio de la longitud () de los objetos por efecto de la variación de la temperatura (T)
donde se denomina coeficiente de dilatación lineal
= o T
DILATACIÓN LINEAL
o
To
T
1616Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Análogamente las variaciones de área y volumen en materiales uniformes e isótropos vienen dadas por:
DILATACION SUPERFICIAL Y VOLUMETRICA
donde = 2 y = 3 son los coeficientes de dilatación superficial y cúbica respectivamente
V = VT = V(3) T
A = AT= A(2)T
1717Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Caso del agua El agua posee un coeficiente de dilatación cúbica negativo de 0° a 4°. Luego a medida que aumenta la temperatura desde 0°C, primero el agua se contrae hasta 4° y luego se dilata a medida que la temperatura sigue creciendo. El agua tiene así su máxima densidad a 4°
Esta característica del agua es sumamente importante para la vida acuática.
1818Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
V(cm3)
T(°C4
1,00005 -1,00000 -0,99995 -
Dilatación anómala del agua
0
1919Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Protegiendo la vida subacuática
2°C
0°C
-10°C
4 °C
Aire atmosférico
hielo
2020Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Cuando la temperatura del aire baja a principios del invierno, el agua de la superficie de los lagos se enfría. Cuando esta agua superficial llega a 4° C, se hunde hacia el fondo; el agua más cálida y menos densa del fondo sube hacia la superficie. El agua fría que desciende lleva consigo oxígeno. Cuando todo el lago ha experimentado esta mezcla y ha llegado él a 4°C, la superficie se sigue enfriando y se va formando hielo.
2121Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
El hielo de densidad menor que el agua, permanece flotando y por lo tanto el lago se congela desde arriba hacia abajo. La vida acuática se mantiene en invierno en el agua recientemente oxigenada de debajo del hielo.
2222Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Material T (°C) (K-1)
Aluminio 20 2,3010-5
Diamante 527 2,3510-5
Celuloide 20 1,0010-6
Vidrios 5050
1,0910-4
8,3010-6
Vidrio Pyrex 50 3,2010-6
Hielo -5 5,0710-5
Acero 20 1,2710-5
Platino 20 8,9010-62323Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
EJEMPLO . Un disco circular de acero tiene en su centro un orificio también circular. Si el disco se calienta de 10 a 100°C. ¿Cuál es el aumento relativo del área del orificio?
2424Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Solución Cuando el disco se calienta aumentan todas sus dimensiones. El área del orificio crece como si estuviese llena de acero. Por tanto:
= 2T = 2(1,2710-5 °C-1)(100–10)°C
= 2,2910-3
A A
A A
2525Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
CALOR: ENERGIA EN TRANSICION
Calor. es, una forma de energía en transición entre dos cuerpos (sistema y su ambiente) debido exclusivamente a la diferencia de temperaturas.
Calor transferido : Q = mcT
Calor específico : c =
QT
QmT
Capacidad Calorífica : C = [C] = cal/°C
[c] = cal/g°C
2626Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
La caloría (cal) es la cantidad de calor necesaria para elevar la temperatura de un gramo de agua de 14.5 °C a 15.5 °C Kilocaloría = 1000 calBtu = 252 cal 1 J = 0,24 cal1 cal = 4,186 J
Unidades de calor: Joule (J) ………. SI Caloria (cal) … practica
2727Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Los cuerpos aislantes como el agua, la madera seca, papel, corcho, vidrio etc. tienen mayor capacidad calorífica que los conductores como los metales y las soluciones electrolíticas. De la ecuación (*) se deduce que la cantidad de calor queda expresada por: Q = m.c T Q = m.c(Tf - Ti)
donde Tf es la temperatura final y Ti la inicial. 2828Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
SustanciaSustancia c (cal/g°C)c (cal/g°C)Intervalo de Intervalo de temperaturatemperaturass
Cuerpo Cuerpo humanohumano 0,850,85 -10 -10 → 50 °C→ 50 °C
AluminioAluminio 0,2170,217 17 17 →→ 100 100
HieloHielo 0,5500,550 -10 -10 → 0→ 0
HierroHierro 0,1130,113 10 10 → 100→ 100
MercurioMercurio 0,0330,033 0 0 → 100→ 100
PlataPlata 0.0560.056 15 15 → 100→ 100
AguaAgua 1,0001,000 0 0 → 100→ 100
VaporVapor 0,5000,500 100 100 →200→200
Calor específico de algunas sustancias
2929Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
EJEMPLO Un recipiente de 0,6 kg de masa se halla a una temperatura de 20°C. Cuando se hechan en él 2,5 kg de agua hirviente, la temperatura de equilibro es de 90°C ¿Cuál es el calor específico del recipiente?
3030Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Solución El agua hirviente cede calor al recipiente, por tanto: Agua caliente: ma = 2,5 kg, Ta = 100oC
Recipiente: mr = 0,6 kg, Tr = 20 °C
Temperatura de Equilibrio T = 90 °C Calor cedido por el agua = calor ganado por el recipiente
3131Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
- maca( T - Ta) = mrc r (T – Tr)
- Q (cedido) = Q (absorbido)
cr =
cr =
cr = 0,595 cal/g°C
maca( Ta - T)
mr(T-Tr) 2,5(1)(100-90)
0,6(90-20)
3232Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
CAMBIO DE FASE
Bajo ciertas condiciones de presión y temperatura, todas las sustancias pueden existir en las tres fases más comunes: sólida, líquida y vapor (o gas). El plasma es un cuarto estado o fase caracterizado por la mezcla de particulas electrizadas (electrones y iones positivos) por ejemplo la lampara fluorescente, el sol etc.
3333Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Los cambios de fase ocurren a temperatura constante y sólo es posible con la absorción o liberación de energía calorífica.
Licuefacción Evaporación
Condensación
Sublimación
LíquidoSólido Gas o Vapor
+Q +Q
-Q-Q
+Q
3434Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Calor Latente (L). Es la cantidad de calor que requiere la unidad de masa de una sustancia para que tenga lugar el cambio de fase.
L = o Q = mL (Calor de transformación)Q
m
[L] = J/kg
Ejemplo H2O:
Calor latente de fusión Lf = 80 cal/g
Calor latente de vaporización Lv = 540 cal/g3535Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Las sustancias puras cambian de fase a presión estándar a una temperatura fija y bien determinada y no así las aleaciones, mezclas o sustancias amorfas que lo hacen en intervalos de temperatura que puede ser grande o pequeño por ejemplo el vidrio no llega nunca a solidificarse por completo y de allí el nombre que se le da al vidrio de líquido sobre enfriado.
3636Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
V
nRT
V
n
Primera ley de la Termodinámica
3737Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
V
nRT
V
n
El trabajo realizado por un sistema cuando tiene lugar un pequeño cambio de volumen V está dado por: W = pV Primera Ley de la Termodinamica: “el calor transferido a un sistema modificará su energía interna y/o se realizará cierta cantidad de trabajo” Q = U + W
T
Q
3838Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
220 V AC
F
agua
Q
Trabajo realizado por la Fuerza expansiva del vapor de agua
Q → U + W
Vapor
3939Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
V
nRT
V
n
EJEMPLO Hallar el cambio de energía interna del sistema cuando (a) el sistema absorbe 2000 J de calor y produce 500 J de trabajo. (b) El sistema absorbe 1100 J de calor y se efectúan 400 J de trabajo sobre él
T
Q
Solución
(a) U = Q – W = 2000 J – 500 J = 1500 J
(b) El trabajo realizado sobre un sistema, ocasiona su compresión, en tal caso W = - 400 J. Luego:
U = Q – W = 1100 J – (-400 J) = 1500 J4040Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
La energía es la capacidad que tiene un sistema para realizar trabajo
4141Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
El hombre: un sistema abierto en estado estacionario
Q
H2O líquido
H2O líquido
28°C5°C 37°C
4242Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
un sistema abierto puede mantenerse en estado estacionario solo si hay un gasto de energía.
4343Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
El estado de equilibrio en los sistemas biológicos
Un hombre, al morir, tiende al estado de equilibrio con el medio que lo rodea. El sistema (hombre) ha perdido la capacidad de realizar trabajo. Los mecanismos que le permitían transformar una forma de energía en otra han dejado de funcionar y por lo tanto las propiedades que definían al estado estacionario dejarán de mantenerse constantes para evolucionar hacia un estado de equilibrio
4444Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Transferencia de calor en el cuerpo humano Calor y frio
Un aumento de la temperatura ambiente provoca vasodilatación periférica, sudoración profusa por encima de 37°C y las consecuencias hemodinámicas respectivas.
El hombre forma parte de un reducido número de especies que mantienen su temperatura constante. Esto surge de un delicado equilibrio entre la termogénesis o producción de calor y la termólisis o disipación de calor.
4545Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
El cuerpo humano intercambia calor con el ambiente por uno o más de los procesos siguientes:
conducción convecciónradiaciónevaporación
4646Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Tp = 33°C
To = 20°C
Ti = 37°C
CONDUCCION
CONVECCION
RADIACION
EVAPORACION
4747Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
A
H
T1T2
Conducción. Cuando el calor se transfiere por vibración molecular. La rapidez de transporte de calor de la superficie caliente (T1) a la superficie fría (T2) por conducción es: H = kAT1 - T2
k = conductividad térmica del material (J/s.m.K)
H = J/s
H = Kcal/hora
4848Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Convección, es el transporte de calor por movimiento de fluido.
H = qAT
Donde q es el coeficiente de convección para cada caso y depende de varios factores, entre ellos de la orientación y naturaleza de las superficies, las características de flujo del fluido
T1 T2
A H
fluido
4949Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
EJEMPLO ¿Cuánta energía por segundo perderá por convección una persona desnuda de 1,4 m2 de área superficial en aire a 0°C?. Supóngase que el coeficiente de convección es 7,1 W/m2K y que la temperatura de la piel es 30°C
El transporte de calor por convección aumenta ostensiblemente si se fuerza al fluido en su movimiento
H = qAT = (7,1)(1,4)(30-0) = 298.2 W
5050Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Radiación, el calor se transmite por radiación por emisión o absorción de ondas electromagnéticas.
Ley de Wien: un objeto a temperatura T emitirá la mayor parte de su radiación de OEM en longitudes de onda próximas a
donde B = 289810-6 m-K. Conocer esta longitud de onda es muy útil, porque los materiales transmiten, absorben y reflejan la radiación de manera diferente a longitudes de onda diferentes.
= BT
5151Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Distribución espectral de la radiación solar
T2
T3
T1
T3 > T2 >T1
Den
sid
ad E
ner
gia
rad
ian
te
400 700 9000 λ(nm)
5252Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Longitud de onda radiada por el cuerpo humano
T = 37 + 273 = 310 K
m = = 9348 nm (infrarrojo)289810-6 m.K
T
5353Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
La rapidez a la que se emite la energía depende de la cuarta potencia de la temperatura absoluta (Ley de Stefan-Boltzmann): H = AT4
A = el área
T
B
= 5,6710-8 W/m2K4 es la constante de Stefan.
= emisividad de la superficie: 0 < < 1
5454Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
La pérdida de calor por radiación es la diferencia entre la que es emitida por el objeto y la que es absorbida por el entorno
H = A(T4- To4)
To
T
5555Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Ejemplo: Halllar el calor radiado por una persona de 1.7 m2 de superficie corporal en un ambiente cuya temperatura es de 20°C si la emisividad de la piel es 1
H = A(T4- To4)
= (1)(5.6710-8)(1.7)(3104 – 2934)
H = 180 W
Solución: temperaturas : alta T = 37°C = 310 K
baja T = 20°C = 293 K
5656Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Evaporación
Por perspiración y respiración el hombre evapora agua a razón de 50 mL por hora lo que equivale a la pérdida de
(50 g)(540 cal/g) = 27 kcal de energía calorífica por hora
Cuando aumenta la secreción de sudor, el grado en el cual se evapora depende de la humedad del ambiente
5757Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Durante el ejercicio muscular, en un ambiente caliente, la secreción del sudor alcanza cifras elevadas como 1,6 litros/hora, y en una atmósfera seca la mayor parte de este sudor se evapora. Esto representa un máximo de 864 kcal que es una cantidad enorme con relación a las correspondientes a otras condiciones
En reposo por perspiración y respiración: 27 kcal
Con ejercicio muscular y sudoración : 864 kcal5858Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
En tiempo frío, las arteriolas que conducen la sangre hacia los capilares cutáneos sufren una vasoconstricción. La pared de las arteriolas contiene una gruesa banda circular de fibras musculares. Cuando el músculo se contrae, el diámetro del vaso disminuye. Estos músculos están controlados por el sistema nervioso. Por tanto el orden de los acontecimientos es que el aire frío provoca la excitación de los receptores cutáneos, se transmiten mensajes por medio de nervios motores a los músculos de las paredes de las arteriolas y éstas como consecuencia se constriñen. Por tanto el flujo de la sangre hacia la piel se ve disminuido y de este modo reduce la pérdida de calor
5959Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Ecuación de los gases perfectos El modelo de gas ideal supone que las moléculas gaseosas no interactúan entre si. El modelo predice que la presión P, el volumen V, la cantidad de gas n y la temperatura T están relacionadas por
PV = nRT
Esta ley se verifica muy bien para los gases reales diluidos
A
6060Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
T ≈ 300 K
6161Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
T = 1200 K
6262Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
T ≈ 0 K
Moléculas en reposo
6363Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Cuando un gas real está compuesto de varios tipos de moléculas la presión neta es justo la suma de las presiones de gas ideal para cada tipo de molécula. La presión de la mezcla es igual a la suma de las presiones parciales
A
A
B
P = PA + PB
½ mvA2 = ½ MVB
2
6464Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Energía molecular y temperatura El modelo de gas ideal lleva así mismo a la identificación de la temperatura Kelvin con la energía cinética media por molécula
= kBT
Donde kB = 1,3810-23 J/K, y T es la
temperatura absoluta.
32
Energía del gas U = N = NkBT = nRT32
32
6565Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
EJEMPLO: Supóngase que toda la energía cinética molecular de traslación de un mol de gas ideal a 300 K pudiera utilizarse para elevar una masa de 1 kg. ¿A qué altura podría elevarse dicha masa?
23
23
Solución La energía molecular de traslación es la energía interna
U = nRT = 1,5 (1)(8,31)(300) = 3740 J
Si esta energía se utiliza para levantar a 1 kg de masa a una altura y; la energía potencial adquirida será:
Ep= U = mgy = 3740 y = = = 381 m
32
3740 mg
3740(1)(9,8)
6666Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Para un día cualquiera del presente mes obtenga las medidas de: (a) temperatura del aula de clase y (b) dimensiones del aula. Luego determine:
1. La energía térmica (energía interna del aire) en el aula de clase a temperatura ambiente
2. Admitiendo que dicha energía se pudiese usar en su hogar en forma de energía eléctrica ¿Para cuantos días será útil la energía obtenida en (a)?
3. Con relación a la energía obtenida en (a) ¿Qué porciento representa la energía radiada por su propio cuerpo en un día?
6767Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
¿Puede el hombre aprovechar toda la energía que consume?
El organismo utiliza energía para las más diversas funciones y esta energía se obtiene, fundamentalmente, de la liberada en la degradación de ciertas estructuras químicas. La mayor fuente de energía está entonces representada por los alimentos.
6868Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Los procesos irreversibles y la energía libre
6969Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Disipación de la energía
La energía potencial se disipó en el ambiente
7070Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
La energía disipada es inservible
Es imposible este proceso
7171Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
El motor de gasolina
ambiente atmosférico T2 (baja)
Vapor de gasolina en combustión: T1 (alta)
Q2
Q1
7272Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Energía Libre
Parte de la energía libre se transforma en trabajo para levantar el balde
7373Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Para analizar los procesos que ocurren en el organismo humano en particular y debido a que todas las transformaciones ocurren a presión y temperatura constantes, la función de estado que se utiliza como criterio de espontaneidad, (es decir que nos indica en que sentido es posible que ocurra una reacción) se llama:
Energía libre y su símbolo es G.
7474Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Algunas de sus propiedades que nos servirán para entender los procesos metabólicos son:
-Todos los procesos ocurren con un cambio de su energía libre, al que llamaremos G
-El criterio de G es aplicable tanto a procesos físicos (expansiones o compresiones de gases, difusión de iones, caída de cuerpos etc.) como a procesos químicos (reacciones). De hecho, el potencial químico no es más que la energía libre asociada a un mol de sustancia para sistemas de más de un componente. 7575Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Cuando el sistema está en equilibrio, G es igual a cero (G = 0)
Los procesos espontáneos están asociados a una disminución de la energía libre. Si G es menor que cero (G < 0) entonces el proceso ocurre en forma espontánea.
En nuestro ejemplo de la piedra, la caída tiene un G menor que cero, la “ascensión” tendrá un G mayor que cero (no ocurre espontáneamente) La piedra en el suelo tendrá un G igual a cero (estará en equilibrio)
7676Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Para una reacción química G es igual a la diferencia entre la G de los productos y la G de los reactivos.
G = G(productos) - G(reactivos)
Si G < 0 entonces el proceso es exergónico (se libera energía)
Si G > 0 entonces el proceso es endergónico (ocurre con consumo de energía) y solo tendrá lugar si se le suministra energía desde otra fuente.
7777Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Resumen
G = 0 equilibrio termodinámico
G > 0 proceso imposible espontaneamente
G < 0 proceso espontáneo
7878Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
METABOLISMO HUMANO Todos los seres vivos requieren de energía para mantener los procesos vitales. Las plantas verdes (autótrofos) obtienen la energía directamente del Sol mediante la fotosíntesis. Las plantas que no utilizan la fotosíntesis así como los animales (heterótrofos) necesitan alimentos capaces de proporcionar energía química. En cualquier caso tanto las plantas como los animales operan dentro de las limitaciones impuestas por la termodinámica
t
U
t
Q
t
W
7979Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
CO2 + H2O + Energía (hν) azúcar + O2
Enzimas de
las plantas
Azúcar + O2 CO2 + H2O + EnergíaEnzimas de
las células
El hombre, una máquina solar
8080Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Si en el tiempo t un hombre realiza un trabajo W. Este puede utilizarse directamente en hacer ciclismo, subir escaleras etc. En general el cuerpo perderá calor por lo cual Q será negativo. Su valor puede medirse hallando cuanto calor se ha de extraer de la habitación en la que se halla la persona para que la temperatura del aire siga siendo constante. Según el primer principio de la termodinámica el cambio de energía interna viene dado por
U = Q - W (joules o calorías) 8181Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Dividiendo entre t tenemos la siguiente relación entre la rapidez de cambio de las correspondientes magnitudes
W t
U t
Q t
= - (watts)
W t
U t
Q t
O también - = - +
Tasa o rapidez de consumo de energía
8282Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Desde que ΔQ es negativa porque el calor fluye al exterior se tiene
W t
U t
Q t
- = +
Tasa o rapidez de consumo de energía
Rapidez de consumo de energía química
Potencia calorífica
Potencia mecánica
8383Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
La tasa de cambio de la energía interna (U/t) puede medirse observando la tasa de consumo de oxígeno para convertir el alimento en energía y materiales de desecho. Por ejemplo la glucosa se combina con oxígeno en una serie de pasos para formar anhídrido carbónico, agua y liberando 2780 kJ de energía.
1 mol (glucosa) + 134,4 lit (O2)
CO2 + H2O +2780 kJ
8484Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
El equivalente energético de oxígeno se define como el cociente entre la energía liberada y el oxígeno consumido. Para la glucosa este cociente es 2780 kJ/134,4 lit = 21,4 kJ/litro. Equivalente Energético del O2 = 21,4 kJ/litro El contenido energético por unidad de masa es la energía liberada dividida por la masa. Para la glucosa este cociente es 2780 kJ/180 g = 15,9 kJ/g La tabla muestra el contenido energético de algunos alimentos
8585Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Hidrato de CarbonoProteína
Grasa
Etanol
17,2
17,6
38,9
29,7
Alimento
Contenido energético por
unidad de masa (kJ/g)
Equivalente energético del
oxígeno (kJ/lit)
21,1
18,7
19,8
20,3
Promedio estándar
20,2
8686Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Tasa Metabólica basal Todos los seres vivos consumen energía interna incluso cuando duermen. La tasa de consumo de energía en reposo, pero despiertos, se denomina tasa metabólica basal. Su valor es
Mujer de 20 años: 1.1 w/kgHombre de 20 años: 1.2 w/kg
Calculando la energía consumida en un día(86400 s)
Mujer de 20 años y 60 kg: (1.1 w/kg)60kg = 66 w
Hombre de 20 años y 70 kg: (1.2 w/kg)70kg = 84 w
U = P.t = (66 w)(86400 s) = 5700000 J = 1400 kcal
U = P.t = (84 w)(86400 s) = 7300000 J = 1700 kcal8787Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
La mayor parte de la energía consumida por una persona en reposo se convierte directamente en calor. El resto se utiliza para producir trabajo en el interior del cuerpo y se convierte después en calor.
8888Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Los materiales de los alimentos no se utilizan directamente por el cuerpo, sino que se convierte primero en materiales tales como el ATP (trifosfato de adenosina) que puede ser consumido directamente por los tejidos. En esta transformación se pierde aproximadamente el 55% por ciento de la energía interna en forma de calor. El 45% por ciento restante queda disponible para realizar trabajo interno en los órganos del cuerpo o para hacer que se contraigan los músculos que mueven los huesos y realizar así trabajo sobre los objetos exteriores
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Alimentos
CALOR (55%)
ATP (45%)
Trabajo muscular
CALORTrabajo de órganos internos
Mover objetos externos
Metabolismo humano ( trasformación de energía)
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ActividadActividad U wU w mmt kgt kg
DormirDormir 1.11.1
De pieDe pie 2.62.6
Montar en Montar en bicicletabicicleta
7.67.6
TraspalarTraspalar 9.29.2
Nadar Nadar 11.011.0
corrercorrer 18.018.0
Tasas metabólicas por unidad de masa de un hombre de 20 años durante varias actividades
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Cuando una persona está realizando una actividad tal como subir escaleras o hacer la limpieza de la casa, la tasa metabólica aumenta. Una parte del aumento en la conversión de la energía interna se necesita para proporcionar el trabajo mecánico realizado por la persona. El resto se debe al aumento de las demandas internas del cuerpo. Por ejemplo, al traspalar, la tasa metabólica es unas ocho veces mayor que la tasa metabólica en reposo, pero la cantidad de trabajo mecánico producido es en realidad muy pequeña.
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La energía metabólica es consumida principalmente por los músculos esqueléticos que cambian y mantienen la posición del cuerpo
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EJEMPLO Para bajar de peso un hombre de 65 kg conduce bicicleta durante 4 hrs (a) ¿Cuánta energía interna consume. (b) Si esta energía se obtiene por metabolismo de la grasa del cuerpo, ¿cuánta grasa se gasta en este periodo?
¿Cómo adelgazar?..... ¿Quemando grasa?
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Solución (a) Según la tabla, la tasa metabólica al ir en bicicleta es 7,6 W/kg. Luego un hombre de 65 kg consume energía a una tasa de:
(7,6W/kg)(65 kg) = 494 W.
En 4 horas (1,44104 s), el consumo neto de energía es: -U = (494 W)(1,44104 s) = 7,1106 J = 7100 kJ
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Masa de grasa = = 182 g = 0,18 kg
7100 kJ38,9 kJ/g
Para apreciar este resultado es conveniente compararlo con el equivalente energético de la comida necesaria para un hombre sedentario durante 24 horas que es de 10500 kJ o 2500 kcal.
(b) La energía equivalente de la grasa es de 38,9 kJ/g de modo que la masa de grasa necesaria para producir esta energía es:
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Masa de grasa = = 270 g = 0,270 kg
10500 kJ38,9 kJ/g
El hombre sedentario privado de alimentos obtendrá la energía de su propia grasa
Ello indica que limitar la cantidad de comida es para la mayoría de la gente una forma más práctica de perder peso antes que hacer ejercicio físico
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El rendimiento de utilización de los alimentos El rendimiento de los seres humanos al utilizar la energía química de los alimentos para realizar trabajo útil puede definirse de varias maneras. El convenio más habitual se basa en comparar la tasa con que se realiza trabajo mecánico con la tasa metabólica adicional.
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donde el numerador es la potencia mecánica (rapidez o tasa de ejecución de trabajo) y el denominador es la tasa de consumo de energía interna adicional obtenida de la diferencia entre la tasa metabólica global y la basal. El rendimiento sería del 100% si toda la energía adicional se convirtiera en trabajo mecánico.
El rendimiento en tanto por ciento es entonces:
=100
W t
U t
U t
-basal
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Actividad Rendimiento en porcentaje
Traspalar en posición inclinada 3
Levantar pesos 9
Girar una rueda pesada 13
Subir escaleras de mano 19
Subir escaleras 23
Montar en bicicleta 25
Escalar colinas (pendiente de 5°) 30
Rendimientos máximos de trabajos físicos
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EJEMPLO Un hombre de 60 kg mueve tierra con una pala con un rendimiento del 3% y su tasa metabólica es de 8 W/kg (a) ¿Cuál es su producción de potencia? (b) ¿Cuánto trabajo produce en 1 hora? (c) ¿Qué calor pierde su organismo en 1 hora? Solución Como la tasa metabólica basal de un hombre es 1,2 W/kg y cuando está trabajando su tasa metabólica es de 8,0 W/kg; La tasa metabólica de energía interna adicional es 8,0-1,2 = 6,8 W/kg .
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= (6,8 W/kg)(60 kg) = 408 W U t
U t
-basal
Luego la tasa de energía interna adicional es:
W t
U t
U t
a) - = 0,03(408) = 12.24 Wbasal
De la fórmula del rendimiento
100 =
b) t = 1 h = 3600 s W = 44 kJ
c) = 0.97(408) = 396 W Q = 1425 kJQ t 102102Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
EJEMPLO Una chica de 45 kg tiene en reposo una tasa metabólica normal (a)¿Qué volumen de oxígeno consume en una hora? (b) Si anda durante una hora y tiene una tasa metabólica de 4,3 W/kg ¿cuánto oxígeno consumirá?
Solución (a) La tasa metabólica basal de la chica es de 1,1 W/kg por lo que el consumo de energía interna en reposo es:
= (1.1W/kg)(45 kg) = 49,5 W = 0,0495 kJ/sUt
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Puesto que el equivalente energético del oxígeno es 20,2 kJ/lit, se obtiene:
Volumen consumido en una hora
V = (2,4510-3 lit/s)(3600 s) = 8,82 lit.
Tasa de consumo de oxígeno:
= 2,4510-3 lit/s0.0495 kJ/s20.2 kJ/lit
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Si la tasa metabólica es 4,3 W/kg, la tasa de energía interna es
= (4,3W/kg)(45 kg) = 193,5 W = 0,1935 kJ/sUt
En 1 hora (3600 s) el oxígeno consumido es
La tasa de consumo de oxígeno es:
= 9,5810-3 lit/s0.1935 kJ/s20.2 kJ/lit
V = 34.5 litros 105105Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Segunda Ley de la Termodinámica: “los sistemas evolucionan progresivamente hacia un desorden molecular creciente” Microscópicamente, si a un sistema se suministra mediante un proceso reversible una cierta cantidad de calor Q, el cambio de entropía del sistema es:
S =Q T
donde T es la temperatura absoluta. 106106Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Todos los procesos naturales ocurren de modo que se incrementa el desorden, de allí que podemos relacionar a la entropía (S) con la probabilidad termodinámica () o distribución de moléculas de máxima probabilidad mediante la siguiente relación:
S = k.Ln()
Y el cambio de entropía entre dos estados es:
S = kLn(2/1)
La tendencia de la naturaleza de transformarse hacia un estado desordenado afecta la capacidad de un sistema para hacer trabajo.
107107Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
EL SEGUNDO PRINCIPIO EN BIOLOGÍA El paso del mundo microscópico al macroscópico presenta diversas paradojas. Una de las más llamativas y sorprendentes se refiere a la aplicación del segundo principio de la termodinámica a los sistemas biológicos. Según la termodinámica la naturaleza tiende a la máxima entropía o, al máximo desorden, En cambio los sistemas biológicos tienden hacia el orden y la estructuración. ¿Obedecen pues los sistemas biológicos a las leyes de la termodinámica? ¿son reductibles los sistemas biológicos a las leyes de la Física?
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Esta contradicción que preocupó a físicos y biólogos es solo aparente. En primer lugar los sistemas biológicos no son sistemas aislados sino que intercambian energía y materia con el mundo exterior: comen, respiran, excretan etc. Un sistema biológico muere poco después de ser aislado. En sistemas no aislados según vemos la entropía puede disminuir, a condición de que aumente suficientemente la entropía del ambiente. Esto resuelve la paradoja y permite afirmar que no es incompatible con el segundo principio. Así muchos seres ingieren sustancias de gran peso molecular y excretan moléculas sencillas de poco peso molecular.
109109Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Como un conjunto de moléculas pequeñas puede disponerse de muchas mas maneras diferentes que cuando dichas moléculas pequeñas están ligadas formando una sola molécula, se ingiere poca entropía y se expulsa mucha entropía, por lo cual la entropía interior del ser vivo puede disminuir, ya que del exterior aumenta.
Sistema biológico
Molec. grandes Molec. pequeñas
Entropía elevadaEntropía baja110110Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Sistema biológico
Molec. grandes Molec. pequeñas
Entropía elevadaEntropía baja
+10 - 6 + 20
Antes (+10) Después (+14)
El sistema biológico evoluciona en el sentido en que aumenta la entropía global
111111Profesor Daniel Fernández PalmaProfesor Daniel Fernández Palma
Es importante notar además que los sistemas vivos se mantienen fuera del equilibrio (Un sistema en equilibrio es un sistema muerto) Se ha podido comprobar que en muchos sistemas aparecen estructuras espontáneas cuando están suficientemente alejados del equilibrio, estructuras que se mantienen mientras se suministra al sistema una potencia suficiente para mantenerlo lejos del equilibrio. Si se deja de alimentar al sistema con cantidad suficiente de energía, la estructura desaparece.
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Este tipo de estructuras se denominan estructuras disipativas, ya que se necesita disipar energía para mantenerlas. Esto permite afirmar que no solo la Física y la Biología son compatibles, sino que la termodinámica puede proporcionar una explicación, en ciertos casos, a los fenómenos de estructuración tan frecuentes en los seres vivos que se hallan permanentemente fuera del equilibrio.
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F I N
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