tipos de calorimetros
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Determinación del poder calorífico superior de una sustancia con una bomba calorimétrica adiabática
Amalia Luque Sendra Página 1
Índice
Introducción __________________________________________________ 2
Metodología __________________________________________________ 5
Resultados __________________________________________________ 10
Conclusiones ________________________________________________ 11
Determinación del poder calorífico superior de una sustancia con una bomba calorimétrica adiabática
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Introducción
El punto de rocío de los productos de una combustión es, típicamente, superior
a 25ºC. Esto significa que en un experimento calorífico a presión constante, los
productos que se enfrían hasta esa temperatura, probablemente contendrán
una cierta cantidad de agua liquida. La entalpía de la corriente de productos, y
por lo tanto, el balance de energía del calorímetro, es función de la cantidad de
condensado existente. En consecuencia, un mismo combustible puede
presentar poderes caloríficos distintos, según sea el estado de la humedad de
los productos.
Claramente, podemos distinguir dos situaciones limite. En la primera, el agua
presente en los productos se encuentra completamente en estado gaseoso, sin
haber entregado su calor latente. En la segunda, toda el agua se ha
condensado, liberando calor al entorno. Por definición, el poder calorífico
inferior (pci) a presión constante corresponde al calor entregado al entorno
cuando una unidad de combustible en condiciones de referencia se quema
completamente, en estado de régimen permanente, de tal manera que los
productos salen también en condiciones de referencia y la totalidad del agua
producida por la combustión del hidrógeno está en estado de vapor. El poder
calorífico superior (pcs) se define de manera similar, pero ahora considerando
que la totalidad del agua producida por la combustión del hidrógeno está como
líquida. Es importante destacar que en estas definiciones nada se dice del agua
en los productos que, por provenir del aireo del combustible, no ha sido
formada químicamente por la combustión.
La diferencia entre ambos poderes caloríficos puede calcularse conociendo el
análisis fundamental del combustible. Para ello es necesario determinar la
cantidad de agua que se forma como resultado de la combustión de hidrógeno
y calcular la energía que esta agua libera al condensarse en condiciones de
referencia.
Una bomba calorimétrica es un recipiente de paredes metálicas resistentes,
que se puede cerrar herméticamente, y donde se introduce una muestra de
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masa conocida de la sustancia, mezclada con oxígeno a una presión de varias
atmósferas, después de eliminar el aire, para garantizar la total combustión de
la muestra. La bomba va instalada en un calorímetro de agua, perfectamente
termostatado, y la combustión se inicia mediante ignición con un conductor
eléctrico en cortocircuito. El calor desprendido se mide por la elevación de la
temperatura del agua del calorímetro, tras realizar los ajustes necesarios para
relacionar esta variación de temperatura con el calor desprendido en el
proceso.
Existen diversos tipos de bombas calorimétricas y calorímetros, entre los que
citamos los siguientes:
• Bomba de Mahler. Permite determinar el calor producido por la combustión
de sustancias diversas según la norma ASTM D240. Se puede aplicar a
toda una variedad de sustancias pero en particular a los combustibles
hidrocarburos líquidos de volatilidad alta y baja.
• Calorímetro de Parr. El calorímetro de bomba (modelo de Parr) es un
envase sellado que minimiza el intercambio de calor entre el sistema y el
medio ambiente. El vaso de combustión se monta en el eje que, por
accionamiento por polea desde un motorcito eléctrico, se puede hacer girar,
y con sus paletas adicionales moverá el agua del vaso calorimétrico,
garantizando una circulación en ciclo más activo de agitación.
• Calorímetro de Lewis-Thomson. La combustión se
efectúa en un cartucho de latón en que se pone el
combustible, bien pulverizado e íntimamente
mezclado con suficiente oxidante, variable, por
razones prácticas, según la clase de combustible.
De acuerdo con la prevista dificultad de la
combustión se emplearán tubos largos o cortos,
esto es, de diferente tiro. Todo el conjunto va
dentro de una campana, prolongada con un tubo que se puede cerrar con
una válvula V.
• Calorímetro de Fery. Permite medidas más exactas, ya que la bomba
constituye la soldadura caliente de un termopar, al ser de acero niquelado
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en su interior y cobreada por el exterior con una corona de constantán. La
soldadura fría es la caja de cobre en la que se coloca la bomba
calorimétrica.
• Calorímetro de Junkers. Permite determinar con precisión el poder calorífico
de todos los combustibles gaseosos utilizados en la industria, si bien con
alguna peculiaridades: como en lo que respecta a mechero y a medidor de
caudal gastado. Un contador de gas mide el que pasa, regulado por un
reductor de presión, al mechero, bien colocado en el centro, con el auxilio
de un espejo, en una campana alargada que forma la pared interior del
calorímetro propiamente dicho. Los humos salen al exterior siendo recogido
su calor por el agua del calorímetro que, en una envolvente de la cámara
llenada por los humos, circula de modo continuo, recogiéndose el agua que
rebosa en un recipiente grande colocado sobre una balanza de Roverbal.
Podemos considerar que existen dos tipos de bombas, unas consisten en aislar
el sistema del exterior, y las otras en mantener constante la temperatura del
sistema. En el primer caso, esto se consigue mediante un recubrimiento
aislante del sistema. Nosotros vamos a usar una bomba que mantiene
constante la temperatura del sistema, mediante una camisa de agua a
temperatura constante en contacto con los límites del mismo.
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Metodología
Introducimos una presión de oxígeno y una descarga eléctrica en la bomba. Se
quemarán así el filamento, el algodón y la muestra, generando un calor Q.
Queremos medir el calor generado por la muestra, para así determinar su
poder calorífico superior. Para medirlo introducimos la bomba en un recipiente
con agua, sabiendo la masa de agua que hay y su temperatura y comprobamos
el incremento de temperatura que se produce. El problema surge si el sistema
no está aislado. Para este propósito se usan dos tipos de sistemas: isotérmico
y adiabáticos. Los sistemas isotérmicos poner una “barrera” alrededor del
sistema mientras que los adiabáticos (que vamos a usar nosotros) igualan la
temperatura del interior a la del exterior ( )int extTT = .
El agua para la medición está rodeada de una camisa de agua que hace a la
bomba adiabática. En la camisa hay dos sistemas que actúan conjuntamente.
Uno de ellos bombea constantemente agua fría. El sistema de calentamiento
está controlado por dos termistores. Uno de los termistores se introduce en la
camisa y el otro en el recipiente. Si existe una diferencia de temperatura, ésta
se traduce en una diferencia eléctrica entre los termistores, que activa el
calentador. De este modo la temperatura del recipiente está oscilando
constantemente alrededor de la temperatura de la camisa.
En el proceso la bomba genera un calor por combustión que pasa al agua
(procuramos que no haya pérdidas) y se generará un gradiente de
temperaturas. De ahí deducimos el poder calorífico superior de la muestra pues
sabemos que:
)( principioprimerelporWQU +=∆
Dado que en este experimento no se produce un cambio de volumen
)(;00 VpWquesabemospuesWV ∆−==⇒=∆
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Si el trabajo es nulo, podemos afirmar que la variación de energía interna se
debe en su totalidad a un intercambio de calor. Por otro lado sabemos que el
calor que absorbe una sustancia está relacionado con su capacidad calorífica
mediante
absv QTCmQ =∆⋅⋅=
Haciendo un balance de energía deducimos que el calor absorbido ha de ser
igual al calor cedido, siendo este la suma de los cedidos por la muestra, el
agua y el calorímetro:
fgAgmgced PHPHPHQfAm⋅+⋅+⋅=
Haciendo el balance obtenemos
fgAgvqmg
absced
PHPHTCmPH
fAOHm⋅−⋅−∆⋅⋅Ε+=⋅
=
)(21
donde 1m es la masa de agua y OHqE
2es el equivalente en agua del calorímetro.
De esta expresión podemos despejar mgH , que es el poder calorífico superior
de la muestra. Para eso contamos con los siguientes datos:
CgcalC
gcalH
gcalH
g
gm
v
g
g
q
f
A
OH
º1
1400
4180
500
2000
2
1
⋅=
=
=
=Ε
=
Los pesos de las sustancias los pesaremos físicamente
Se puede determinar el poder calorífico de cualquier sustancia combustible. Lo
hacemos con una muestra de madera, y para ello fabricamos una pastilla con
serrín. Rellenamos el cilindro de la prensa con serrín. Colocamos un cilindro
pequeño encima del anterior, de manera que al presionar cae uno de los
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troncos de cono de la prensa. Introducimos a continuación tronco de cono
como extractor, de este modo cae la pastilla y podemos desmontar los
cilindros. Una vez que tenemos la pastilla medimos la distancia entre los
electrodos y cortamos un filamento de longitud dicha distancia aumentada en 1
cm. Tomamos también 10 cm de algodón, pues el 2O es necesario para la
combustión, pero no es suficiente. Procedemos a pesar la muestra, el algodón
y el filamento. Lo hacemos con una balanza que tiene un rango de 0 a 300 g y
una sensibilidad de 0,01 g, obteniendo los siguientes resultados:
gFilamento
godónA
gMuestra
01,005,0lg
82,0
⇒⇒
⇒
Una vez realizada la medición colocamos cada elemento en su posición
correcta. Situamos el filamento entre los electrodos (lo introducimos a través de
los orificios que éstos tienen) y apretamos para conseguir un buen contacto
eléctrico. Unimos la muestra al algodón y éste a su vez al filamento, colocamos
todo dentro de la bomba y lo tapamos. Seguidamente introducimos en la
bomba una presión de oxígeno ( 2O ) mediante un manoreductor, consistente en
una válvula y dos manómetros. El manoreductor es una válvula que regula la
presión. El manómetro de la izquierda indica la presión de línea y el de la
derecha la presión de llenado. Cada manómetro consta de dos escalas, la de
color rojo está en unidades inglesas y la negra en unidades del sistema
internacional, en este caso bares.
Introducimos primero una presión de limpieza o arrastre (20 bar) e
inmediatamente la sacamos. Esta presión está destinada a enriquecer el aire
del interior de la bomba en 2O y reducir la concentración de 2N , que es un
inhibidor de la combustión. A continuación inyectamos la presión de trabajo, en
este caso 30 bar.
Pasamos ahora a comprobar la masa de agua de la que disponemos. Sabiendo
que el recipiente tiene una masa de 940 g, comprobamos que el conjunto pese
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2940 g, rellenando con agua destilada hasta alcanzar este valor. Esta
operación la realizamos con una balanza de rango 400-10000 g y de
sensibilidad 2 g. Tenemos en cuenta que la sensibilidad es el intervalo mínimo
que es capaz de medir un determinado aparto, mientras que la precisión es la
mitad de la sensibilidad en el caso de tratarse de un aparato analógico.
Comprobamos también la temperatura del agua, con un termómetro de rango
23,90-30,10 ºC y sensibilidad 0,01 ºC. La temperatura del agua tiene que estar
siempre en los valores comprendidos entre 23,90 y 30,10 ºC, pues de otro
modo no podríamos tomar su temperatura con dicho termómetro.
Calentamos el agua a 26 ºC aproximadamente, porque al introducir la bomba
se enfría un poco, efecto añadido al del agua fría de la camisa. Una vez
obtenida esta temperatura montamos la vasija sobre un trípode y el trípode
dentro del aparato. La vasija tiene, a su vez, un trípode en su interior, sobre el
que colocamos la bomba. Este posicionamiento permite un óptimo contacto
eléctrico. Activamos los calentadores, que empiezan a funcionar
inmediatamente, pues existe un gradiente de temperaturas. El amperímetro de
la bomba mide la intensidad que pasa por los calentadores. Los termistores
dan una descarga cuando hay una diferencia de temperatura entre ellos y
activan los calentadores. Cuando el piloto empieza a parpadear la temperatura
de la camisa está oscilando alrededor de la temperatura del agua.
Medimos esta temperatura inicial, que en nuestro caso es
CTinicial º35,24= .
Damos una descarga eléctrica y esperamos 8 min. para que se complete la
transmisión de calor de la bomba al agua. La combustión es prácticamente
instantánea. Pasado el tiempo de espera medimos de nuevo la temperatura del
agua, que en nuestro caso es
CT final º94,25=
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Una vez terminado el proceso apagamos todo y desmontamos la bomba.
Comprobamos que la bomba no se puede abrir, porque existe una gran
diferencia de presiones (la presión del interior es mucho mayor que la del
exterior). Para poder abrirlo primero hay que igualar presiones.
Vemos que el filamento no se ha quemado nada, por eso desestimamos la
pérdida de masa del filamento. La muestra y el algodón se han desintegrado, y
quedan inquemados. También observamos que dentro de la bomba quedan
gotas de agua, detalle muy importante, pues esta es la diferencia entre el poder
calorífico superior y el inferior.
Por último procedemos a la limpieza de los utensilios, muy importante. Cabe
señalar que uno de los residuos es ácido.
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Resultados
Una vez llevada a cabo la experiencia procedemos al cálculo numérico,
disponiendo de la siguiente información:
fgAgvqmg
absced
PHPHTCmPH
fAOHm⋅−⋅−∆⋅⋅Ε+=⋅
=
)(21
CgcalC
gcalH
gcalH
g
gm
v
g
g
q
f
A
OH
º1
1400
4180
500
2000
2
1
⋅=
=
=
=Ε
=
gFilamento
godónA
gMuestra
01,0
05,0lg82,0
⇒⇒
⇒
CT
CT
final
inicial
º94,25
º35,24
==
Sustituyendo los datos:
gcal
gcalH
ggcalgg
calCCCgcalgggH
PHPHTCmPH
m
m
fAOHm
g
g
fgAgvqmg
61,457582,0
01,0140005,04180)35,2494,25(1)5002000(
01,0140005,04180)º35,24º94,25(º1)5002000(82,0
)(21
=⋅−⋅−−⋅⋅+=
⋅−⋅−−⋅⋅⋅+=⋅
⋅−⋅−∆⋅⋅Ε+=⋅
De donde obtenemos el poder calorífico superior de la madera que tiene un
valor gcalH g 61,4575= .
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Conclusiones
Sabemos por teoría que la madera tiene un poder calorífico comprendido entre
15.000 y 19.000 KJ/Kg, según la calidad de la misma. Estos valores son
gcal
J
cal
g
Kg
KJ
J
Kg
KJ
gcal
J
cal
g
Kg
KJ
J
Kg
KJ
6,45291
2384,010001
11000
19000
35761
2384,010001
11000
15000
=⋅⋅⋅
=⋅⋅⋅
El valor más bajo de poder calorífico corresponde a una madera verde y el
mayor a la madera seca. Por lo tanto, dado que nuestro resultado era
gcalH g 61,4575= , podemos deducir que hemos estado trabajando con madera
seca.
Por otra parte, comprobamos que nuestro resultado es ligeramente superior
que el tabulado. Podemos justificar esta diferencia por los errores introducidos
por los aparatos de medida (termómetro, balanza, etc), así como porque hemos
despreciado la pérdida de peso del filamento (aunque esta última razón
introduce un error muy pequeño). También podemos pensar en pequeñas
pérdidas de calor de la bomba que, aún siendo adiabática, puede tener errores
porcentualmente despreciables.
Concluimos, por tanto, a la vista de los resultados, que hemos trabajado con
madera seca; la diferencia entre el valor de su poder calorífico superior teórico
y el calculado se debe fundamentalmente a errores de medida.