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Tema 9: Introducción a la Dinámica
1º Ingenieros AeronáuticosEscuela Técnica Superior de Ingenieros Universidad de Sevilla
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Situación en la asignaturaSituación en la asignatura
Introducción
Mecánica
Cinemática
Estática
PrimerParcial
Dinámica9 – Introducción a la Dinámica
10 – Dinámica de un sistema de partículas
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ÍndiceÍndice
Introducción
Leyes de Newton
Dinámica del punto material
Teoremas de conservación
Energía
Cantidad de movimiento
Momento cinético
Dinámica en sistemas de referencia no inerciales
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IntroducciónIntroducción
La Dinámica estudia las causas que originan el movimiento de los
cuerpos
Junto con la Cinemática, permite determinar los movimientos de los
cuerpos
Estas causas se caracterizan con la magnitud física de fuerza
Una fuerza es toda causa capaz de modificar el estado de equilibrio o
movimiento de un cuerpo, o de producir en él estados de tensión
Se representa con un vector
La masa de un cuerpo determina la “intensidad” con que una fuerza
afecta a su estado de movimiento
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ÍndiceÍndice
Introducción
Leyes de Newton
Dinámica del punto material
Teoremas de conservación
Energía
Cantidad de movimiento
Momento cinético
Dinámica en sistemas de referencia no inerciales
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Leyes de NewtonLeyes de Newton
Relaciona fuerza, masa y aceleración
Fueron enunciadas por Isaac Newton en 1687: Philosophiae Naturalis
Principia Mathematica
Primera Ley o Ley de Inercia
Introduce el concepto de inercia y sistema de referencia inercial
Tercera Ley o Principio de acción y reacción
Relaciona las fuerzas mutuas que ejercen los cuerpos
Segunda Ley
Esta relacionada con la conservación de la cantidad de movimiento
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Primera Ley de NewtonPrimera Ley de Newton
Un sistema de referencia inercial (SRI) es un sistema en reposo o con velocidad constante
Su rotación es cero
Un sistema que se traslada con velocidad uniforme respecto a un SRI también es un SRI
Todo punto material libre, no sometido a ninguna interacción, se mantiene
indefinidamente en estado de reposo o de movimiento rectilíneo uniforme respecto a un
sistema de referencia inercial
Todos los SRI miden la misma aceleración para un punto material cualquiera
O1
X1
Y1
Z1
1
SRI
P aP2 1 =aP
2 0
2
OX0 Y0
0
v0 1t r a s =(cte)
SRI
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Segunda Ley de NewtonSegunda Ley de Newton
La magnitud m es la masa inercial de la partícula
Mide la resistencia de la partícula a cambiar su estado de movimiento (su inercia)
Todo punto material sometido a una fuerza experimenta una aceleración en la misma
dirección y sentido en que actúa la fuerza y de módulo proporcional al módulo de la fuerza
La fuerza se mide en Newtons en el S.I. : 1 N = 1 kg m s-2
Si se conoce la fuerza proporciona una ecuación diferencial para
describir el movimiento
v
F
a
Si se conoce la aceleración y la masa permite medir la fuerza
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Tercera Ley de NewtonTercera Ley de Newton
Cada fuerza se aplica en cuerpos diferentes
Si un punto material B ejerce una fuerza (FA B ) sobre otro punto material A, entonces A
responde con otra fuerza sobre B (FB A ) de igual módulo y dirección, pero de sentido
contrario
La aceleración que adquiere cada partícula depende de su masa inercial
Tierra
Aceleración de la masa
Aceleración de la Tierra
A B
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Principio de superposiciónPrincipio de superposición
Cuando la partícula está sometida a n fuerzas se generaliza
Si sobre un mismo punto material actúan dos fuerzas simultáneamente, la aceleración que
adquiere es la suma vectorial de las aceleraciones que le comunicarían cada una de las
fuerzas por separado
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Introducción
Leyes de Newton
Dinámica del punto material
Teoremas de conservación
Energía
Cantidad de movimiento
Momento cinético
Dinámica en sistemas de referencia no inerciales
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Dinámica del punto materialDinámica del punto materialPunto libre
No hay ligaduras
Las fuerzas que actúan sobre él son fuerzas activas, Fi (muelle, gravedad, etc)
Punto vinculado
Tiene vínculos que restringen los movimientos posibles
Las fuerzas sobre él son fuerzas activas, Fi y fuerzas de reacción vincular, i
Descripción del movimiento
Ecuación diferencial Ecuaciones de ligadura Condiciones iniciales
Las fuerzas dependen del tiempo, la posición y la velocidad:
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Energía
Cantidad de movimiento
Momento cinético
Dinámica en sistemas de referencia no inerciales
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Teoremas de conservaciónTeoremas de conservaciónExisten una serie de magnitudes físicas que, según en que circunstancias, se
mantienen invariantes en el tiempo
Energía
Cantidad de movimiento o momento lineal
Momento cinético
Desde el punto de vista matemático son integrales primeras
Las ecuaciones que definen el movimiento son ecuaciones diferenciales de segundo
grado
Las magnitudes conservadas involucran derivadas de primer grado (la velocidad)
Estas magnitudes dan información sobre el comportamiento del sistema sin tener que
resolver las ecuaciones de movimiento
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Trabajo mecánicoTrabajo mecánicoTrabajo mecánico de una fuerza sobre una partícula
v
F
dr
r(t)
El signo depende del sentido relativo
si F ⊥ dr no hay trabajo mecánico
En un recorrido finito el trabajo total es la suma de los trabajos infinitesimales
vF(r)
dr
r(t)
AB
F(r)
Se mide en Julios (J)
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Energía
Cantidad de movimiento
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Dinámica en sistemas de referencia no inerciales
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Energía cinéticaEnergía cinética
v
F
dr
r(t)
En un recorrido finito el trabajo total es la variación de la magnitud entre paréntesis
vA
AB vB
F
dr
Teniendo en cuenta la definición de velocidad y la Segunda Ley de Newton
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Energía cinéticaEnergía cinéticaDefinición de la energía cinética de una partícula
Teorema de la energía o de las fuerzas vivas
Se mide en Julios (J)
Definición de potencia instantánea
Se mide en Watios(W)
Versión local Versión finita
Versión instantánea
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Conservación de la energía cinéticaConservación de la energía cinética
Si la fuerza neta que actúa sobre un punto material es nula o perpendicular a su
trayectoria, su energía cinética se conserva constante a lo largo del tiempo
Ejemplos
Partícula libre
Movimiento de la Tierra respecto al Sol (considerando la órbita circular)
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Energía potencialEnergía potencialUna fuerza es conservativa si el trabajo que realiza sobre un punto material que se
desplaza entre dos puntos no depende de la trayectoria seguida
A
B
F
drdr
F
dr
Fdr
F 12
La diferencia de energía potencial entre dos puntos es el trabajo realizado por la
fuerza conservativa cuando la partícula se mueve entre esos dos puntos, cambiando
el signo
El orígen de la energía potencial es arbitrario
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Energía potencial gravitatoriaEnergía potencial gravitatoria
A
B
F
drdr
F
dr
Fdr
F 12z
Zg
Fuerza gravitatoria
Trabajo realizado por Fg en un desplazamiento
infinitesimal
Diferencia de energía potencial entre dos puntos
Fijando una referencia arbitraria en z=0
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Energía potencial de un muelle idealEnergía potencial de un muelle ideal
PO
Fuerza del muelle
Trabajo realizado por Fg en un desplazamiento
infinitesimal
Fijando una referencia de energía potencial en l0
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Fuerza a partir de energía potencialFuerza a partir de energía potencial
Energía potencial gravitatoria → Fuerza gravitatoria
Energía potencial elástica → Fuerza elástica
Esta operación se llama hacer el gradiente de la función potencial
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Energía mecánicaEnergía mecánica
Se define como la suma de la energía cinética y la energía potencial total (una energía
potencial por cada fuerza conservativa)
Si todas las fuerzas que realizan trabajo sobre una partícula son conservativas su
energía mecánica se conserva
Si hay fuerzas no conservativas el trabajo que realizan varía la energía mecánica
Demostración
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Cantidad de movimientoCantidad de movimientoLa cantidad de movimiento o momento lineal de una partícula es el producto de su
masa por su velocidad
Teorema de la cantidad de movimiento
Es un enunciado alternativo de la Segunda Ley de Newton
Impulso mecánico (Teorema de la cantidad de movimiento en forma elemental y finita)
Es útil cuando la partícula sufre una fuerza en un intervalo de tiempo pequeño
[p] = kg m s-1
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Conservación de la cantidad de movimientoConservación de la cantidad de movimiento
Si la dirección de la fuerza es constante, se conserva la cantidad de movimiento en las
direcciones perpendiculares a la fuerza
Si la fuerza neta que actúa sobre un punto material es nula se conserva su
cantidad de movimiento
Demostración
Z
XF=mg
v0
Ejemplop
p
pxp
x
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Energía
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Momento cinéticoMomento cinéticoEl momento cinético de un punto material respecto a un punto O es el producto vectorial
[L] = kg m2 s-1 OP
Teorema del momento cinético
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Conservación del momento cinéticoConservación del momento cinético
Si la fuerza neta que actúa sobre un punto material es nula o es central con
centro en un punto fijo O, su momento cinético respecto a O es constante
Demostración
Si el momento de la fuerza es perpendicular a un vector n, se conserva la proyección
del momento cinético sobre n
Ejemplo: en el movimiento central se conserva el momento cinético
OP En este caso
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Energía
Cantidad de movimiento
Momento cinético
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Sistemas de referencia no inercialesSistemas de referencia no inercialesUn punto material realiza un movimiento circular con velocidad angular constante
Aplicamos la Segunda Ley de Newton en el sistema OX1Y1Z1 para obtener la fuerza
Es una fuerza centrípeta
Se puede aplicar la Segunda Ley de Newton pues el sistema “1” es un S.R.I.
X1
Y1
Z1,Z0
X0,X2
Y0
P
Z2
0 1
R
v P2 1F
a P2 1
O
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Sistemas de referencia no inercialesSistemas de referencia no inerciales¿Se puede aplicar la Segunda Ley de Newton en el sistema “0”?
¿Hay alguna forma de analizar el problema desde el sistema “0”?
En el sistema “0” la partícula está en reposo
X1
Y1
Z1,Z0
X0,X2
Y0
P
Z2
0 1
R OEs un sistema no inercial
No se puede aplicar la Segunda Ley
Para poder analizar la dinámica en el sistema “0” hay que introducir fuerzas de inercia
F-maP
0 1
-maP0 1 es la fuerza centrífuga, que no es la reacción de la centrípeta
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Sistemas de referencia no inercialesSistemas de referencia no inerciales
S.R.I.
1
0
S.R. no inercial
O
Pm
F
Fa r r
Fc o r
2
Segunda Ley de Newton en un sistema no inercial (0 1 ≠0 y/o aO0 1 ≠0 )
F es la fuerza real en el S.R.I.
Fa r r es la fuerza de arrastre
Fc o r es la fuerza de Coriolis
Propiedades de la fuerzas de inercia
Son aparentes o ficticias para el observador inercial, pero para el no inercial tienen los
mismos efectos que una fuerza real (realizan trabajo, pueden ser conservativas)
Son proporcionales a la masa
No añaden incógnitas al problema dinámico {20} (conocido el movimiento {01})
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Fuerza de CoriolisFuerza de Coriolis
0 1
vP2 0
Fc o r = -2m0 1×vP
2 0
X1
Y1
X0
Z1,Z
0
Y0
vP2 0
El término de Coriolis empuja el sólido hacia la derecha en
el hemisferio norte y hacia la izquierda en el hemisferio sur
El sólido 2 es un punto P moviéndose con velocidad v0
paralela la superficie de la Tierra
Fc o r =-2m
0 1×vP
2 0
P
P
Este efecto se deja sentir sólo en sistemas de tamaño muy grande o que
se mueven muy rápido, o en los que se acumula el efecto en el tiempo
Huracanes
Péndulo de Foucault
El efecto en el sentido de giro del agua en los desagües es despreciable
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Fuerza de Coriolis: sentido de giro de los huracanesFuerza de Coriolis: sentido de giro de los huracanes
En las tormentas, una zona de bajas presiones relativas atrae el aire formando un corriente convergente de aire
En el hemisferio norte el flujo de aire se desvía hacia la derecha, y en el hemisferio sur hacia la izquierda, formando la estructura espiral del torbellino
Hemisferio norte Hemisferio sur
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Fuerza de Coriolis: péndulo de FoucaultFuerza de Coriolis: péndulo de Foucault
El término de Coriolis hace girar el plano de oscilación de un péndulo
01
X1
Y1
X0
Z1,Z0
Y0
En cada oscilación, el término de Coriolis empuja al péndulo hacia la derecha (en el hemisferio norte)
vP2 0
2
0
A1
B1
A2
B2
A lo largo del tiempo, el plano de oscilación gira respecto a la Tierra, pero no respecto al espacio. Esto demuestra que la Tierra tiene un movimiento de rotación
Fc o r =-2m0 1×vP
2 0
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Fuerza de Coriolis: péndulo de FoucaultFuerza de Coriolis: péndulo de Foucault
Experimento de Foucault enel Pantheon en París, 1851
Péndulo de Foucault enel Pantheon en París
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ResumenResumen
Concepto de fuerza
Leyes de Newton
Ley de inercia
Segunda Ley
Principio de ación y reacción
Principio de superposición
Dinámica del punto material
Ecuación diferencial, ligaduras y condiciones iniciales