mecanica_c3
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STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
Capítulo 3: Ecuaciones básicas y concepto de flujo de fluidos Ejercicio 3-6 Una tubería lleva aceite, densidad relativa 0,86, a V = 2 m/s por un tubo de 200 mm de diámetro interior. En otra sección el diámetro es de 70 mm. Encuéntrese la velocidad en esta sección y el flujo de masa en kilogramos por segundo. Resolución
1 2
Aceite, dens. rel. 0,86 Como la densidad no cambia y el flujo es permanente, podemos aplicar la ecuación de continuidad, es decir
2211 AVAV = entonces
2
112 A
AVV =
reemplazando
2
2
2
2
2 )70()200(2
4)70(
4)200(
2mmmm
sm
mm
mm
smV =
×
×
=π
π
V2 = 16,33 m/s
El caudal másico será
ρρ 22 AVQm ==•
3
2
100086,04
)07,0(33,16mkgm
smm ××
××=
• π
skgm 03,54=
•
Ejercicio 3-30
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 1
En la figura, se descarga aceite de una ranura bidimensional en el aire como se indica en A. En B el aceite se descarga por debajo de una puerta al piso. Despreciando todas las pérdidas, determínese las descargas en A y B por pie de ancho. ¿Por qué difieren?
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
A B
Aceite, dens. rel. 0,86
102
Resolución Como el flujo es permanente e incompresible, podemos aplicar la ecuación de Bernoulli, es decir
gv
zP
gv
zP
22
22
22
21
11 ++=++
γγ
Para A, reemplazando
gvz
Pz
P AA
atmatm
2
2
0 ++=+γγ
gvzz A
A 2)(
2
0 =−
)(2 0 AA zzgv −×=
)0,00,11(174,322 2 ftftsftvA −×=
sftvA 60,26=
Por continuidad
AAA vAQ =
sftftQA 60,2600,2 ×=
QA = 53,21 ft3/fts
Para B, reemplazando
gvzPz
P BB
Batm
2
2
0 ++=+γγ
gvzzPP B
BBatm 2)()(1 2
0 =−+−γ
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 2
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡−+−××= )()(12 0 ABatmB zzPPgv
γ
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
⎥⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢⎢
⎣
⎡
−+×−××= )00,000,11()00,142,62(42,62
1174,322 3
3
2 mftftftlb
ftlbs
ftvB
sftvB 37,25=
Por continuidad
BBB vAQ =
sftftQB 37,2500,2 ×=
QB = 50,37 ft3/fts
Las descargas difieren porque la sección A esta sometida a la presión atmosférica y la sección B a la presión hidrostática. Ejercicio 3-31 Despreciando todas las pérdidas, determínese la descarga en la figura.
Agua
Aceite dens. rel. 0,75 3
ft4
ft
4 in
.
Resolución Para utilizar la ecuación de Bernoulli el fluido debe ser uniforme, por lo que se plantea una altura equivalente
AAWW hh γγ =
WA
WA hh
γγ
='
WWA
AW ShhSh ==
γγ
reemplazando fthW 00,375,0 ×=
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 3
fthW 25,2=
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
Agua
6,25
1
2
Planteando la ecuación de Bernoulli, tenemos
gv
zP
gv
zP
22
22
22
21
11 ++=++
γγ
Reemplazando
gvz2
22
1 =
12 2 zgv ××=
ftsftv 25,6174,322 22 ××=
sftv 05,202 =
Por continuidad
222 vAQ =
sft
inftinQ 05,20)
00,1200,100,4(
42
2 ××=π
Q2 = 1,75 ft3/s
Ejercicio 3-33 Despreciando todas las pérdidas, encuéntrese la descarga por el medidor Venturi de la figura.
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 4
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
Agua
Aire
200
mm
300
mm
150
mm
1 2
Resolución Planteando la ecuación de Bernoulli entre 1 y 2, tenemos
gv
zP
gv
zP
22
22
22
21
11 ++=++
γγ
Agua
Aire
200
mm
300
mm
150
mm
12 Datum
h1
h2
Dz
reemplazando
gv
gv
zzPP
22)(
21
22
2121 −=−+−γγ
)(21)()(1 2
1222121 vv
gzzPP −=−+−
γ
Por la ley del menisco γγ 2112 hhPP +−=
2121 )(1 hhPP −=−γ
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 5
con respecto al datum
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
21 200 hmmhz +=+Δ
zhmmh Δ−+= 21 200 reemplazando
2221 200)(1 hzhmmPP −Δ−+=−γ
zmmPP Δ−=− 200)(112γ
reemplazando en la ecuación de Bernoulli
)(21)(200 2
12221 vv
gzzmmz −=−++Δ−
)(21)(200)( 2
1222121 vv
gzzmmzz −=−++−
)(21200 2
122 vv
gmm −=
Por la ecuación de continuidad
21 QQ =
2211 vAvA =
21
21 v
AAv =
reemplazando
)((21200 2
221
222
2 vAAv
gmm −=
)1(2
200 21
22
22
AA
gvmm −=
=−
×=
)1(
2002
21
22
2
AA
mmgv
=
−
××=
))00,300(
4
)00,150(41(
2,0806,92
2
2
2
2
mm
mm
msm
v
π
π
smv 29,22 =
222 vAQ =
smmQ 29,2)15,0(
42
2π
=
Q2 = 0,04 m3/s
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 6
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
Ejercicio 3-50 Para un flujo de 1500 gpm y H = 32 ft en la figura, calcúlense las pérdidas a través del sistema en carga velocidad, KV2/2g.
V
Hγ = 55 lb/ft3
6 in. diám
Resolución Por continuidad el caudal es el mismo en todas las secciones, entonces
sft
galsft
galQ3
3
34,3
min83,448
00,1
min1500 ==
Por definición de caudal
dd vAQ =
dd A
Qv =
reemplazando
sft
inftin
sft
vd 02,17)
00,1200,100,6(
4
34,3
2
3
=×
=π
en términos de carga de velocidad tenemos
ftg
v
sft
sft
d 50,4174,322
)02,17(2 2
22
=×
=
Planteamos la ecuación de Bernoulli
gv
zP
gv
zP
22
22
22
21
11 ++=++
γγ
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 7
reemplazando
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
gv
Kg
vPH
P ddatmatm
22
22
++=+γγ
( )Kg
vH d += 1
2
2
Las pérdidas serán
1
2
2 −=
gvHK
d
150,400,32
−=ftftK
K = 6,11
Ejercicio 3-51 En la figura las pérdidas hasta la sección A son 5 v2
1/2g y las pérdidas de la boquilla son 0,05 v2
2/2g. Determínese la descarga y la presión en A. H = 8,00 m.
VD1 = 150 mm
Agua 50
D2 = 50 mm
A
H
Resolución
VD1 = 150 mm
Agua 50
D2 = 50 mm
A
H
0
BDatum
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 8
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
Planteamos la ecuación de Bernoulli entre 0 y B
gv
zP
gv
zP
22
22
22
21
11 ++=++
γγ
reemplazando
gvK
gvP
HP B
BBatmatm
22
22
++=+γγ
( )BB Kg
vH += 12
2
( )BB K
Hgv+
××=1
2
( )05,0100,8806,92 2 +
××=m
smvB
smvB 22,12=
Por continuidad
BA QQ =
BBA vAQ =
( )smmQA 22,1205,0
42π
=
QA = 0,024 m3/s
Por otro lado
( )BA
BA K
HgAAv
+××=
122
22
Planteamos la ecuación de Bernoulli entre 0 y A
gv
zP
gv
zP
22
22
22
21
11 ++=++
γγ
reemplazando
gvK
gvPH
P AA
AAatm
22
22
++=+γγ
( ) 2
21
AAA v
gKPH +
+=γ
reemplazando ( )
( )⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+
××+
+=BA
BAA
KHg
AA
gKPH
12
21
2
2
γ
HAA
KKPH
A
B
B
AA⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛++
+= 2
2
11
γ
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 9
Despejando
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛++
−= 2
2
111
A
B
B
AA A
AKKHP γ
( )
( )⎥⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢⎢
⎣
⎡
⎟⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜⎜
⎝
⎛
⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛++
−××=2
2
315,0
4
05,04
05,0100,51100,800,9806
m
mm
mNPA π
π
PA = 28,64 KPa
Ejercicio 3-53 El sistema de bombeo mostrado en la figura debe tener presión de 5 psi en la línea de descarga cuando la cavitación es incipiente en la entrada de la bomba. Calcúlese la longitud del tubo desde el depósito a la bomba para esta condición de operación si la pérdida en este tubo se puede expresar como (V1
2/2g)(0,003L/D). ¿Qué potencia esta siendo suministrada al fluido por la bomba? ¿Qué porcentaje de esta potencia se está usando para vencer pérdidas? Lectura del barómetro 30 inHg
6 in. diám.
2 in
. diá
m
P
10 ft
Agua 68 ºF
4 in.Tubo de descarga
Resolución
6 in. diám.
2 in
. diá
m
P
10 ft
Agua 68 ºF
4 in.Tubo de descarga
1
2 3 4
Datum
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 10
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
Planteamos la ecuación de Bernoulli entre 3 y 4
gv
zP
gv
zP
22
24
44
23
33 ++=++
γγ
reemplazando
gvz
Pg
vz
P atm
22
24
4
23
33 ++=++
γγ
( )γ
334
24
23
22P
zzg
vg
v−−=−
( ) ⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡−−=−γ
334
24
23 2
Pzzgvv
Como z4 = z3
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−×=−γ
324
23 2
Pgvv
Por continuidad
43 QQ =
4433 vAvA =
43
43 v
AAv =
reemplazando
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−×=−γ
324
242
3
24 2
Pgvv
AA
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−×=⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−
γ32
423
24 21
Pgv
AA
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−×
=
1
2
23
24
3
4
AA
Pg
vγ
( )
( ) ⎟⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜⎜
⎝
⎛
−
⎟⎟⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜⎜⎜
⎝
⎛×
−××
=
100,4
4
00,24
42,62
00,100,14400,5
174,322
2
2
3
2
2
2
2
4
in
in
ftlb
ftin
inlb
sft
v
π
π
sftv 46,314 =
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 11
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
Por continuidad
43 QQ =
4433 vAvA =
43
43 v
AAv =
( )
( ) sft
sft
in
inv 86,746,31
00,44
00,24
2
2
3 ==π
π
Por continuidad
32 QQ =
3322 vAvA =
32
32 v
AA
v =
( )
( ) sft
sft
in
inv 49,386,7
00,64
00,44
2
2
2 == π
π
Planteamos la ecuación de Bernoulli entre 1 y 2
gv
zP
gv
zP
22
22
22
21
11 ++=++
γγ
reemplazando
gv
DL
gvzPP
2003,0
2
22
22
221 +++=γγ
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ +=−⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−
DL
gvzPP 003,012
22
221
γγ
⎥⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢⎢
⎣
⎡
−−⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−
= 1
2003,0 2
2
221
gv
zPPDL
γγ
La presión en 1 es la indicada en el barómetro, es decir inHgP 301 =
ftinftinP
Hg
50,200,12
00,1301 =×=γ
ftftPSP
WHg
92,3357,1350,211 =×==γγ
De tabla C.2 página 568 de (Mecánica de los fluidos, Streeter)
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 12
ftP
W
79,02 =γ
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
( )
⎥⎥⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢⎢⎢
⎣
⎡
−
×
−−×
= 1
174,322)46,3(
1079,092,33003,0
00,1200,100,6
2
2
sft
sft
ftftftinftin
L
L = 20554,17 ft
La potencia suministrada por la bomba será
tWP =
tmgHP =
gHmP•
= QgHP ρ= QHP γ=
HAvP 22γ=
ftinftin
sft
ftlbP 00,10
00,1200,100,6
449,342,62
2
3 ⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛×=
π
P = 247,74 lb.ft s
El porcentaje utilizado para vencer las pérdidas será
100
22003,0
2% 22
22
22
×
⎟⎟⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜⎜⎜
⎝
⎛
+=
gv
gv
DL
gv
P
1001003,0
1×⎟⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜⎜
⎝
⎛
+=
DL
P
%80,01001
5,017,20554003,0
1=×
⎟⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜⎜
⎝
⎛
+×
=
ftft
P
%P = 0,80 %
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 13
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
Ejercicio 3-87 Despreciando todas las pérdidas, determínese las componentes x e y necesarias para mantener la Y en su lugar. El plano de la Y es horizontal.
6 in. diám
12 in. diám
18 in. diám
45°
60°
20 ft³/sH2O
12 ft8 ft³/s
10 lb/in²
Resolución Por definición de caudal
111 vAQ =
1
11 A
Qv =
sft
inftin
sft
v 32,11
00,1200,100,18
4
00,202
3
1 =
⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛ ×
=π
2
22 A
Qv =
sft
inftin
sft
v 29,15
00,1200,100,12
4
00,122
3
2 =
⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛×
=π
3
33 A
Qv =
sft
inftin
sft
v 74,40
00,1200,100,6
4
00,82
3
3 =
⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛ ×
=π
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 14
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
6 in. diám
12 in. diám
18 in. diám
45°
60°
H2O
v3 = 40,74 ft/s
A3P3A3
v2 = 15,29 ft/s A2
P2A2
v1 = 11,32 ft/s
A1 P1A1
10 lb/in²
Planteamos la ecuación de cantidad de movimiento en la dirección x, entonces
( ) dAvvF scxext •××∫=∑ ρ Las fuerzas externas en x son
( )xanclajexext FAPAPF +×+×−=∑ º60cosº45cos 3322
La integral sobre la superficie de control en x es
º0cosº60cosº0cosº45cos 333222 AvvAvvdAvvsc ××−××=•××∫ ρρρ Igualando
º0cosº60cosº0cosº45cosº60cosº45cos 3332223322 AvvAvvFAPAPxanclaje ××−××=+×+×− ρρ
Para conocer las presiones planteamos Bernoulli entre 1 y 2
gv
zP
gv
zP
22
22
22
21
11 ++=++
γγ
reemplazando
gvP
gvP
22
222
211 +=+
γγ
gv
gvPP
22
22
2112 −+=
γγ
( )22
2112 2
vvg
PP −+=γ
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 15
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⎟⎠⎞
⎜⎝⎛−⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛
×+×=
22
2
3
2
2
22 29,1532,11174,322
42,62
00,100,14400,10
sft
sft
sft
ftlb
ftin
inlbP
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
22 80,1337ftlbP =
Planteamos Bernoulli entre 1 y 3
gv
zP
gv
zP
22
23
33
21
11 ++=++
γγ
reemplazando
gvP
gvP
22
233
211 +=+
γγ
gv
gvPP
22
23
2113 −+=
γγ
( )23
2113 2
vvg
PP −+=γ
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⎟⎠⎞
⎜⎝⎛−⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛
×+×=
22
2
3
2
2
23 74,4032,11174,322
42,62
00,100,14400,10
sft
sft
sft
ftlb
ftin
inlbP
23 05,46ftlbP −=
reemplazando º60cosº45cosº0cosº60cosº0cosº45cos 3322333222 ×−×+×−×= APAPAvvAvvF
xanclaje ρρ
=××+××+×
×××−××××=
º60cos20,005,46º45cos78,080,133720,0
74,4094,1º60cos74,4078,029,1594,1º45cos29,15
22
22
2
32
3
ftftlbft
ftlbft
sft
ftslug
sftft
sft
ftslug
sftF
xanclaje
FanclajeX = 682,82 lb
Planteamos la ecuación de cantidad de movimiento en la dirección y, entonces
( ) dAvvF scyext •××∫=∑ ρ
Las fuerzas externas en y son ( )
yanclajeyext FsenAPsenAPAPF +×−×−=∑ º60º45 332211
La integral sobre la superficie de control en x es
º0cosº60º0cosº45º180cos 333222111 AvsenvAvsenvAvvdAvvsc ×+×+×=•××∫ ρρρρ Igualando
º0cosº60
º0cosº45º180cosº60º45
333
222111332211
Avsenv
AvsenvAvvFsenAPsenAPAPxyanclaje
×+
×+×=+×−×−
ρ
ρρ
despejando
º60º45
º0cosº60º0cosº45º180cos
3322
11333222111
senAPsenAP
APAvsenvAvsenvAvvFxyanclaje
×+×+
−×+×+×= ρρρ
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 16
reemplazando
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
=××+××+
××−××××+
××××+×××−=
º6020,005,46º4578,080,1337
77,100,1
00,14400,1020,074,4094,1º6074,40
78,029,1594,1º4529,1577,132,1194,132,11
22
22
22
2
22
3
23
23
senftftlbsenft
ftlb
ftftin
inlbft
sft
ftslugsen
sft
ftsft
ftslugsen
sftft
sft
ftslug
sftF
yanclaje
FanclajeY = –1433,89 lb
Ejercicio 3-100 En la figura, un chorro, ρ = 2 slugs/ft3 es desviado por un álabe 180º. Se supone que la carreta no tiene fricción y está libre para moverse en una dirección horizontal. La carreta pesa 200 lb. Determínese la velocidad y la distancia viajada por la carreta 10 s después que el chorro es dirigido contra el álabe. A0 = 0,02 ft2; V0 = 100 ft/s.
V1
V0 A0
Resolución
V1
V0
A0
V0
A0 El diagrama vectorial de velocidad será a la entrada
V1
V0
V0-V1 y a la salida
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 17
V1
V0
V0-V1
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
Planteamos la ecuación de cantidad de movimiento en la dirección x, entonces
( ) dAvvF scxext •××∫=∑ ρ La integral sobre la superficie de control en x es
( ) ( ) ( ) ( ) º0cosº180cos 0101001010 AvvvvAvvvvdAvvsc −××−−−××−=•××∫ ρρρ
( ) ( ) ( ) ( ) 0101001010 AvvvvAvvvvdAvvsc −××−−−××−−=•××∫ ρρρ
( ) 02
102 AvvdAvvsc ××−×−=•××∫ ρρ Las fuerzas externas en x son
( ) carroxext amF =∑
( )dtdvmF xext =∑
Igualando
( ) 02
101 2 Avv
dtdvm ××−×−= ρ
( )2110
2001 22 vvvvA
tmv +−××−=Δ
ρ
210100
2001 2222 vAvvAvA
tmv ××−×××+××−=Δ
ρρρ
02222 200100
210 =××+⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛ ×××−Δ
+×× vAvvAt
mvA ρρρ
000,100002,00,22
00,1002002,00,2200,10
174,32
00,200
002,00,22
22
3
12
3
221
23
=⎟⎠⎞
⎜⎝⎛×××+
⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎜
⎝
⎛
××××−+×××
sftft
ftslugs
vsftft
ftslugs
ssftlb
vftft
slugs
000,80038,1508,0 121 =+−× lbv
sslugsv
ftslug
Por báscara
v1 = 96,11 ft/s Como supusimos la aceleración constante planteamos
2
21 atx =
ssfttvt
tvx 00,1011,96
21
21
21
121 ===
x = 480,57 ft
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 18
STASSI, MAURO JOSÉ AÑO 2007
Ejercicio 3-123 Determínese el ángulo del álabe requerido para desviar la velocidad absoluta de un chorro 130º.
u = 50 ft/s
V0 = 130 ft/s
θ
Resolución
u = 50 ft/s V0 = 130 ft/s
130 α
( )uvvalabe −= 0
sft
sft
sftvalabe 00,8000,5000,130 =−=
Por teorema del seno
00,5000,80βθ sensen
=
48,0º130625,000,8000,50
=×== sensensen θβ
( ) º60,2848,0 == arcsenβ Por propiedad del triángulo
º39,21º60,28º130º180º180 =−−=−−= θβγ Finalmente
º39,21º180º180 −=−= γα
α = 158º 36’ 20’’
MECÁNICA DE LOS FLUIDOS CAPÍTULO 3 19