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Informe Final Laboratorio de Circuitos Eléctricos Facultad de Ingeniería Eléctrica y Electrónica
1
FIEE-EE131P
2013-II
Informe Final Laboratorio de
Circuitos Eléctricos Laboratorio N°6
Huamán Matos Moisés 20110133j
Informe Final Laboratorio de Circuitos Eléctricos Facultad de Ingeniería Eléctrica y Electrónica
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INDICE
1. HACER EL FUNCIONAMIENTO TEÓRICO SOBRE LA
EXPERIENCIA REALIZADA ....................................................... 3
2. CALCULAR LA CONSTANTE DE TIEMPO DEL CIRCUITO SERIE
R-C UTILIZADOS, EN FORMA EXPERIMENTAL, A PARTIR DE LA
GRÁFICA DE LA TENSIÓN Y LA CORRIENTE. OBTENER UN
PROMEDIO .......................................................................... 10
3. COMPARAR LA CONSTANTE DE TIEMPO, CALCULADA CON
LOS VALORES DE LOS ELEMENTOS, CON LA OBTENIDA EN
FORMA EXPERIMENTAL ...................................................... 16
4. DETERMINAR LA MÁXIMA CORRIENTE, COMPARARLA CON LA
MEDIDA EN FORMA EXPERIMENTAL Y CON LOS VALORES DE
LA PENDIENTE PARA EL TIEMPO DE 2.2 RC SEG ................... 17
5. HACER UN CUADRO DE LAS DIVERGENCIAS DE VALORES
TEÓRICOS Y EXPERIMENTALES DANDO ERROR ABSOLUTO Y
RELATIVO PORCENTUAL EN FORMA TABULADA ................. 19
6. GRAFICAR LAS CURVAS CARACTERÍSTICAS DE LA CARGA Y
DESCARGA DEL CIRCUITO RC UTILIZANDO EL SOFTWARE QUE
UD. CREA CONVENIENTE, PARA MEJOR PRESENTACIÓN
7. OBSERVACIONES, CONCLUSIONES Y RECOMENDACIONES DE
LA EXPERIENCIA REALIZADA ................................................ 27
1. HACER EL FUNCIONAMIENTO TEÓRICO SOBRE LA
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EXPERIENCIA REALIZADA
El simple acto de cargar o descargar un capacitor, se puede encontrar una situación en que las corrientes, voltajes y potencias si cambian con el tiempo, los capacitores tienen muchas aplicaciones que utilizan su capacidad de almacenar carga y energía; por eso, entender lo que sucede cuando se cargan o se descargan es de gran importancia práctica. Muchos circuitos eléctricos contienen resistores y capacitores. La carga/ descarga de un capacitor tiene muchas aplicaciones.
Por ejemplo algunos automóviles vienen equipados con un elemento mediante el cual los limpiadores del parabrisas se utilizan de manera intermitente durante una llovizna ligera. En este modo de operación los limpiadores permanecen apagados durante un rato y luego se encienden brevemente.
La duración del ciclo encendido/apagado es determinada por la constante de tiempo de una combinación resistor-capacitor.
Circuitos RC
La figura ilustra un ejemplo de un circuito resistor-capacitor, o circuito RC. En la parte a del dibujo un interruptor completa el circuito en el punto A, de modo que la batería puede cargar las placas del capacitor. Cuando el interruptor esta cerrado, el capacitor no se carga de inmediato. En vez de lo anterior, la carga llega gradualmente a su valor de equilibrio de q= CVo, en donde Vo es la tensión de la batería.
Carga de un capacitor
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Si cargamos al capacitor de la figura siguiente al poner el interruptor Sen la posición a. ¡ Que corriente se crea en el circuito cerrado resultante?, aplicando el principio de conservación de energía tenemos:
En el tiempo dt una carga dq= i dt pasa a través de cualquier sección transversal del circuito. El trabajo (dW = Є dq) efectuado por la fem debe ser igual a la energía interna (I2 Rdt) producida en el resistor durante el tiempo dt, mas el incremento dU en la cantidad de energía U =q2/2C que esta almacenada en el capacitor. La conservación de la energía da:
Є dq = i2 Rdt + q2/2C
Є dq = i2 Rdt + q/c dq
Al dividir entre dt se tiene:
Є dq / dt = i2 Rdt + q/c dq/dt
Puesto que q es la carga en la placa superior, la i positiva significa dq/dt positiva.
Con i = dq/dt, esta ecuación se convierte en:
Є = i Rdt + q/c
La ecuación se deduce también del teorema del circuito cerrado,
como debe ser puesto que el teorema del circuito cerrado se obtuvo a partir del principio de conservación de energía.
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Comenzando desde el punto xy rodeando al circuito en el sentido de las manecillas del reloj, experimenta un aumento en potencial,
al pasar por la fuente fem y una disminución al pasar por el resistor y el capacitor , o sea :
Є -i R - q/c = 0
La cual es idéntica a la ecuación Є = i Rdt + q/c sustituimos primero por i por dq/dt, lo cual da: Є = R dq / dt + q/c
Podemos reescribir esta ecuación así:
dq / q - Є C = - dt / RC
Si se integra este resultado para el caso en que q = 0 en t= 0, obtenemos: (despejando q): q= C Є (1 – e-t/RC)
Se puede comprobar que esta función q (t) es realmente una solución de la ecuación Є = R dq / dt + q/c, sustituyendo l en dicha ecuación y viendo si reobtiene una identidad. Al derivar la ecuación q= C Є (1 – e-t/RC) con respecto al tiempo da:
I = dq = Є e-t/RCdt R
En las ecuaciones q= C Є (1 – e-t/RC) y i = dq = Є e-t/RC la cantidad RC tiene dt R.
Las dimensiones de tiempo porque el exponente debe ser adimensional y se llama constante capacitiva de tiempo τ C del circuito τ C = RC. Es el tiempo en que ha aumentado la carga en el capacitor en un factor 1- e-1 (~63%) de su valor final C Є, Para demostrar esto ponemos t = τ C = RC en la ecuación q= C Є (1 – e-
t/RC) para obtener:
q= C Є (1 – e-1) = 0.63 C Є
Grafica para el circuito
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Corriente i y carga del capacitor q. La corriente inicial es Io y la carga inicial en el capacitor es cero. La corriente se aproxima asintóticamente a cero y la carga del capacitor tiende asintóticamente a su valor final Qf. Grafica para los valores Є= 10v, R= 2000 Ώ y C= 1 μ F
Esta figura en la parte a muestra que si un circuito se incluye una resistencia junto con un capacitor que esta siendo cargado, el aumento de carga en el capacitor hacia su valor límite se retrasa durante su tiempo caracterizado por la constante de tiempo RC. Si un resistor presente (RC=0), la carga llegaría inmediatamente hacia su valor limite. También en la parte a como se indica por la diferencia de potencial Vc, la carga aumente con el tiempo durante el proceso de carga y Vc tiende la valor de la fem Є. El tiempo se mide en el momento en que el interruptores conecta en a para t= 0. En la parte b de la figura La diferencia de potencial en el resistor disminuye con el tiempo, tendiendo a 0 en tiempos posteriores porque la corriente cae a cero una vez que el capacitor esta totalmente cargado. Las curvas esta dibujadas para el caso Є= 10v, R= 2000 Ώ y C= 1 μ F. Los triángulos negros representan las constantes de tiempos sucesivas.
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Constante de tiempo
Después de un tiempo igual a RC, la corriente en el circuito R- C disminuye a 1/e (cerca de 0.38) de su valor inicial. En este momento, la carga del capacitor ha alcanzado (1 – 1/e) = 0.632 de su valor final Qf= C Є.
El producto RC es, pues una medida de que tan rápido se carga el capacitor. RC se llama constante de tiempo o tiempo de relajación del circuito y se representa con τ: τ = RC (constante de tiempo para un circuito R – C).
Cuando τ es pequeña, el capacitor se carga rápidamente; cuando es más grande, la carga lleva más tiempo. Si la resistencia es pequeña, es más fácil que fluya corriente y el capacitor se carga en menor tiempo.
Descarga de un capacitor
Considérese el circuito de la siguiente figura que consta de un capacitor con una carga inicial Q, una resistencia y un interruptor. Cuando el interruptor está abierto (parte a), existe una diferencia de potencial Q / C a través del capacitor y una diferencia de potencial cero a través de la resistencia ya que I = 0.
Si el interruptor se cierra al tiempo t = 0, el capacitor comienza a descargarse a través de la resistencia. En algún tiempo durante la descarga, la corriente en el circuito es I y la carga del capacitor es q (parte b).
De la segunda Ley de Kirchhoff, se ve que la caída de potencial a través de la resistencia, IR, debe ser igual a la diferencia de potencial a través del capacitor, q / C: IR = q*c
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Sin embargo, la corriente en el circuito debe ser igual a la rapidez de decrecimiento de la carga en el capacitor. Es decir, I = - dq/ dt, así la ecuación IR = q/c viene a dar:
R dq = qdt c
dq = - dtq RC
Integrando esta expresión y utilizando el hecho de que q= Q para t = 0 se obtiene:
Diferenciando la última ecuación con respecto al tiempo se tiene la corriente como función del tiempo:
Donde la corriente inicial Io = Q/RC. Por lo tanto, se ve que la carga del capacitor y la corriente decaen exponencialmente a una rapidez caracterizada por la constante de tiempo τ = RC.
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Gráfica para el circuito
Corriente i y carga del capacitor q como funciones del tiempo
para el circuito. La corriente Io y la carga inicial Qo: tanto i como q
se acercan asintóticamente a cero.
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2. CALCULAR LA CONSTANTE DE TIEMPO DEL CIRCUITO SERIE R-C UTILIZADOS, EN FORMA EXPERIMENTAL, A PARTIR DE LA GRÁFICA DE LA TENSIÓN Y LA CORRIENTE. OBTENER UN PROMEDIO.
CUACRO DE CARGA
TIEMPO VOLTAJE CORRIENTE
(S) (V) (mA)
20 2.3 0.21009
40 4 0.1746
60 5.4 0.1463
80 6.6 0.1213
100 7.6 0.1025
120 8.4 0.0864
140 9.1 0.0725
160 9.6 0.0602
180 10.1 0.0514
200 10.5 0.0429
220 10.8 0.0364
240 11.1 0.0315
260 11.4 0.0266
280 11.5 0.0228
300 11.7 0.0187
320 11.8 0.0162
340 11.9 0.0139
360 12 0.0123
380 12.1 0.0107
400 12.2 0.0086
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Gráfica de los valores obtenidos en el laboratorio (Vc vs t)
Vc=12.7e-t/108.9V
Sabemos que para t= 1 ; Vc=0.63*12.9
Entonces:
0.63*12.9=12.9*(1-e- 1 /108.9)
1 =107.8s
0
2
4
6
8
10
12
14
0 100 200 300 400 500
V
V
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Gráfica de los valores obtenidos en el laboratorio (Ic vs t)
Ic(t)=256.0e-t/108.9µA
Sabemos que para t= 2 ; Ic = 0.368*256.01
Entonces:
0.368*261.67=261.67 e- 2 /108.46
2 =108.9s
0
0.05
0.1
0.15
0.2
0.25
0 100 200 300 400 500
I
I
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EN LA DESCARGA:
TIEMPO VOLTAJE CORRIENTE
(S) (V) (mA)
20 10.1 0.2056
40 8.5 0.1719
60 7.1 0.143
80 5.9 0.1199
100 4.9 0.1002
120 4.1 0.0839
140 3.4 0.0696
160 2.9 0.0590
180 2.4 0.0492
200 2.0 0.0413
220 1.7 0.0345
240 1.4 0.0290
260 1.2 0.0242
280 1.0 0.0205
300 0.8 0.0173
320 0.7 0.0145
340 0.6 0.0122
360 0.5 0.0102
380 0.4 0.0086
400 0.3 0.0073
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Gráfica de los valores obtenidos en el laboratorio (Vc vs t)
Vc(t)=12.7e-t/108.9V
Sabemos que para t= 3 ; Vc=0.368*12.47
Entonces:
0.368*12.47=12.47e- 3 /108.9
3 =108.9s
0
2
4
6
8
10
12
0 100 200 300 400 500
V
V
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Gráfica de los valores obtenidos en el laboratorio (Ic vs t)
Ic(t)=256.04e-t/108.49µA
Sabemos que para t= 4 ; Ic=0.368*256.0
Entonces:
4 =108.9s
Hallamos el promedio del circuito empleado:
p =107.83+108.42+108.42+108.42/4= 107.806s
p =108.806s
0
0.05
0.1
0.15
0.2
0.25
0 100 200 300 400 500
I
I
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Hacemos un promedio de los valores que obtenemos en las ecuaciones anteriores así:
TIEMPO(S) VOLTAJE(V) CORRIENTE(mA) τ (s) 20 2.3 0.21009 99.8402695
40 4 0.1746 105.438462
60 5.4 0.1463 108.014553
80 6.6 0.1213 108.713615
100 7.6 0.1025 109.182681
120 8.4 0.0864 110.332332
140 9.1 0.0725 110.525903
160 9.6 0.0602 112.870047
180 10.1 0.0514 112.829243
200 10.5 0.0429 113.345926
220 10.8 0.0364 114.984668
240 11.1 0.0315 114.933646
260 11.4 0.0266 113.032662
280 11.5 0.0228 117.53677
300 11.7 0.0187 116.745318
320 11.8 0.0162 119.469894
340 11.9 0.0139 121.40248
360 12 0.0123 122.460869
380 12.1 0.0107 122.527053
400 12.2 0.0086 121.42334
τ prom= 107.806992
3. COMPARAR LA CONSTANTE DE TIEMPO, CALCULADA CON LOS VALORES DE LOS ELEMENTOS, CON LA OBTENIDA EN FORMA EXPERIMENTAL.
Calculando la constante de tiempo teóricamente:
= R*C=(49.5k)(2200µ) =108.9s
El error relativo porcentual será:
%Er=108.9-107.80699/108.90 = 1.003%
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4. DETERMINAR LA MÁXIMA CORRIENTE, COMPARARLA CON LA MEDIDA EN FORMA EXPERIMENTAL Y CON LOS VALORES DE LA PENDIENTE PARA EL TIEMPO DE 2.2 RC SEG.
Para el proceso de carga:
Ic(t)=256e-t/108.9µA
Ic(t) ser máximo cuando t=0, entonces:
Ic(o)=256. µA
Además experimentalmente vimos que: Icmax= 259 µA
Comparando ambos resultados:
Corriente
Teórico
Corriente
Experimental
Error Absoluto Error
porcentual
256 µA 259 µA 3 1.171%
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Para el tiempo t= 2.2*R*C=239.58s que en la tabla es
aproximadamente:
Tiempo (s) Carga
Voltaje C
(V)
Corriente
(mA)
220 10.8 0.036
240 11.1 0.031
260 11.4 0.0326
El I teórico: Ic(239.58)=256e-239.58/108.46=28.3656 µA
Corriente
Teórico
Corriente
Experimental
Error Absoluto Error
porcentual
28.3656µA 31 µA 2.6344 9.287%
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5. HACER UN CUADRO DE LAS DIVERGENCIAS DE VALORES TEÓRICOS Y EXPERIMENTALES DANDO ERROR ABSOLUTO Y RELATIVO PORCENTUAL EN FORMA TABULADA.
a. Para el caso de Voltaje en proceso de carga:
Tiempo
(s)
Experimental Teórico Error
Absoluto
Error
Porcentual
0 0 0 0 0
20 2.15 2.17 0.02 0.92
40 4.00 3.97 0.03 0.76
60 5.38 5.48 0.1 1.82
80 6.56 6.73 0.17 2.53
100 7.58 7.76 0.18 2.32
120 8.42 8.63 0.21 2.43
140 9.13 9.35 0.22 2.35
160 9.72 9.95 0.23 2.31
180 10.23 10.45 0.22 2.11
200 10.64 10.86 0.22 2.03
220 10.99 11.20 0.21 1.88
240 11.28 11.49 0.21 1.83
260 11.52 11.73 0.21 1.79
280 11.73 11.92 0.19 1.59
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20
300 11.90 12.09 0.19 1.57
320 12.05 12.23 0.18 1.47
340 12.18 12.34 0.16 1.29
360 12.29 12.43 0.14 1.13
380 12.39 12.51 0.12 0.96
400 12.47 12.57 0.1 0.79
La ecuación del Voltaje teórico en función del tiempo está dado
por:
Vc(t)=12.7e-t/108.9V
b. Para el caso de Voltaje en proceso de descarga:
Tiempo
(s)
Experimental Teórico Error
Absoluto
Error
Porcentual
0 12.47 12.57 0.1 0.79
20 10.56 10.45 0.11 1.05
40 8.90 8.69 0.21 2.42
60 7.53 7.23 0.3 4.15
80 6.36 6.01 0.35 5.82
100 5.39 4.99 0.4 8.02
120 4.55 4.16 0.39 9.38
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140 3.83 3.46 0.37 10.69
160 3.26 2.88 0.38 13.19
180 2.75 2.39 0.36 15.06
200 2.29 1.99 0.3 15.08
220 1.92 1.65 0.27 16.36
240 1.61 1.38 0.23 16.67
260 1.35 1.14 0.21 18.42
280 1.13 0.95 0.18 18.95
300 0.95 0.79 0.16 20.25
320 0.79 0.66 0.13 19.69
340 0.68 0.55 0.13 23.64
360 0.57 0.45 0.12 26.67
380 0.48 0.39 0.09 23.07
400 0.41 0.31 0.1 32.26
La ecuación del Voltaje teórico en función del tiempo está dado
por:
Vc(t)=12.2e-t/108.9V
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c. Para el caso de Corriente en proceso de carga:
Tiempo
(s)
Experimental Teórico Error
Absoluto
Error
Porcentual
20 0.216 0.218 0.002 0.092
40 0.183 0.181 0.002 1.105
60 0.156 0.150 0.006 4
80 0.134 0.125 0.009 7.2
100 0.113 0.104 0.009 8.65
120 0.095 0.087 0.008 9.19
140 0.082 0.072 0.01 13.89
160 0.070 0.059 0.011 18.64
180 0.060 0.049 0.011 22.45
200 0.048 0.041 0.007 17.07
220 0.041 0.034 0.007 20.59
240 0.036 0.029 0.007 24.14
260 0.031 0.024 0.007 29.17
280 0.027 0.019 0.008 42.11
300 0.024 0.016 0.008 50
320 0.021 0.014 0.007 50
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340 0.018 0.011 0.007 63.64
360 0.016 0.00947 0.00653 68.95
380 0.014 0.00787 0.00613 77.89
400 0.012 0.00655 0.00545 83.21
La ecuación de la corriente teórica en función del tiempo está
dado por: Ic(t)=210.09e-t/108.9µA
d. Para el caso de Corriente en proceso de descarga:
Tiempo
(s)
Experimental Teórico Error
Absoluto
Error
Porcentual
20 0.210 0.210 0 0
40 0.178 0.174 0.004 2.29
60 0.150 0.146 0.004 2.74
80 0.126 0.121 0.005 4.13
100 0.108 0.101 0.007 6.93
120 0.091 0.084 0.007 8.33
140 0.077 0.069 0.008 11.59
160 0.065 0.058 0.007 12.07
180 0.054 0.048 0.006 12.5
200 0.045 0.040 0.005 12.5
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220 0.038 0.033 0.005 15.15
240 0.032 0.028 0.004 14.29
260 0.027 0.023 0.004 17.39
280 0.022 0.019 0.003 15.79
300 0.019 0.016 0.003 18.75
320 0.015 0.013 0.002 15.38
340 0.013 0.011 0.002 18.18
360 0.011 0.0092 0.0018 19.57
380 0.009 0.0076 0.0014 18.42
400 0.008 0.0063 0.0017 26.98
La ecuación de la corriente teórica en función del tiempo está
dado por:
Ic(t)=205.6e-t/108.9µA
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6. GRAFICAR LAS CURVAS CARACTERÍSTICAS DE LA CARGA Y DESCARGA DEL CIRCUITO RC UTILIZANDO EL SOFTWARE QUE UD. CREA CONVENIENTE, PARA MEJOR PRESENTACIÓN.
Graficas del proceso de carga del capacitor:
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0.05
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0.15
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Graficas del proceso de descarga del capacitor:
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7. OBSERVACIONES, CONCLUSIONES Y RECOMENDACIONES DE LA EXPERIENCIA REALIZADA.
Es notorio ver que los errores calculados en todas las tablas
son muy apreciables; estos se pueden justificar en parte por lo
siguiente:
Los cálculos teóricos están hechos suponiendo que el condensador inicialmente tiene carga cero o en el otro caso que esta totalmente cargado, lo cual en la práctica no se da. Se pude deducir fácilmente de las ecuaciones que el condensador se cargará o descargará totalmente cuando el tiempo tienda a ser infinito, lo cual llegar a esto es imposible.
Al trabajar con corrientes y tensiones muy bajas como en este experimento, ocasiona que los errores sean grandes, debido a que no se cuenta con instrumentos especiales para estas mediciones, como microamperímetros de precisión. Es por ello que el error aumenta a medida que los valores decrecen.
La constante de tiempo no es exactamente la calculada teóricamente, ya que no se ha considerado la resistencia interna tanto de la fuente como de los instrumentos y de la resistencia parásita del condensador y conductores.
Las ecuaciones matemáticas simplemente modelan el comportamiento físico ideal, no se puede afirmar por
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ejemplo que el condensador sea exactamente de 2200F; incluso esto lo justifica el fabricante al dar la tolerancia del elemento, el cual para condensadores electrolíticos es generalmente del 20%.
De los gráficos se puede observar que después de 5 prácticamente el condensador ha llegado a su estado estable (cargado o descargado), esto se emplea frecuentemente en las aplicaciones prácticas.
Se puede deducir fácilmente que como la tensión en el condensador es la integral de la corriente, si se toma la tensión de salida en la resistencia este circuito se le denomina derivador; si se toma la salida como la tensión en el condensador, a este circuito se le llama integrador.
El método gráfico para hallar la constante de tiempo, no es muy bueno, debido a que no se puede hallar una tangente exacta en t=0.
Se cumplen las condiciones extremas (límites) para el análisis transitorio de los circuitos RC.
8. Mencionar 3 aplicaciones prácticas de la experiencia realizada completamente sustentadas.
Capacitores en la Correccion del factor de potencia
Una aplicación importante del uso de capacitares se da en la
corrección del factor de potencia para el ahorro de energía
eléctrica. Mejorar el factor de potencia resulta práctico y
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económico, por medio de la instalación de condensadores
eléctricos estáticos, o utilizando motores sincrónicos disponibles
en la industria (algo menos económico si no se dispone de ellos).
A continuación se tratará de explicar de una manera sencilla y sin
complicadas ecuaciones ni términos, el principio de cómo se
mejora el factor de potencia:
El consumo de KW y KVAR (KVA) en una industria se mantienen
inalterables antes y después de la compensación reactiva
(instalación de los condensadores), la diferencia estriba en que al
principio los KVAR que esa planta estaba requiriendo, debían ser
producidos, transportados y entregados por la empresa de
distribución de energía eléctrica, le produce consecuencias
negativas .
Pero esta potencia reactiva puede ser generada y entregada de
forma económica, por cada una de las industrias que lo requieran,
a través de los bancos de capacitores y/o motores sincrónicos,
evitando a la empresa de distribución de energía eléctrica, el
generarla transportarla y distribuirla por sus redes.
Capacitor como batería
Una de las tantas aplicaciones que tiene los circuitos RC se da en
el uso de baterías. La forma de conectar un capacitor en los
sistemas de audio en un automóvil es muy sencilla. El cable de
corriente que viene de la batería, en lugar de conectarlo al
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amplificador conéctalo al positivo del capacitor. De ahí mismo se
manda un cable del mismo calibre y se conecta al positivo o
entrada de corriente (+) del amplificador.
El negativo del capacitor se conecta al chasís del coche con un
cable del mismo calibre que usas en la corriente del amplificador.
Mientras más corto mejor.
Al amplificador llega un cable grueso a la entrada de corriente (+).
Ese cable debe llegar hasta el positivo (+) de la batería o
acumulador.
Antes de llegar a la batería tiene un portafusible; retira el fusible
del portafusible.
¿No tiene portafusible? Es importante que se lo instales. Imagina
que pasaría si por accidente ese cable tan grueso hace corto con
la carrocería. ¡Tal vez hasta se incendie el auto!. Ya que quitaste
el fusible, instala tu capacitor cerca del amplificador que va a los
subwoofer; entre 20 cm. y 30 cm. de distancia está perfecto.
El capacitor tiene dos terminales, una positiva y otra
negativa. Conecta el cable que viene de la bateria al terminal
positivo del capacitor (+) y ahí mismo conecta un cable que llegue
hasta el positivo del amplificador (entrada de corriente) (+).
Igualmente conecta un cable del negativo (-) del capacitor al
chasis del coche quitando antes la pintura para que haga buen
contacto.
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Los capacitores digitales para el audio del automóvil traen un
cable que se encarga de iluminar los dígitos (números).
Ese cable va a donde dice remote o rem en el amplificador.
Para cargar nuestro capacitor lo hacemos de esta forma.
Compramos una resistencia que puede ser de 12, 15, 18 o 22
ohmios a 25 watts.
Se sujeta con unas pinzas, ya que se va a calentar.
Se Coloca esa resistencia en lugar del fusible por 2 minutos.
Pasado ese tiempo retírala rápidamente y en su lugar vuelve a
colocar el fusible.
Diagrama de la batería
Grafica de la carga y descarga del condensador
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Disparo de tiristores:
El circuito integrado 555 es un circuito integrado de propósitos
generales, que según la forma de conectar los componentes
externos se puede utilizar como timer, oscilador estable,
monoestable, modulador de ancho de pulso (pwm), y muchas
otras aplicaciones, en su forma comercial se puede encontrar de
diferentes fabricantes con algunos de los siguientes nombres
NE555, SA555, LM555, etc. En su forma más popular es un chip de
8 patas DIL (dual in line) como se muestra a continuación.
Internamente consta de un divisor resistivo compuesto por tres
resistencias de 5K (lo que según algunos aseguran es el origen de
su nombre) que proporciona los niveles de tensión de referencia
para dos comparadores cuyas salidas se conectan a un flip-flop, a
la salida del cual se encuentra un transistor y un acondicionador
de salida que proporciona la potencia a la salida.
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El funcionamiento del este circuito consiste en utilizar el tiempo
de carga y descarga del condensador como referencia para el
cambio de estado del flip-flop, y por lo tanto de la salida. A
medida que el condensador se carga a través de R1 y R2 la
tensión en él sube en forma exponencial hasta que al alcanzar 2/3
VCC hace cambiar de estado al comparador de arriba, el cual
activa el transistor de descarga. El condensador empieza ahora a
descargarse a través de R2 y el transistor interno en forma
exponencial decreciente (el flip flor mantiene activado el
transistor a pesar que el comparador ya cambió de estado) hasta
que la tensión sobre él llega a 1/3 VCC, momento en que el
segundo comparador cambia de estado y hace cambiar de estado
al flip-flop, cortando el transistor de descarga, por lo que el
condensador empieza a cargarse nuevamente repitiéndose el
ciclo ya descrito.
Mientras en condensador está cargándose la salida está en un
nivel alto (casi VCC) y cuando está descargándose está en nivel
bajo (idealmente 0 volts). El condensador C2 es solo un filtro del
ruido de línea
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