sonido 2014
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SONIDO
CANAVIRI ROCHA KATHLEEN E. GARCIA ZAPATA MARIBEL GUZMAN SANCHEZ FRANZ E.
Turno martes 12:45-14:15- Lab. Física II- Universidad Mayor de San Simón
RESUMEN
Por medio de este laboratorio se pudo medir la velocidad del sonido en el aire y observar el
fenómeno de resonancia en ondas de sonido, de igual forma se analizo otro estado y las
características de ondas estacionarias. Se logro demostrar que cuando dos ondas viajan en
direcciones opuestas y se interfieren producen ondas estacionarias, estas ondas se pueden
producir por la reflexión de una onda en el punto o superficie donde hay un cambio de un
medio de propagación.
También con los datos obtenidos de los diferentes sonidos, se determino la frecuencia con
la que podría estar los diferentes equipos de sonido.
INTRODUCCION
Una segunda característica del sonido es su amplitud. Esta amplitud es una presión que
puede estar por encima o debajo de la presión media en el ambiente. La amplitud de un
sonido está estrechamente relacionada con su intensidad.
Figura 1: Sensor micrófono
Las ondas sonoras perturban el medio en que viajan, es decir, el aire en nuestro caso. Estas
perturbaciones se traducen en variaciones de presión en el aire. El micrófono detecta estas
variaciones de presión y las comunica, mediante la interfaz, a la computadora. La gráfica
que se ve a continuación muestra una onda sonora detectada por el micrófono (Figura 2).
Diafragma
No existe variación de presión
Variación detectada por el diafragma
Figura 2: Onda sonora detectada por el sensor micrófono
La Figura 2 muestra una onda armónica con la amplitud y período definidos. Este tipo de
onda es producida, por ejemplo, por un diapasón y una caja de resonancia. A partir de la
gráfica se puede obtener el período de la onda y en consecuencia su frecuencia. Además se
puede trabajar con más de una fuente al mismo tiempo y observar la superposición de
ondas sonoras. Cuando dos ondas acústicas se traslapan, las variaciones de presión de aire
se combinan para formar una sola onda acústica. Para las ondas acústicas, esta
combinación es aditiva. El sonido sigue este principio de la superposición lineal.
Velocidad del sonido en el aire.
Entre la velocidad de propagación v de una onda, su longitud de onda, y su frecuencia f
existe la relación
fλV (1)
De modo que, si somos capaces de medir y f, podremos calcular la velocidad de
propagación V.
Las ondas sonoras son ondas mecánicas longitudinales, que pueden propagarse en los
medios materiales (sólidos, líquidos y gases). Si el medio en que se propaga la onda sonora
es un gas, tal como el aire, la velocidad de propagación viene dada por
ρ
βV (2)
Siendo β el módulo de compresibilidad del medio y ρ su densidad.
Periodo
2· Amplitud
Si admitimos que las transformaciones que acompañan a la propagación del sonido en el
aire (es decir, las compresiones y enrarecimientos) tienen carácter adiabático (ya que son
muy rápidas) y que el aire se comporta como un gas ideal, entonces podremos escribir
Pγβ (3)
Donde es el llamado coeficiente adiabático y representa el cociente entre los calores
molares a presión y a volumen constante ( = Cp/Cv) y P es la presión del gas (la presión
atmosférica)
Sustituyendo la expresión (3) en la (2) y utilizando la ecuación de estado del gas ideal (pV
= nRT) obtenemos
M
RTγV (4)
Donde R es la constante universal de los gases, M es la masa molecular del gas (la masa
molecular media del aire es 28,9 g/mol) y T su temperatura absoluta.
Conocida la velocidad v del sonido en el aire a la temperatura ambiente T(K), podemos
calcular el valor de la velocidad vo a 0 ºC, utilizando dos veces la expresión anterior y
dividiendo miembro a miembro. Obtenemos entonces:
T
TVV 0
0 (5)
OBJETIVOS
Encontrar la frecuencia de distintas fuentes sonoras: diapasones, voz humana,
celulares, etc.
Estudiar cualitativa y cuantitativamente el fenómeno de superposición de ondas
sonoras.
Obtener la velocidad del sonido en el aire.
EQUIPOS Y MATERIALES
Sensor de sonido vernier
Tubo largo
Diapasones
Cajas de resonancia
Regla o flexometro
Fuentes de sonido
Martillo de goma
PROCEDIMIENTO EXPERIMENTAL
Medición de frecuencias
Conectar el micrófono a la interfaz de esta a la computadora.
Acoplar los diapasones en las cajas de resonancia
Después de haber realizado las conexiones correspondientes, abrir el programa
LoggerPro, la ventana mostrara la medida de la presión en unidades arbitrarias o
amplitud relativa
Con el martillo de goma, el diapasón y la caja de resonancia, producir el sonido y
adquirir la señal con el sensor micrófono
Repetir el paso anterior para otras fuentes de sonido
Superposición de ondas sonoras
Colocar el sensor micrófono entre dos cajas de resonancia con los diapasones 1 y 2
Producir ondas sonoras con el diapasón 1, y registrar los datos para encontrar la
frecuencia angular la amplitud y el ángulo de desfase
Grabar el perfil de la onda armónica producida con el diapasón 1
Producir ondas sonoras con el diapasón 2 y registrar los datos para encontrar la
frecuencia angulas la amplitud y el ángulo de desfase
Grabar el perfil de la onda armónica producida por el diapasón 2
De manera seguida, producir ondas sonoras con los diapasones 1 y 2 y registrar la
onda resultante
Figura 4: Superposición de Ondas Sonoras
Determinación de la velocidad del sonido en el aire
Colocar el sensor micrófono en la abertura del tubo hueco
Activar el disparador del programa LoggerPro. Seguir las instrucciones del docente
Dar un chasquido cerca de la abertura del tubo, e iniciara la adquisición de datos
Con el grafico conseguido determinar el tiempo de viaje de ida y de vuelta de la
onda sonora
Figura 7: Determinación del tiempo de viaje de la onda sonora (sonido chasquido)
RESULTADOS: Medición de frecuencias (cálculos ver apéndice)
P = 1,249* Sen(2733*t + 0,97)
-1.5
-1
-0.5
0
0.5
1
1.5
-20 0 20 40 60 80 100
P
T
Superposición de ondas sonoras (cálculos ver apéndice)
P = 1,245* Sen(3306,94*t + 1,0491)
GRAFICA DE P= P1 + P2
-1.5
-1
-0.5
0
0.5
1
1.5
-12 -10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6
P
T
-3
-2
-1
0
1
2
3
0 10 20 30 40 50 60
VELOCIDAD DEL SONIDO
Velocidad del sonido en el aire (cálculos ver apéndice)
DISCUSIÓN
Debido a la rapidez de las compresiones y descompresiones de las ondas del sonido dentro
del tubo se puede considerar que existe un proceso adiabático,
CONCLUSIÓN
En un tubo abierto y cerrado en el otro extremo, la longitud de la onda va disminuyendo,
cuando se le aumenta la frecuencia del sonido.
* Sabemos claro si nosotros hacemos disminuir la frecuencia del sonido, hace que esto
tiende poco a poco a perder resonancia en el tubo y disminuya por completo el sonido,
obviamente la velocidad va disminuir
BIBLIOGRAFIA:
Guía de laboratorio de física II fcyt universidad san simón
Apuntes de Clase
Vs = (325,5400 ±4,25)(m/s) ; 1,30%
APENDICE
Presion sonora
1,249
Calculo del periodo
∆T=tf- to ∆T= 0,0112-0,0089=0,0023 [s] f = 1/P=435 [hrz] w = 2733 [rad/s]
to= 0 Po
Po=1,033 Calculo de Ø Ø= 0,97386
P = 1,249* Sen(2733*t + 0,97)
Presion sonora
1,249
Calculo del periodo
∆T=tf- to ∆T= 0,0112-0,0089=0,0019 [s] f = 1/P=526,32 [hrz] w = 3306,94 [rad/s]
to= 0 Po
Po=1,245 Calculo de Ø Ø= 1,0491
P = 1,245* Sen(3306,94*t + 1,0491)
CALCULO DE SONIDOS DE LOS COMPAÑEROS DE CLASE
AMIGO
Calculo del periodo
A = 0,496 ∆T=tf- to ∆T= 0,0211-0,0099=0,0112 [s] f = 1/P= 89,29 [hrz] w = 560,99 [rad/s]
AMIGA
Calculo del periodo
A = 0,283 ∆T=tf- to ∆T= 0,0111-0,0066=0,0045 [s] f = 1/P= 222,22 [hrz] w = 1396,26 [rad/s]
Velocidad del sonido en el aire
L= (1.058 ±0.01)
∆t = 0, 0065
v= 2L/∆t
v= 325, 54 [m/s]
f = 153, 84 [hrz]
Calculo de sonido del chasquido Calculo del periodo
A = 0,496 ∆T=tf- to ∆T= 0,0154-0,0018=0,0136 [s] f = 1/P= 73,73 [hrz] w = 462 [rad/s]
Vs = (325,5400 ±4,25)(m/s) ; 1,30%