PROPAGACIN EN MEDIOS HOMOGNEOS E ISTROPOS.

Resolveremos las ecuaciones de Maxwell en la materia para las ondas armnicas planas. El vector de ondas ser en general complejo: la parte real gobierna la propagacin, y la parte imaginaria la absorcin de la luz por parte del medio. De forma anloga a como pasaba en el vaco:

Lo que nos lleva a:

recibe el nombre de ndice de refraccin complejo. Podemos escribirlo segn sus partes real e imaginaria: , donde recibe el nombre de ndice de refraccin, y de

ndice de absorcin.

Como vemos, esta ltima relacin tambin implica que si el ndice de refraccin es complejo, entonces el vector de ondas tambin lo ser (ojo, el recproco no es cierto!). Si tenemos un vector de ondas complejo, tambin podemos separarlo en sus partes real e imaginaria:

, donde sigue recibiendo el nombre de vector de ondas, y recibe el nombre de vector de atenuacin.

De este modo, podemos escribir el campo en la forma:

MEDIOS TRANSPARENTES.

Estudiaremos el caso , pues la posibilidad nos aparecer en reflexin total y por ello ser tratada ah. En el caso que nos ocupa, slo se produce un cambio en el la longitud de onda y en la velocidad de fase:

Medios dispersivos. Si , se puede hablar de una velocidad de grupo (la velocidad a la que se propaga la envolvente de la onda).

MEDIOS ABSORBENTES.

Si consideramos el caso particular // (eje z), obtenemos: