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Ciencias
Ambientales
Meteorología y
Climatología
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.
• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios defase.
• Diagramas Termodinámicos.
• Procesos Isobáricos
• Expansión adibática del aire saturado. EvoluciónPseudoadiabática.
• Procesos de Mezcla.
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.– Ecuación de estado.– Expansión adiabática. Temperatura Potencial.
• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios defase.
• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos• Expansión adibática del aire saturado. Evolución
Pseudoadiabática.• Procesos de Mezcla.
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COMPOSICIÓN DE LA ATMÓSFERAU.S. Standard 1976
Otros1%
N278%
O221% • N2 78.084 % vol
• O2 20.948 % vol
• Ar 0.934 % vol
• CO2 0.033 % vol
• Ne 18.18*10-4 % vol
• He 5.24*10-4 % vol
• Kr 1.14*10-4 % vol
• Xe 0.089*10-4% vol
• H2 0.5*10-4 % vol
• N2O 0.27*10-4 % vol
• CH4 1.5*10-4 % vol
• CO 0.27*10-4 % vol
Constituyentes permanentes
Constituyentes variables
•H20 0-4 % vol
•O3 0-12 *10-4 % vol
•SO2 0.001*10-4 % vol
•NO2 0.001*10-4 % vol
•NH3 0.004*10-4 % vol
•NO 0.0005*10-4 % vol
•SH2 0.00005*10-4 % vol
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.– Ecuación de estado.– Expansión adiabática. Temperatura Potencial.
• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios defase.
• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos• Expansión adibática del aire saturado. Evolución
Pseudoadiabática.• Procesos de Mezcla.
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ECUACIÓN DE ESTADO
TRnVp =
TRV
np *
=
TRp ρ=
Tm
R
V
nmp
=*
* Requiere un cambio (de constante)
masa molecular
Problemático
forma preferida en la meteorología
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ECUACIÓN DE ESTADO (S.I.)
TRp ρ=• p: presión en Pascales (Pa; N m-2; kg m-1 s-2)• ρ: densidad en kg m-3
• R: constante particular (J kg-1 K-1)• T: Temperatura en Kelvin (K)
• A veces se escribe así (volumen específico):
Ó TRvp =TRp =α
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TRp dρ=
Ecuación de Estado de una mezcla
TRp iii ρ=Ley de gases, gas i
Ley de gases, mezcla
∑= ippLey de Dalton
∑= ii Rp ρ
∑= iρρConservación de masa
∑∑≡
i
iid
RR
ρρ
T
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AIRE SECO Gas Peso mol. Rg (J kg-1 K -1) % masa
N2 28.016 296.7 75.52
O2 32.000 259.8 23.15
Ar 39.444 208.1 1.28
CO2 44.010 188.9 0.05
R* = 8.31436 J mol-1 K-1
Constantes del aire seco
Rd =(Σ M i R i )/M = 287 J kg-1 K-1
R* = md Rd md = 28.97 g/mol
cpd = 1005 J kg-1 K-1
cvd = 718 J kg-1 K-1
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.– Ecuación de estado.– Expansión adiabática. Temperatura Potencial.
• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios defase.
• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos• Expansión adibática del aire saturado. Evolución
Pseudoadiabática.• Procesos de Mezcla.
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PRIMERA LEY DE LA TERMODINÁMICA
dQ = dU + dWcalor energía trabajo
interna
Por unidad de masa (energía específica)dq = du + dw
Energía interna: en función de la temperaturaTrabajo: …
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• A: una superficie 3-D
• Expansión: dV = A dn
• Sustitución: p dV = F dn = dW
• Por unidad de masa: dw = p dv
Trabajo de expansión de un gas
Adn
p = F/A �A = F/p
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LA PRIMERA LEY DE LA TERMODINÁMICA
dq = du + dw
pv = Rd T
d(pv) = Rd dT
cpd –cvd = Rd
dq = cvd dT + d(pv) – v dp
0 = cpd dT - v dp cpd dT = v dp
0 = du + dw -du = dw = p dv
0 = cvd dT + p dv -cv dT= p dv
= cvd dT + p dv
dq = cpd dT - v dp
dq = cvd dT + R d dT - v dp
P. Adiabático dq = 0
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PROCESO ADIABÁTICO SECO
cpd dT = v dp
-du = dw = p dv
-cv dT= p dv
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DEFINICIÓN: UNA NUEVA TEMPERATURA
dq = du + dw
pv = Rd T
d(pv) = Rd dT
cpd –cvd = Rd
dq = cvd dT + d(pv) – v dp
0 = cpd dT - v dp cpd dT = v dp
0 = du + dw -du = dw = p dv
0 = cvd dT + p dv -cv dT= p dv
= cvd dT + p dv
dq = cpd dT - v dp
dq = cvd dT + R d dT - v dp
P. Adiabático dq = 0
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TEMPERATURA POTENCIAL
P. Adiabático cpd dT = v dp
cpd dT = RdT (dp / p)
dT / T = (Rd / cpd) (dp / p)
T / To = (p / p o ) Rd / cpd
Rd / cpd = 0.286
TEMPERATURA POTENCIAL
Es la alcanzada evolucionando por vía adiabática seca hasta un nivel de referencia fijado en 1000 hPa
θ = T (1000/ p ) R / cp
Ley de gases
Ecuación de Poisson
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios de
fase.– Agua en la atmósfera. Cambios de fase.– Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado.– Índices de humedad.– Ecuación de estado. Temperatura virtual.– Expansión adiabática del aire no saturado
• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos• Expansión adibática del aire saturado. Evolución
Pseudoadiabática.• Procesos de Mezcla.
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AIRE HÚMEDO. VAPOR DE AGUA.Ecuación de Estado del Vapor de agua
e v = R vT
e =ρ v R vT
Constantes vapor de agua
Rv = R* / m v = 461 J kg-1 K-1
cvv = 1350 J kg-1 K-1
Lf = 334000 J kg-1
Lv = 2500000 J kg-1
Ls = 2834000 J kg-1
ci = 1950 J kg-1 K-1 (hielo)
cpv = 1810 J kg-1 K-1
cl = 4187 J kg-1 K-1 (líquido)
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios de
fase.– Agua en la atmósfera. Cambios de fase.– Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado.– Índices de humedad.– Ecuación de estado. Temperatura virtual.– Expansión adiabática del aire no saturado
• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos• Expansión adibática del aire saturado. Evolución
Pseudoadiabática.• Procesos de Mezcla.
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Presión de vapor de agua en equilibrio con una superficie plana
Presión de vapor de agua en equilibrio (saturante)
t=más tardet=0
aire seco(o vacío)
aire húmedo
es
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AIRE HÚMEDO. VAPOR DE AGUA.
Ecuación de Clausius-Clapeyron
(1/e s)(des /dT ) = Lv /(R v T 2)
es presión parcial saturante
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Equilibrio
• Contenedor cerrado
• Tiempo para que se establezca el equilibrio
• Empíricamente– La presión de vapor de agua (saturante)
depende únicamente de la temperatura
– es = f(T)
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es = f(T)
0
5
10
15
20
25
260 270 280 290 300
T (K)
es
(hP
a)
0
5
10
15
20
25
260 270 280 290 300
T (K)
es
(hP
a)
líquido (rocío)
hielo (escarcha)
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Equilibrio: no
• Equilibrio: 100% humedad relativa (def.)• La atmósfera suele estar algo más seca
– 100% � nubes/niebla (se puede ver)– Más típico en nuestro entorno ~70%– (en Granada, menos)
• Porqué?– No cerrado– Falta de tiempo para establecer el equilibrio– No se mezcla perfectamente– Procesos de eliminación (lluvia…)
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INDICES DE HUMEDAD
Proporción de mezcla, r:
r = Mv / Md = (Mv / V) / (Md / V) = ρv / ρd
e = ρv R v T (p - e) = ρd R d T
r = (e / RvT)/((p - e)) / RdT = (Rd / Rv )(e / (p-e)) = 0.622 (e / (p-e))
r = 0.622 (e / (p-e)) se conserva
Humedad específica, q:
q = ρv / ρm = ρv /( ρd +ρv) = 0.622 (e / (p-0.378 e))
Ya que p>> e ⇒ r ≈ q
Proporción de mezcla saturante rs:
rs = 0.622 (es / (p-es))
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INDICES DE HUMEDAD
Humedad absoluta, ρρρρv :
ρv = Mv / V = e / Rv T
Depende del volumen y por tanto varía en procesos de expansión o compresión aunque no se modifique la masa de vapor en el aire.
Humedad relativa, (U):
Caracteriza la humedad en comparación con el valor límite de saturación a una temperatura dada. Depende tanto del contenido de
vapor como de la temperatura.
U/100 = r / rs =(0.622 (e / (p-e))) / (0.622 (es / (p-es))) ≅ e/ es
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios de
fase.– Agua en la atmósfera. Cambios de fase.– Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado.– Índices de humedad.– Ecuación de estado. Temperatura virtual.– Expansión adiabática del aire no saturado
• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos• Expansión adibática del aire saturado. Evolución
Pseudoadiabática.• Procesos de Mezcla.
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ECUACION DE ESTADO DEL AIRE HUMEDO
≡
d
v
M
Mr
++=
1r
RrR dv
d
d
M
M1
1
++=
dv
ddvvm MM
RMRMR
−−
r
r
11
( )1<<r
( )rRd 61.01+≈
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ECUACION DE ESTADO DEL AIRE HUMEDOAire húmedo y seco a la misma T y p
p =ρm Rm T
Rm = Rd (1 + 0.61 r )
p = ρd Rd T
A p y T dadas el aire húmedo es menos denso que el aire seco
Temperatura Virtual T v
p =ρm Rm T = ρm Rd (1 + 0.61 r ) T
TV = T (1 + 0.61 r )
TV es la que tendría que tener el aire seco para que a una p dada tenga la misma densidad que el aire húmedo a T y r
p = ρm Rd TV o p =ρm Rm T
= ρd /(1+0.61 r)ρm = (Rd/Rm) ρd < ρd
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CONSTANTES DEL AIRE HUMEDO
(Mv +Md) dq = Md cpd dT + Mv cpv dT
Dividiendo ambos miembros por Md y recordando que r= Mv/Md
(1 +r) dq = cpd dT + r cpv dT
((cpd +r cpv ) /(1 +r)) dT = cpm dT
cpm ≅ cpd (1 + 0.8 r)
Procediendo de modo análogo con cvm
cvm ≅ cvd (1 + 0.9 r)
1ª ley:
Definición cp
Calentar a presión cte.
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios de
fase.– Agua en la atmósfera. Cambios de fase.– Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado.– Índices de humedad.– Ecuación de estado. Temperatura virtual.– Expansión adiabática del aire no saturado
• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos• Expansión adibática del aire saturado. Evolución
Pseudoadiabática.• Procesos de Mezcla.
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Proceso Adiabático dq = 0
0 = cpd (dT / T) - Rd (dp / p)
T / To = (p / p o ) Rd / cpd
En este caso habría que considerar las constantes del aire húmedo
Rm / cpm pero
Rm / cpm = (Rd / cpd )(1 - 0.2 r)≈ Rd / cpd
LA ADIABATICA SECA ES BUENA APROXIMACION PARA
EL PROCESO ADIBÁTICO DEL AIRE HÚMEDO NO SATURADO
T / To = (p / p o ) Rd / cpd
EXPANSION ADIABATICA DEL AIRE HUMEDO NO SATURADO
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios de
fase.• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos• Expansión adibática del aire saturado. Evolución
Pseudoadiabática.• Procesos de Mezcla.
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DIAGRAMAS TERMODINAMICOS
v
p 1
2
T
log ΘΘΘΘ
1
2
T
ln P
1
2
![Page 35: Meteorología y Ciencias Climatología Ambientalesandyk/Docencia/Metclim/03.pdf– Agua en la atmósfera. Cambios de fase. – Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado](https://reader033.vdocumento.com/reader033/viewer/2022041817/5e5b761bc2bacc091164a8f8/html5/thumbnails/35.jpg)
TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios de
fase.• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos
– Temperatura de rocío– Temperatura del termómetro húmedo.– Temperatura equivalente.
• Expansión adibática del aire saturado. EvoluciónPseudoadiabática.
• Procesos de Mezcla.
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios de
fase.• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos
– Temperatura de rocío– Temperatura del termómetro húmedo.– Temperatura equivalente.
• Expansión adibática del aire saturado. EvoluciónPseudoadiabática.
• Procesos de Mezcla.
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El aire alcanza esta temperatura cuando se enfría isobáricamente hasta alcanzar la saturación sin intercambiar vapor con el aire de alrededor.
P= cte y r= cte ⇒ e=cte rs(Td)= r(T)
0
5
10
15
20
25
260 270 280 290 300
T (K)
es (hPa)
e (hPa)
Td (K)
PUNTO DE ROCIO
Curva de saturación
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0
5
10
15
20
25
260 270 280 290 300
T (K)
e (
hP
a)
Saturación = Equilibrio
es ~ 15hPa
T ~ 286KTd ~ 276K
e ~ 7hPa
e= es(Td)
En realidadHipotético
Curva de saturación
Fuera de equilibrio
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A pesar de tener unidades de Pa, ¡es es una medida de T!
0
5
10
15
20
25
260 270 280 290 300
T (K)
es (hPa)
e (hPa)
Td (K)
MEDIDAS DE TEMPERATURA Y HUMEDAD
Curva de saturación
A pesar de tener unidades de K, ¡Td es una medida de e!
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ROCIO Y ESCARCHA
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios de
fase.• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos
– Temperatura de rocío– Temperatura del termómetro húmedo.– Temperatura equivalente.
• Expansión adibática del aire saturado. EvoluciónPseudoadiabática.
• Procesos de Mezcla.
![Page 42: Meteorología y Ciencias Climatología Ambientalesandyk/Docencia/Metclim/03.pdf– Agua en la atmósfera. Cambios de fase. – Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado](https://reader033.vdocumento.com/reader033/viewer/2022041817/5e5b761bc2bacc091164a8f8/html5/thumbnails/42.jpg)
TEMPERATURA DEL TERMOMETRO HÚMEDO
El aire alcanza esta temperatura cuando se evapora el agua necesariapara alcanzar la saturación tomando el calor necesario del propio aire en un proceso isobárico.
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0
5
10
15
20
25
260 270 280 290 300
T (K)
e (
hP
a)
Medidas directas de humedad
Td Tw
es
e
U=e/es*100%
isobárico
bulbo húmedo
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TEMPERATURA DEL TERMOMETRO HÚMEDOEl aire alcanza esta temperatura cuando se evapora el agua necesariapara alcanzar la saturación tomando el calor necesario del propio aire en un proceso isobárico. ¿Cómo se determina?
Para 1kg de aire seco y r kg de vapor de agua, tenemos
dq = Cpm dT = Cpd dT (1 + 0.9r)
La evaporación de una cantidad dr, consume calor
(1+r) dq = -Lv dr
cpd dT = -Lv dr (1+r)-1 (1+0.9r)-1
cpd dT ≈ -Lv dr
(T - TW) = (rs (p,Tw) - r ) Lv / cpd
¿Solución?-iteración-tabla
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TEMPERATURA DEL TERMOMETRO HÚMEDO
r = rW - ((T - Tw) cpd / Lv )r ≅ 0.622 e / p
e = eW - ((T - Tw) cpd p/ 0.622 Lv )U/100 = e(T-Tw)/es(T)
Psicrómetro: medida de T y Tw permite determinar U
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios de
fase.• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos
– Temperatura de rocío– Temperatura del termómetro húmedo.– Temperatura equivalente.
• Expansión adibática del aire saturado. EvoluciónPseudoadiabática.
• Procesos de Mezcla.
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TEMPERATURA EQUIVALENTE
El aire alcanza esta temperatura cuando isobáricamentese condensa todo el vapor de una porción de aire húmedo, siendo
absorbido el calor latente de condensación por el aire seco.
El aire seco se incrementa de temperatura en una cantidad que corresponde al calor (latente) añadido:
Te = T + ∆T Q=mdcpd ∆T (calorimetría)Q=mvLv (calor latente)
Igualando expresiones para Q : mvLv = mdcpd∆T
Te = T + rLv / cpd
∆T=rLv / cpd
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios de
fase.• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos
– Temperatura de rocío– Temperatura del termómetro húmedo.– Temperatura equivalente.
• Expansión adibática del aire saturado. EvoluciónPseudoadiabática.
• Procesos de Mezcla.
![Page 49: Meteorología y Ciencias Climatología Ambientalesandyk/Docencia/Metclim/03.pdf– Agua en la atmósfera. Cambios de fase. – Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado](https://reader033.vdocumento.com/reader033/viewer/2022041817/5e5b761bc2bacc091164a8f8/html5/thumbnails/49.jpg)
EXPANSION ADIABATICA DEL AIRE SATURADO
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Procesos termodinámicos
• Isobáricos
• Isotérmicos
• Adiabáticos
• Pseudoadiabáticos
LE
![Page 51: Meteorología y Ciencias Climatología Ambientalesandyk/Docencia/Metclim/03.pdf– Agua en la atmósfera. Cambios de fase. – Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado](https://reader033.vdocumento.com/reader033/viewer/2022041817/5e5b761bc2bacc091164a8f8/html5/thumbnails/51.jpg)
EXPANSION ADIABATICA DEL AIRE SATURADO
T
ln p
Adiabática seca
Adiabática saturada
Pseudoadiabática Zona de nieve
Zona de granizo10-20 HPa
Zona de lluvia
0º C
Nivel de condensación por elevación
NCE
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EXPANSION ADIABATICA DEL AIRE SATURADO
z
Td ∆
∆−=γGradiente Adiabático Seco
dz
dp
pc
TR
dz
dT
p
d=→ gpc
TR
dz
dT
p
d 'ρ−='T
T
c
g
dz
dT
p
−=
m
C
m
C
c
g
dz
dT oo
pd 1000
101000
8.9 ≈≈=−=γ
Considerando T≈≈≈≈T’ (K)
2
2622.01
1
TcR
rLTR
rL
pdd
sv
d
sv
ds
+
+≈ γγ
Gradiente Adiabático Saturado
ds γγ <sγ
p
dp
c
R
T
dT
p
d=
gdzdp 'ρ−='TR
pg
pc
TR
dp
d−=
‘prima=ambientalp = p’
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EXPANSION ADIABATICA DEL AIRE SATURADO
2
2622.01
1
TcR
rLTR
rL
pdd
sv
d
sv
ds
+
+≈ γγ
pd c
g=γ ds γγ <
![Page 54: Meteorología y Ciencias Climatología Ambientalesandyk/Docencia/Metclim/03.pdf– Agua en la atmósfera. Cambios de fase. – Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado](https://reader033.vdocumento.com/reader033/viewer/2022041817/5e5b761bc2bacc091164a8f8/html5/thumbnails/54.jpg)
MECANISMOS DE FORMACIÓN.PROCESOS DE ELEVACIÓN
Papel fundamental de la velocidad vertical en la termodinámica atmosférica
¿Cuáles son las causas del movimiento vertical atmosférico (a examinar profundamente en el Tema 5)?
![Page 55: Meteorología y Ciencias Climatología Ambientalesandyk/Docencia/Metclim/03.pdf– Agua en la atmósfera. Cambios de fase. – Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado](https://reader033.vdocumento.com/reader033/viewer/2022041817/5e5b761bc2bacc091164a8f8/html5/thumbnails/55.jpg)
PROCESOS DE ELEVACIÓN
![Page 56: Meteorología y Ciencias Climatología Ambientalesandyk/Docencia/Metclim/03.pdf– Agua en la atmósfera. Cambios de fase. – Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado](https://reader033.vdocumento.com/reader033/viewer/2022041817/5e5b761bc2bacc091164a8f8/html5/thumbnails/56.jpg)
EFECTO FOEHN
![Page 57: Meteorología y Ciencias Climatología Ambientalesandyk/Docencia/Metclim/03.pdf– Agua en la atmósfera. Cambios de fase. – Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado](https://reader033.vdocumento.com/reader033/viewer/2022041817/5e5b761bc2bacc091164a8f8/html5/thumbnails/57.jpg)
TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios de
fase.• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos• Expansión adibática del aire saturado. Evolución
Pseudoadiabática.• Procesos de Mezcla.
– Mezcla horizontal.– Mezcla vertical.
![Page 58: Meteorología y Ciencias Climatología Ambientalesandyk/Docencia/Metclim/03.pdf– Agua en la atmósfera. Cambios de fase. – Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado](https://reader033.vdocumento.com/reader033/viewer/2022041817/5e5b761bc2bacc091164a8f8/html5/thumbnails/58.jpg)
TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios de
fase.• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos• Expansión adibática del aire saturado. Evolución
Pseudoadiabática.• Procesos de Mezcla.
– Mezcla horizontal.– Mezcla vertical.
![Page 59: Meteorología y Ciencias Climatología Ambientalesandyk/Docencia/Metclim/03.pdf– Agua en la atmósfera. Cambios de fase. – Vapor de agua en la atmósfera. Ecuación de estado](https://reader033.vdocumento.com/reader033/viewer/2022041817/5e5b761bc2bacc091164a8f8/html5/thumbnails/59.jpg)
MEZCLAS DE MASAS DE AIRE
Mezcla horizontal de masas de aire
(M1, q1, r1, T1 ) y (M2, q2, r2, T2 ). Mezcla isobárica, suponiendo no condensación
q m = ((((M 1 q 1 + M2 q 2 ) / ((((M 1 + M2 )
Usando q = 0.622 (e / (p - 0.378 e))
em / (p - 0.378 em ) = ((M1e1 / (p - 0.378 e1 )) + (M2 e2 / (p - 0.378 e2))) /(M1 + M2 )
Obtenemos
em ≅≅≅≅ (M 1e1 + M2 e2) /((((M 1 + M2 )
Suponiendo proceso isobárico sin intercambio de calor con el ambiente
Tm ≅≅≅≅ (M 1T1 + M2 T2) /((((M 1 + M2 )
Conclusión: Tanto T como e se mezclan linealmente
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MEZCLAS DE MASAS DE AIRE
Mezcla horizontal de masas de aire
Si la mezcla resulta sobresaturada hay condensación, en este proceso isobáricopasamos de (Tm , em ) a (T ’m , e’m), para ello se condensa (rm - r’m ) g queceden el calor latente de condesación Lv (rm - r’m ) para aumentar la temperaturade Tm hasta T ’m .
T
e
T1 , e1
T2 , e2
Tm , em
T’ m , e’m
p
r = 100%*
*
*
*
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TEMA 3. AIRE SECO. AIRE HÚMEDO.
• Aire seco.• Aire Húmedo. Agua en la atmósfera. Cambios de
fase.• Diagramas Termodinámicos.• Procesos Isobáricos• Expansión adibática del aire saturado. Evolución
Pseudoadiabática.• Procesos de Mezcla.
– Mezcla horizontal.– Mezcla vertical.
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MEZCLAS DE MASAS DE AIREMezcla vertical de masas de aire.Nivel de condensación por mezcla
(T1, p1,, q1) y ( T2, p2, q2 ). Para que la mezcla pueda tener lugar debemos de llevar las masas a una presión común p, que se alcanza mediante una evolución adiabática
Tp1 = T1 (p / p1 ) Rd / cpd Tp2 = T2 (p / p2 ) Rd / cpd
A continuación se procede como en una mezcla horizontal
Tm p ==== (M 1Tp1 + M2 Tp2) /((((M 1 + M2 )
que multiplicada por (1000/ p) Rd / cpd permite escribir
θθθθ m = ((((M 1 θθθθ 1 + M2 θθθθ 2 ) / ((((M 1 + M2 )
r=rm
θmb
2
1
estrato después de la mezcla
Adiabática saturada
r=rm
θmb
NCMestrato antes de la mezcla
qm = (M1 q 1 + M2 q 2 ) / (M1 + M2 ) rm ≈≈≈≈ (M 1 r 1 + M2 r 2 ) / (M1 + M2 )