36211554-magnetizacion

7/29/2019 36211554-Magnetizacion

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Abstract.

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I. INTRODUCCION

II. VECTORDE MAGNETIZACINCada corriente atomica es un pequeo circuito cerrado dedimensiones atomicas , y puede por tanto describirse

aproiadamente como un dipolo magnetico. El MomentoDipolar Magntico m producido por una pequea espira decorriente I se define como la corriente por el vector rea de laespira:

Figura 1

m = I A (1)

Osea que dentro de los tomos de un material magntico seproducen Momentos Dipolares magneticos com se muestraen la figura 1. Entonces definiremos al vector demagnetizacion o inmantacion como M a la densidadvolumetrica del momento dipolar magntico o mas bien elmomento dipolar magntico por unidad de volumen en lacual se expresa de la siguiente manera.

En lacual debe cumplirse con la hipotesis del mediocontinuo. En esas condiciones tenemos:

Entonces caracterizamos cualquier material magnetico cmoel vector M(r), en la cual es una funcion vectorial puntual,en la cual nos proporciona una des cripcion macroscopica delas corrientes atmicas interiores de la materia .

Pero una de las principales derivadas del vector M es:

Se denominan densidad de corrientes amperianas o demagnetizacin , en las cuales sustituyen sustituyen alamagnetizacin en la descripcin del material pero larealidad fisica es que las corrientes amperianas que se

presentan en la figura dos:

Figura 2

En las cuales que en la magnetizacion uniforme presentancorrientes libres, que son disipativas(flujo de portadores), y laque presentan magnetizacion no uniforme presentancorrientes amperianas, que son microscopicas(no sondisipativas).

III. INTENSIDAD MAGNTICA(H)

Magnetizacin

Raul Cayetano, Felix Burgos, Carlos Durn,Estudiantes, ESPOL-FIEC, P1G2

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Despus planteamos estos problemas en medios magnticos.

Tenemos que recalcar un punto muy importante es que las cargasmagnticas no existen asean no tienen una realidad fsica, peroestas expresiones lo analizamos con problemas electrostticos depolarizacin:

IV. SUSCEPTIBILIDAD Y PERMEABILIDAD MAGNTICAPara resolver problemas de teoria magntica,es esencial teneruna relacion entre B y H, o equivalente, una relaion entre M yuno de los vectores del campo magntico. Estas relacionesdependen del naturaleza del mateial magnetico y se obtienengenralmente de experimentos.

En una extensa clase de materiales , exite una rlacionaproximadamente lineal entre M y H. Si el material esisotropico asi como lineal1.

M = mH

Donde la cantidad escalar adimensional mse llamasusceptibilidad magnetica,pero mas tarde en cuanto

clasifiquemos los tipos de materiales magnticos, vamos a verque los valores de m van a variar.

Despues una relacin lineal entre M y H implica tambien unarelacion lineal entre B y H2:

B = HDon de la permeabilidad se la obtiene de la combinacion delas ecuaciones

= o(1+m)

Entonces para esta ecuacion reemplamos en la ecuacion yobtemos B de la siguiente manera:

B= [o(1+m)]H

Mediante la relacion de la ecuacion, vamos a obtener el valordeB:

B= o[ M +H]

V. TIPOS DE MATERIALES MAGNETICOSPara comparar entre s los materiales, se entiende lapermeabilidad magntica absoluta () como el

producto entre lapermeabilidad magntica relativa(r) y lapermeabilidad magntica de vaco (0):

= r0

Los materiales se pueden clasificar segn supermeabilidad magntica relativa en:

y ferromagnticos, cuyo valor de permeabilidadmagntica relativa es muy superior a 1.

y paramagnticos o no magnticos, cuyapermeabilidad relativa es aproximadamente 1 (se

comportan como el vaco).y diamagnticos, de permeabilidad magntica relativa

inferior a 1.

Los materiales ferro magnticosatraen el campomagntico hacia su interior. Son los materiales que"se pegan a los imanes". Esa propiedad recibe el

1Esta relacion vale solo para materiales magneticos que tengan uncomportamiento lineal, osea M va al mismo sentido que H

2 Esta relacion solo vale para materiales diamagenicos


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nombre de ferromagnetismo. Ejemplos de ellosson el hierro y el nquel.

Los materiales paramagnticosson la mayora delos que encontramos en la naturaleza. No presentanferromagnetismo, y su reaccin frente a los camposmagnticos es muy poco apreciable.

Los materiales diamagnticos repelen el campomagntico, haciendo que ste pase por el exteriordel material. En general, esta accin diamagnticaes muy dbil, y no es comparable al efecto queproduce el campo magntico sobre los materialesferros magnticos. Un ejemplo de materialdiamagntico es el cobre.

Figura 3

En esta figura 3 representa el comportamientolineal de cada uno de los materiales magnticos aexcepcin del ferro magntico, que tiene un mayorgrado de magnetizacin a comparacin de losdems.

VI. CONDICIONES EN LA FRONETRA SOBRELOS VECTORESDECAMPOMGNETICO

1) Sobre la superficie normal

-B1nS + B2nS =

B1n =B2n1H1n =2H2n

2) Sobre la superficie tangencial

H1tl - H2tl = JLlH1t- H2t = JL

H1t = H2tB1t /1 =B2t /2

VII. LAZO DE HISTRESIS

Figura 4

Cuando magnetizamos un ncleo de hierro en unadireccin y luego disminuimos la intensidad, el flujono seguir el mismo patrn que en la magnetizacin.Es decir posee memoria. Esta caracterstica se puedeutilizar favorablemente para crear imanes

permanentes. Sin embargo en los circuitos magnticos donde el

ncleo se magnetiza y desmagnetiza mucha veces enambas direcciones esto representa una perdida deenerga que es proporcional al rea que hay entre lasdos curvas y a la frecuencia.

VIII. PERDIDAS PORHISTERESIS

IX. CONCLUSION


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REFERENCIA[1] http://iteso.mx/~jorgeaguilar/tem_04_01.pdf[2] http://www.uhu.es/enrique_gutierrez/Electromagnet_Optica/Materialdoc

ente/Teoria_Presentaciones/Tema2_ELPOTENCIALELECTRICO.pdf[3]

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